TITRE DE LA PRESENTATION - asso-lard.eu · spectromètre neutron de haute résolution, utilisant...
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27emes Journées des LARD– Vendredi 22 Octobre 2010
Simulation et analyse de données d’un spectromètre neutron de haute résolution,
utilisant des capteurs CMOS, dédié à des mesures de référence auprès des installations du LMDN : TPR-CMOS
Julien Taforeau, Lena Lebreton
IRSN/DRPH/SDE/LMDN
Introduction
Principe de fonctionnement du détecteur
Simulation du détecteur
Analyse d’une campagne de mesures
Conclusions et perspectives
222/10/10
Production de champs neutroniques mono-énergétiques de 2 keV à 20 MeV
Etude de détecteurs neutrons
3
AMANDE : Accélérateur dédié à la Métrologie Appliquée aux Neutrons et à la
Dosimétrie Externe
22/10/10
Le télescope devra :
1. Mesurer l’ énergie et la fluence dans la gamme [5MeV, 20 MeV]
3. Présenter une technologie innovante
2. Mesurer les grandeurs d’intérêt pendant un temps d’irradiation réduit
4. Etre capable de fonctionner à haut flux
Cahier des charges
422/10/10
Théorie sur la diffusion élastique
• Conservation de l’énergie et de
l’impulsion
rnr EA
AE 2
2cos
1
4
• Choix du noyau de recul : Hydrogène
- Section efficace de collision maximale ( 1 b à 14 MeV)
- Pas de résonnance dans la gamme [ 5 MeV,20 MeV]
- Fraction d’énergie transmise maximale ( dans le cas de l’hydrogène) n
r
E
E 1
rpn EE 2cos/
522/10/10
Reconstruction de l’angle d’émission du proton
Reconstruction de l’énergie du proton
1. Calcul de l’énergie neutron
2. Détermination de la fluence neutronique
Principe de fonctionnement du TPR
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ConvCMOSdp EEEE
cosneTH eN
Simulation du télescope
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1er prototype du TPR-CMOS (juin 2009)
Développé à l’IPHC de Strasbourg (Ramses) dans le cadre d’une thèse (nov 2009)
22/10/10
Géométrie du détecteur visualisée { l’aide du logiciel Moritz
Cartes PCB
Feuille aluminium
Convertisseur
Capteur CMOS
Diode Si
Modélisation du TPR
822/10/10
Composant Simulation complète Simulation simplifiée
Nb neutrons : 6x106 Energie : 14 MeV Taux conversion n/p: 5x10-3
Sortie feuille aluminium 386 (3.9 %) -
Capteur CMOS 1 2212 (22.5 %) 2112 (21 %)
PCB1 93510 (950 %) -
Capteur CMOS 2 1944 (19.8 %) 1906 (19.4 %)
PCB2 91542 (932 %) -
Capteur CMOS 3 1926 (19.6 %) 1374 (14 %)
Les PCB génèrent beaucoup de protons C10 H11 O2
Feuille aluminium crée quelques protons qui n’atteignet pas la diode
Taux de pollution de 5% dans capteur 1, 2% dans capteur 2 et 29 % dans capteur 3
• Influence négligeable
• Influence moyenne
• Influence importante
Etudes des événements parasites
922/10/10
Deux zones distinctes :
Angle d’émission supérieur { 90 ° avec Ep < 8 MeV, neutrons retro-diffusésAngle d’émission inférieur { 90 ° avec Ep > 8 MeV, protons de reculUne zone subsiste correspondant aux protons de recul
La coupure en temps lors de la simulation a permis d’éliminer les neutrons rétro-diffusés
Un seuil en énergie permettra de discriminer les deux zones5109.2 Efficacité
Etude de la distribution angulaire des protons
10
En=14 MeV
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Référence en énergie et en fluence Long compteur : référence primaire pour la fluence
BC501A : référence secondaire en énergie
Prérequis à la campagne de mesures
Etalonnage de la diode silicium Etalonnage de la diode à posterioriDérive en température à l’intérieur du télescope
Seuil de détection des CMOS
Long compteur BC501A
1222/10/10
Sélection des évènements en coïncidence
Reconstruction de l’énergie des neutrons valide
• Zone de bruit, de 8 à 12 MeV
• Pic neutrons au-delà de 12 MeV
Approximation de la reconstruction
• Etalonnage approximatif
• Incertitude sur le lieu de création du protonMeVres
Ecart
MeVE
MeVE
MeVE
ref
th
n
n
n
29.1
%1.3
27.14
14
72.14exp
1322/10/10
Distribution angulaire des protons de recul
Bon accord pour les angle faibles (<15 °)
Ecart plus important entre 15° et 35°
Distribution angulaire expérimentale (à droite) et simulée ( à gauche)
Distribution angulaire conforme aux simulation
1422/10/10
Taux de détection de neutrons dans la diode
Evolution linéaire de l’efficacité de détection
Faible efficacité expérimentale due :
Temps mort de l’ électronique mal quantifié
Mauvaise sélection des évènements en coïncidence1522/10/10
Simulation du détecteur
Identification des pollutions du signal
Solutions envisagées pour discriminer les événements
• Analyse de données expérimentales
Résultats très encourageant pour la reconstruction de l’énergie neutron
Faible efficacité expérimentale
Perspectives
A court terme
Analyser les causes de la faible efficacité de détection
Nouvelle campagne de mesure en octobre 2010
A moyen terme
Qualifier le TPR-CMOS en tant que système étalon primaire auprès de l’installation AMANDE
Perspectives et conclusion
22/10/10 16
222d
d
yx
ConvCMOSdp EEEE
Angle d’émission du proton
Reconstruction de l’énergie proton Etalonnage de la diode avec une tri-source α
X
Y
∆ x
∆ y
Impact dans capteur
2Impact dans capteur
1
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4.2 Estimation de l’angle et de l’énergie du proton
La métrologie
Pour le LMDN : mesure de l’énergie et de la fluence des champs neutroniques.
Justifier les sources d’incertitudes liées { une mesure
Hiérarchisation des instruments de référence :◦ Etalon primaire : Mesure d’une grandeur par le biais d’une procédure
sans relation avec la grandeur à mesurer
◦ Etalon secondaire : Mesure de la grandeur en ayant été étalonné auprès d’un étalon primaire
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Les détecteurs à noyaux de recul du
LMDN Les compteurs proportionnels SP2
◦ Pour les faibles énergies [0, 2.5 MeV]
◦ Compteurs gazeux
Le BC501A ◦ Pour les hautes énergies (>2.5 MeV)
◦ Liquide scintillant
Les inconvénients◦ Utilisation de codes de déconvolution
◦ Simulation de la fonction de réponse
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Intérêt de développer un télescope à protons de recul
Détecteurs existants (SP2 et BC501A) étalons secondaires
Développer un instrument étalon primaire en énergie et en fluence auprès d’AMANDE
Enrichir les inter-comparaisons avec d’autres laboratoires
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Etudes des événements en coïncidences
Composant Total dans le
composant
Dont protons
en
coïncidences
Capteur CMOS
1
1108 1108 100 %
Capteur CMOS
2
981 429 43.7 %
Capteur CMOS
3
995 197 19.8 %
Diode 2129 219 10.3 % 100 % des protons passant par le capteur 1 sont issu du convertisseur
6.7 % des protons passant par le capteur 2 sont issu du capteur 1
3.1 % des protons passant par le capteur 3 sont issu du capteur 1
3.45 % des protons passant par la diode sont issu du capteur 1
%108.3 3Efficacité
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Paramètres de la simulation
Paramètre Valeur
Energie neutron [MeV] 14
Nombre de neutrons simulés 10 8
Dont neutrons traversant le TPR 5.2x 10 7
Dont neutrons traversant le
convertisseur
5.7 x 10 6
Densité de neutrons [n.cm-2] 6.5 x 10 5
Fluence [n.cm-2.s-1] 500
Temps d’irradiation [min] 22
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1. Etalonnage de la diode avec une tri-source α
2. Pertes d’énergie dans les capteurs CMOS et la diode
Estimation de l’énergie du proton
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ConvCMOSdp EEEE
Répartition uniforme de l’ énergie des protons modulée par :
Angle de détection du détecteur de 0 à 40°
Présence d’une queue de distribution due aux neutrons rétro-diffusésArrêt des protons de basses énergies
Faible nombre de protons émis en fin de convertisseur
Sélection des événement de 8 à 14 MeV :
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Etude du spectre énergétique des protons
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Plan d’expérience
L’expérience réalisé va permettre de :
1. Reconstruire l’énergie neutron
3. Etudier la pertinence de la feuille d’aluminium
2. Estimer l’efficacité du détecteur
4. Etudier l’effet de l’épaisseur du convertisseur sur la reconstruction de l’énergie
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