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CFD & Tech 2016 02 – 03 Mai 2016, CRND-Draria, Alger
SIMULATION DE LA SÉDIMENTATION D’UNE PARTICULE
RIGIDE DANS UN FLUIDE NEWTONIEN
S. Zouaoui1 , H. Djebouri
1, K. Mohammedi
2 , A. Ait Aider
1
1 Laboratoire de Mécanique Structure et Energétique (LMSE), Université Mouloud
Mammeri de Tizi-Ouzou, 15000 Algérie. 2 Laboratoire d'Energétique Mécanique et Ingénierie (LEMI), MESOteam, Université
M'hamed Bougara Boumerdès, 35000 Algerie. [email protected]; [email protected]
Résumé : Nous présentons ici une simulation de sédimentation d'une particule solide
dans un fluide Newtonien en utilisant la méthode des éléments finis par pénalisation.
Cette méthode est basée sur une formulation variationnelle sur tout le domaine
fluide/solide, avec des contraintes sur l'inconnue et sur les fonctions test. Le mouvement
rigide des particules est imposé grâce à une pénalisation du tenseur des déformations sur
le domaine rigide. Nous avons développé un code à partir de FreeFem++ qui simule des
écoulements de Stokes ou de Navier-Stokes (à faible nombre de Reynolds). Cette
approche est appliquée pour le cas de la sédimentation d'une particule rigide dans un
fluide Newtonien.
Mots clés : Simulation, Pénalisation, Sédimentation, Fluide Newtonien.
I. INTRODUCTION
Les écoulements fluides-particules peuvent être décrits en résolvant directement
les équations de Navier Stokes pour le fluide, tandis que la trajectoire des particules est
calculée individuellement. Afin de pouvoir mettre en place cette approche pour la
résolution, de façon précise, de l’écoulement autour de chaque particule, le maillage du
domaine fluide doit être plus fin que la plus petite échelle spatiale caractéristique de
l’écoulement. Dans ce cas le maillage dit "adaptatif" ou "dynamique" est utilisé. Les
méthodes dans lesquelles le maillage suit le déplacement des objets de façon
lagrangienne, sont communément appelées Arbitrary Lagrangian Eulerian (ALE) (H Hu
(1996), Patankar (2001), Lefebvre (2005), Maury (1999)). Cependant, les phases de
remaillage peuvent se révéler coûteuses et très délicates, spécialement dans le cas 3D.
Afin de pallier les contraintes engendrées par l'utilisation de maillage adaptatif
et d'alléger les problèmes liés aux étapes de remaillage, de nouvelles méthodes à
maillage fixe sont utilisées. Ces dernières sont également appelées "méthodes de
domaine fictif" car elles consistent à étendre un problème défini sur un domaine mobile
et complexe (le domaine fluide) à un domaine (fictif) plus grand mais fixe. R.
Glowinski et al (voir: (Glowinski (1994), Glowinski (1992), Atamian (1991), Atamian
(1993), Girault (1995), Glowinski (1998), Glowinski et Kuznetsov(1998), Girault
(2002), (Glowinski (1999), (Glowinski (2001)) et leurs références) sont les
investigateurs des méthodes de domaines fictifs. Si le domaine fixe est suffisamment
simple, ce genre de méthode permet notamment d'utiliser des maillages cartésiens, ce
qui permet l'utilisation de solveurs rapides. Le principe de ces méthodes est de
contraindre la vitesse du fluide aux nœuds en contact avec les particules solides. Parmi
les différentes techniques utilisées, on peut citer la méthode de pénalisation.
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La méthode de pénalisation "Penalty Method" est basée sur une reformulation du
tenseur des contraintes permettant d’annuler le taux de déformation dans le volume
occupé par la particule. Elle consiste à contraindre le mouvement du fluide à avoir un
mouvement de corps rigide identique à celui d’une particule en augmentant localement
la viscosité du fluide (Caltagirone (2001), Vincent (2014), Vincent (2007). Cette
méthode a été utilisée par de nombreux auteurs, initialement pour prendre en compte la
condition de Dirichlet au bord du domaine, puis pour gérer la présence d’un obstacle au
sein d’un écoulement ou d’un matériau. Elle est étendue, récemment, à la gestion de la
contrainte de mouvement rigide pour une particule dans un fluide pour une approche de
type différences finies puis éléments finis (Jenela (2005), Lefebvre (2007)).
L'objectif de ce travail est de développer un code à partir de FreeFem++ qui
simule des écoulements de Stokes ou de Navier-Stokes (à faible nombre de Reynolds)
en présence de particules solides. Un cas test sur la sédimentation d'une particule est
présenté.
II. MODÉLISATION DE L'ÉCOULEMENT DE PARTICULES RIGIDES
Le domaine fluide est gouverné par les équations de Navier-Stokes.
Du fait de la présence de la viscosité, on impose une condition aux limites de
non glissement sur le bord de B (voir figure 1). Ce qui signifie que la vitesse du fluide
sur le bord de la particule doit être égale à la vitesse de la particule. Par
conséquent, on peut écrire:
Figure 1. Notations
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Le principe fondamental de la dynamique couple les équations de Navier-Stokes
(eq: (1)):
où σ est le tenseur de contraintes de Cauchy. et
II.1 Formulation Variationnelle
Tout d'abord, on définit les espaces fonctionnels suivants:
La formulation variationnelle associée aux équations précédentes consiste à
déterminer la vitesse u du fluide et la pression p pour toute fonction test , . Alors
dans l'équation (1), on multiplie la première équation par et la deuxième
par , donc le problème devient:
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Finalement, on obtient la formulation variationnelle du problème de couplage des
équations (1) et (3) qui est comme suit:
où:
II.2 Méthode des Caractéristiques
Par définition, on appelle caractéristique associée au champ de vitesse v, le
parcours où la trajectoire X suivie par une particule fluide dans un écoulement à cette
vitesse (Pironneau (1992)). On utilisera cette méthode pour la discrétisation en temps de
l'équation (11).
On note Δt >0, tn = nΔ tn, f n
= f(x, tn).
En effet, l’opérateur: peut être considéré comme une dérivée
particulaire qui transforme les coordonnées Eulériennes en coordonnées Lagrangienne.
Grâce à cette formulation, il est théoriquement possible de suivre les particules au cours
du temps le long de leur trajectoire en résolvant, pour chaque particule située à la
position x au temps t, une équation différentielle dite équation de caractéristique
suivante:
L'application de cette méthode pour la discrétisation en temps conduit à la formulation
variationnelle discrétisée de l'équation (11) qui s'écrit comme suit:
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II.3 Méthode De Pénalisation
Pour la gestion du mouvement rigide des particules, on utilise une méthode de
pénalisation. L'objectif de cette méthode est de trouver une formulation variationnelle
adaptée à la discrétisation par éléments finis en pénalisant le tenseur de contrainte du
mouvement rigide. Cette méthode est présentée dans [18]. Elle permet d'approcher la
solution d'un problème de minimisation sous contrainte par une suite de solutions de
problème de minimisation non contraint.
On ajoute le terme suivant à l'équation (13):
De sorte que, quand alors et tend à être un
mouvement rigide dans . Finalement, on retrouve les conditions mouvement rigide
et on obtient la formulation variationnelle adaptée à la discrétisation en éléments finis
suivante:
L'idée de la méthode de pénalisation (équation (14)) est de considérer le
domaine rigide comme étant un domaine de grande viscosité.
III. SÉDIMENTATION D'UNE PARTICULE
On présente ici quelques résultats obtenus on programmant cette méthode.
On considère une seule particule de rayon r=0.01cm centrée dans un carré unité. La
particule se sédimente dans l'eau sous l'effet de la gravité. Le domaine de calcul ainsi
que le maillage adopté sont représentés dans la figure 2.
Les lignes de courant et le champ de vitesses sont représentés sur la figure 3.
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Figure 2. Sédimentation d'une particule. (à gauche: domaine de calcul; à droite:
maillage adopté)
Figure 3. Sédimentation d'une particule. (à gauche: lignes de courant; à droite: champ de
vitesses)
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Figure 4. Sédimentation d'une particule. (en haut: nos résultats; en bas: résultats de la
Fabreges (2012).
D'après la figure 4, on voit bien que les lignes de courants obtenues dans notre
cas avec notre code sont similaires à celles obtenues dans la référence Fabreges (2012).
IV. CONCLUSION
Le transport hydraulique de particules solides est un phénomène complexe. Il
s’inscrit dans le cadre des écoulements polyphasiques sans transfert.
Ce travail se veut une contribution à la simulation numérique du transport solide
par la mise en œuvre d’une méthode de pénalisation. Une contrainte de mouvement
rigide est imposée en pénalisant le tenseur des déformations. Cela permet d’obtenir une
formulation variationnelle de type Stokes puis Navier Stokes sur le domaine global.
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Nous avons implémenté notre algorithme avec le solveur éléments finis
FreeFem++. Le cas tests présenté permet de vérifier et de valider la prise en compte du
mouvement rigide par la méthode de pénalisation.
Afin de montrer que la méthode reproduit le comportement de systèmes
physiques non stationnaires, d'autres tests sont actuellement menés. Ces test concernent
la sédimentation de deux particules dont les premiers résultats obtenus sont satisfaisants
en les comparant à ceux existant dans la littérature. Enfin, nous avons lancé des
simulations de transport de plusieurs particules en conduite horizontale et cela en
couplant la méthode avec une méthode de gestion de contact qui permet de modéliser
les collisions inélastiques entres particules-particules et particules-parois de la conduite.
V. REFERENCES
1. H H Hu. Direct simulation of flows of solid-liquid mixtures. International Journal
of Multiphase Flow, 22(2) :335–352, 1996. Howard H Hu, Neelesh A
2. Patankar, and MY Zhu. Direct numerical simulations of fluid–solid systems using
the arbitrary lagrangian–eulerian technique. Journal of Computational Physics,
169(2) :427–462, 2001.
3. A Lefebvre and B Maury. Apparent viscosity of a mixture of a newtonianfluid and
interacting particles. Comptes rendus mécanique, 333(12) :923–933, 2005. 4. B Maury. Direct simulations of 2d fluid-particle flows in biperiodic domains.
Journal of computational physics, 156(2) :325–351, 1999.
5. R Glowinski, TW Pan, and J Periaux. A fictitious domain method for dirichlet
problem and applications. Computer Methods in Applied Mechanics and
Engineering, 111(3) :283–303, 1994.
6. R Glowinski and TW Pan. Error estimates for fictitious domain/penalty/finite
element methods. Calcolo, 29(1) :125–141, 1992.
7. C Atamian, GV Dinh, R Glowinski, Jiwen He, and J Periaux. On some imbedding
methods applied to fluid dynamics and electro-magnetics. Computer methods in
applied mechanics and engineering, 91(1) :1271–1299, 1991.
8. C Atamian and P Joly. Une analyse de la méthode des domaines fictifs pour le
problème de helmholtz extérieur. RAIRO-Modélisation Mathématique et analyse
numérique, 27(3) :251–288, 1993.
9. V Girault and R Glowinski. Error analysis of a fictitious domain method applied to
a dirichlet problem. Japan Journal of Industrial and Applied Mathematics, 12(3)
:487–514, 1995.
10. R Glowinski, TW Pan, T I Hesla, D D Joseph, and J Periaux. A fictitious domain
method with distributed lagrange multipliers for the numerical simulation of
particulate flow. Contemporary mathematics, 218 :121–137, 1998.
11. R Glowinski and Y Kuznetsov. On the solution of the dirichlet problem for linear
elliptic operators by a distributed lagrande multiplier method. ComptesRendus de
l’Académie des Sciences-Series I-Mathematics, 327(7) :693–698, 1998.
CFD & Tech 2016 02 – 03 Mai 2016, CRND-Draria, Alger
12. V Girault, R Glowinski, and TW Pan. A fictitious-domain method with distributed
multiplier for the stokes problem. In Applied nonlinear analysis, pages 159–174.
Springer, 2002.
13. R Glowinski, T W Pan, T I Hesla, D D Joseph, and J Periaux. A distributed
lagrange multiplier/fictitious domain method for flows around moving rigid bodies
: application to particulate flow. International Journal for Numerical Methods in
Fluids, 30(8) :1043–1066, 1999.
14. R Glowinski, TW Pan, TI Hesla, DD Joseph, and J Periaux. A fictitious domain
approach to the direct numerical simulation of incompressible viscous flow past
moving rigid bodies : application to particulate flow. Journal of Computational
Physics, 169(2) :363–426, 2001.
15. J Caltagirone and S Vincent. Tensorial penalisation method for solving
navierstokes equations. Comptes Rendus de l’Academie des Sciences Series IIB
Mechanics, 329(8) :607–613, 2001.
16. S Vincent, J C Brändle De Motta, Arthur Sarthou, Jean-Luc Estivalezes, Olivier
Simonin, and Eric Climent. A lagrangian vof tensorial penalty method for the dns
of resolved particle-laden flows. Journal of Computational Physics,256 :582–614,
2014
17. S Vincent, T N Randrianarivelo, G Pianet, and JP Caltagirone. Local penalty
methods for flows interacting with moving solids at high reynolds numbers.
Computers & fluids, 36(5) :902–913, 2007.
18. J Janela, A Lefebvre, and B Maury. A penalty method for the simulation of fluid-
rigid body interaction. In ESAIM : Proceedings, volume 14, pages 115–123. EDP
Sciences, 2005.
19. A Lefebvre. Fluid-particle simulations with freefem++. In ESAIM : Proceedings,
volume 18, pages 120–132. EDP Sciences, 2007.
20. O Pironneau, J Liou, and T Tezduyar. Characteristic-galerkin and galerkin/least-
squares space-time formulations for the advection-diffusion equation with time-
dependent domains. Computer Methods in Applied Mechanics and Engineering,
100(1) :117–141, 1992.
21. B Fabreges. Une méthode de prolongement régulier pour la simulation
d’écoulements fluide/particules. PhD thesis, Université Paris Sud-Paris XI, 2012.