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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Julien MOREL
24 avril 2009
Recherche d'une nouvelle résonance de spin 1 dans le
canal diélectron avec le détecteur ATLAS
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Plan de l’exposé
I - Préliminaires : du Z aux Z’•Théorie et découverte du boson Z•Motivations théoriques pour de nouvelles
résonances•Contraintes actuelles
II – Les études Z’ avec ATLAS•La phénoménologie des Z’ au LHC•La reconstruction avec le détecteur•Étude du potentiel de découverte du détecteur
ATLAS
III – Recherche d’un Z’ dans les données
•Mise en place d’une méthode de recherche dans les données
•Discrimination du modèle théorique sous-jacent
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
1960 - Les bosons de jauge lourds dans le MS
Structure de l’interaction faible
3 bosons de jauge notés W1,W2 et W3 – couplage gPotentiel de
Higgs2 paramètres : et
Dans le vide du champ de Higgs
Structure de l’électrodynamique quantique
1 boson de jauge noté B – couplage g’
Électrodynamique quantique non brisée
Photon sans masse – couplage eBosons W+, W- et Z massifs – couplage GF
Brisure spontanée de symétrieCouplages entre W, B et le champ de Higgs
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
DétecteursCollisionneur q
q
e
e
Processus
, Z
1984 – L’observation du Z aux expériences UA
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Les théories avec dimensions supplémentaires Problème de la
hiérarchie
•Mécanisme de compactification Tour de Kaluza-Klein•Modèles type ADD Spin 2 (Excitations du
graviton)•Modèles type RS ou UED Spin 1 (Excitations du Z ou
du photon)Les théories de grande unification Unification des forces fondamentales
•2 groupes U(1) supplémentaires Spin 1•Au moins un état propre de masse à l’échelle du TeV.
•SU(2)R Couplages aux particules droites.•U(1)B-L Couplages B-L.
q
q
e
e??
Les nouveaux bosons au-delà du modèle standard
Modèles TopColor Masse du top
•Z’ provenant d’un groupe U(1) supplémentaire générant un condensat top anti-top.•Préférentiellement couplés à la troisième famille.
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Exemple de limites obtenues avec le paramètre
Limites obtenues avec les mesures de précisions EW à LEP
Modèle ad-hoc identique au Z mais
en plus lourd
Angle de mélange Z/Z’ (analogue à w du MS)
très petit
Mesure de
De 1990 à 2000 – Contraintes indirectes électrofaibles
Z’ GUT Z’ X-Dim RS
MZ’ [GeV] ~3 TeV
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2008 - Limites sur la recherche directe
CDF Run II – Canal électronique – L=2.5 fb-1
Pas d’observation directe jusqu’à 700 GeV
Analyse de section efficace
DO Run II – Canal tt leptonique – L=3.6 fb-1
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Découverte d’un Z’ au LHC ?
Le domaine cinématiqueLe collisionneur LHC
Un large domaine cinématique non encore
étudié …
10 septembre 2008 1er faisceauAutomne 2009 1ères collisions ?20?? première découverte ?
•SUSY ?•Higgs ?•Trous noirs ?
•Z’ de GUT ?
•Z’ de Dim. Supp. ?
•…
Mais probablement autre chose ou un mélange de
tout cela …
ALICE
LHC bATLAS
CMS
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II – Les études Z’ avec ATLAS
La production des Z’ au LHC•Le processus pp Z’ l+l- +X à 14 TeV•Le spectre de masse invariante
Potentiel de découverte des Z’•Paramétrisation du spectre de masse invariante des Z’•Analyse statistique•Potentiel de découverte des Z’ « usuels »•Étude indépendante du modèle théorique
•La reconstruction avec le détecteur ATLAS
•Les bruits de fond
La reconstruction avec le détecteur
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Le processus pp Z’ l+l- +X à 14 TeV
Pic du Z’Processus Drell-
Yan
Interférence /Z’ et Z/Z’
Processus partonique
Contributions dominantes
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Le spectre de masse invariante
Corrections d’ordres
supérieurs
Masse invariante des deux leptons
de l’état final
Masse invariante des deux leptons
de l’état final
Zone d’interférence / Z / Z’
Contribution du Z’
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Les corrections QCD d’ordre supérieur
Corrections au vertex
Emission de particules réelles Calculs théoriques :
Ordre fixe + resommation
Approche MC :Ordre fixe (MC@NLO) + Parton shower (Herwig)
Facteurs K
PDF 5%
Incertitudes théoriquesNLO + Resommation 10%
Variation d’échelle
Resommation
+6%
-3%
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« Morphologie » des différents Z’
Z’ X-Dim Z’ GUT
Modèle de type RS avec matière dans bulkGroupe de grande unification E6 ou SO(10)
SSM
SSM
SSM
SSM
Z’GUT ~ ZZ’X-Dim >> Z(γ* et Z* sont souvent dégénérés en masse)
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II – Les études Z’ avec ATLAS
La production des Z’ au LHC•Le processus pp Z’ l+l- +X à 14 TeV•Le spectre de masse invariante
Potentiel de découverte des Z’•Paramétrisation du spectre de masse invariante des Z’•Analyse statistique•Potentiel de découverte des Z’ « usuels »•Étude indépendante du modèle théorique
•La reconstruction avec le détecteur ATLAS
•Les bruits de fond
La reconstruction avec le détecteur
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Vue d’ensemble du détecteur ATLAS
Détecteur interne
Trajectoires des particules chargées
Solénoïde 2 Tesla
Calorimètre argon liquide
Énergie des particules
électromagnétiques et hadroniques
Calorimètre à tuiles
scintillantesÉnergie des jets
hadroniques
Chambres à muons
Impulsion des muons
Toroïde 4 Tesla
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Signatures étudiées par la collaboration ATLAS
Le canal électronique est privilégiéMZ’ > 1 TeV → E > 500 GeV
Z’ → e+e- Z’ → µ+µ- Z’ → τ+τ - → ννW+W-
Signatures leptoniques
Électrons
La résolution augmente avec l’impulsion.
~ 12% pour pT=1 TeV (TDR)
La résolution tend vers un terme constant quand l’énergie
augmente.~ 1% pour E=1 TeV
Muons
CERN-OPEN-2008-020CERN-OPEN-2008-020
Z’ → Z γ
Diboson
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Reconstruction et identification des électrons
•Identification des électrons
•Mesure précise de l’énergie des électrons
Calorimètre EM
•Mesure des traces des particules chargées
•Mesure précise des angles pour la reconstruction de la masse invariante
Détecteur interne
+Critères de qualité
(trace, gerbe EM, E/p, …)
Objets électrons
Amas de cellules
+
Trace associée
Candidats électrons
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Sélection des Z’→e+e-
Efficacité de sélection d’un Z’χde 1 TeV
Efficacité totale = Géométrique Sélection
45% à 1 TeV
Critères de sélection :
Reconstruction de la masse invariante
Résolution sur la masse 1%
Très bonne linéarité
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Rejet du bruit de fond
La mauvaise identification des photons et des jets induit de
grandes sources de bruit de fond
Bruit de fond avant sélection Après sélection
Le Drell-Yan est la principale source de bruit de fond …
Nécessite une étude des facteurs de rejets dans les
premières données !
|η|<2.5
pT>65 GeV
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II – Les études Z’ avec ATLAS
La production des Z’ au LHC•Le processus pp Z’ l+l- +X à 14 TeV•Le spectre de masse invariante
Potentiel de découverte des Z’•Paramétrisation du spectre de masse invariante des Z’•Analyse statistique•Potentiel de découverte des Z’ « usuels »•Étude indépendante du modèle théorique
•La reconstruction avec le détecteur ATLAS
•Les bruits de fond
La reconstruction avec le détecteur
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Principe de l’analyse
Paramétrisation plus rapide + analyse statistique FFT quelques secondes
Analyse basée sur des simulations
Test de nombreuses hypothèses :
Simulation complète + analyse statistique par tirage de pseudo-expériences plusieurs jours de calcul
Au niveau reconstrui
t
Processus étudié : pp /Z/Z’ e+e-
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Paramétrisation du spectre de masse invariante des Z’
Factorisation des PDF
4 paramètres phénoménologiquesMZ’, Z’, APeak et AInterfThéoriquement
Z’, APeak et Ainterf sont calculables à partir de MZ’, des couplages du Z’ et
de Pqq
1
2
3
123
Contribution du DY sans le pic du ZContribution de la résonance du Z’Interférence entre le Z’ et les bosons /Z
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Paramétrisation+
Facteurs K
Spectre au niveau reconstruit
ATLAS full sim ATLAS full sim
Paramétrisation du spectre de masse invariante au niveau reconstruit
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Paramétrisation du spectre de masse invariante des Z’
Au niveau généréComparaison avec NLO - NLL
Accord meilleur que 4%
Au niveau reconstruitComparaison avec simulation complète
Accord ~ Incertitudes théoriques.
2 1.3ndf 2 1.1ndf
2 1.8ndf 2 0.8ndf
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Analyse statistique
Estimation du potentiel de découverte
Mise en place d’une méthode de recherche dans les
données
Hypothèse 1
/ Z / Z’
Signal + Bruit de
fond
Hypothèse 0
Modèle Standard
Bruit de fond seul
Méthode statistique de comparaison de spectres
Comment découvrir / rechercher un Z’ ?
Paramétrisation
Paramétrisation
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Analyse statistique
Différentes méthodes statistiques
Efficace sur tout le spectre
Pas d’ajustement de fenêtre
On conserve toute l’information
Intéressant pour effectuer une
recherche
5 avec 1 événeme
nt !
Comptage d’événements :
Comparaison des spectres :
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Analyse statistique
Comparaison de deux spectres
Hypothèse bruit de fond
Hypothèse signal
Quantité discriminante : rapport des vraisemblances
dans l’hypothèse signal
dans l’hypothèse bruit
va permettre une séparation des deux hypothèses
Fonctions de vraisemblance :
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Analyse statistique
Hypothèse bruit de fond
Hypothèse signal
Comparaison de deux spectres
Choix de la significance statistique
Significance CLs « fréquentiste modifiée » :
Utilisation de l’expérience médiane comme expérience la plus probable pour estimer le potentiel de découverte.
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Potentiel de découverte des Z’ « usuels »
1 fb-1 2- 2.5 TeV10 fb-1 > 3 TeV
Électrons Muons
Résultats à 14 TeV
Résultats à 10 TeV (incluant le bruit de fond QCD)
ÉlectronsMZ' = 1 TeV → L=0.03 fb-1 MZ' = 2 TeV → L=1.0 fb-1
MuonsMZ'=1 TeV, L = 0.03 fb-1
Similaires aux électrons
CERN-OPEN-2008-020
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Étude indépendante du modèle théorique
Renseigne sur l’ordre de grandeur du potentiel de découverte
de “tous les Z’ ”
Luminosité intégrée nécessaire pour une découverte à 5
En fixant APeak et Ainterf Balayage de l’espace MZ’, Z’ •Apeak fixé à 600 (~ entre 100 et 600 pour les Z’ GUT usuels)
•Ainterf fixé à 0
•MZ’ balayée de 1 TeV à 3.5 TeV par pas de 100 GeV
•ΓZ’ /MZ’ balayé de 0.2% à 10% par pas de 0.2%
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III – Recherche d’un Z’ dans les données
Discrimination du modèle théorique sous-jacent
Recherche d’un Z’ dans des données expérimentales•Utilisation de la paramétrisation comme outil de recherche
d’un Z’ •Estimation de l’effet “Look Elsewhere”•Recherche d’un Z’ et estimation de sa masse
•Détermination du spin avec la distribution angulaire•Estimation de l’asymétrie avant-arrière•Ajustement des couplages u et d via la distribution en rapidité
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Utilisation de la paramétrisation comme outil de recherche d’un Z’
Comparaison des données à différentes hypothèses
Étude Monte-Carlo
Pour préparer l’arrivée des données, deux analyses sont nécessaires :
•Pseudo-expériences de bruit de fond Effet « Look Elsewhere »
•Pseudo-expériences de signal Performance de la méthode
•Apeak = 300
•Ainterf = 0
•MZ’ = 1 TeV à 3.5 TeV par pas de 10 GeV
•ΓZ’ /MZ’ = 0.2% à 10% par pas de 0.2%
~7500 hypothèses Z’ différentes
On s’intéresse à l’hypothèse qui retourne la significance
maximum
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Hypothèse
« Bruit de fond »
Estimation de l’effet “Look Elsewhere”
Effet “ Look Elsewhere”
Données Hypothèse
« Signal N »
Hypothèse
…
« Signal 2 »
Hypothèse
« Signal 1 »
Probabilités de trouver un signal dans du bruit de fond
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Recherche d’un Z’
Z’χ de 2.5 TeV et 1 fb-1
Cette méthode est utile pour estimer la présence d’un Z’ et pour estimer sa masse.
Elle pourra être appliquée sur les premières données.
Distribution des Smax obtenus en recherchant un Z’ dans des pseudo-expériences “Signal Z’χ à 2.5 TeV”
Estimation de la masse du Z’
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III – Recherche d’un Z’ dans les données
•Détermination du spin avec la distribution angulaire•Estimation de l’asymétrie avant-arrière•Ajustement des couplages u et d via la distribution en rapidité
Discrimination du modèle théorique sous-jacent
Recherche d’un Z’ dans des données expérimentales•Utilisation de la paramétrisation comme outil de recherche
d’un Z’ •Estimation de l’effet “Look Elsewhere”•Recherche d’un Z’ et estimation de sa masse
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Détermination du spin avec le distribution angulaire
Distribution angulaire Reconstruction avec le détecteur
Renseigne sur le spin de la résonance
Electrons (|η|<2.5) EM clusters (|η|<3.2)
Meilleure discrimination en considérant la zone à
grand η
Z’χ à 1 TeV avec ~20 fb-1
P P*
q * est l’angle entre le quark et le lepton dans le référentiel du Z’.
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L’asymétrie avant-arrière
F BFB
F B
A
avec
1
0
0
1
coscos
coscos
F
B
d
d
*
**
*
AvantArrière
P P*
Asymétrie avant-arrière
•L’asymétrie avant-arrière est directement liée aux couplages du Z’.
•Observable possédant un fort pouvoir discriminant.
•Intéressante sur tout le spectre en masse.
Dépendance en fonction de la masse
Sur le pic du Z’ à 1.5 TeV
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Estimation de l ’asymétrie avant-arrière
Reconstruction à partir des données ATL-PHYS-PUB-2005-010
Collision proton-proton(On ne connait pas la direction du quark)
Dilution de l’asymétrie avant-arrière(Hyp : direction du quark = direction du Z’)
Estimation et correction de l’effet de la dilution basée sur une analyse MC.
Bons résultats dans la région autour du pic (« large » statistique)
Prédictions théoriques
Asymétries reconstruites
Test de la méthode sur des simulations
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La distribution en rapidité du Z’
Informations sur les couplages aux quarks u et d Discrimination des modèles
Ajustement des quantités PqqZ’
Variables à ajuster
Fonction d’ajustement
MZ’=1.5 TeV L130 fb-1
MZ’=1.5 TeV L130 fb-1
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Analyse sur des pseudo-expériences
Étude Monte-Carlo avec 10000 pseudo-expériences
Modèle SSM à 1.5 TeV avec 130 fb-1
Modèle χ à 1.5 TeV avec 130 fb-1
Analyse discriminante efficace sur une observable simple à reconstruire
Biais dû à la non considération des quarks s
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ConclusionÉtudes de Z’Potentiel de découverte Recherche de Z’
Dès l ’arrivée des premières données•Étude des bruits de fond → Facteurs de rejet
(électrons-jets)
Ajustement de la résonance Z Électrons de haute énergie
~ 30% >200 GeV•Étude du pic du Z :
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FIN
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•Champs de jauges dans le Bulk
•Higgs confiné sur la brane du TeV
•Fermions dans le Bulk avec une localisation particulière
•Couplages non universels pour le Z’
[ G.Moreau, J. I. Silva-Marcos, Hep-ph/0602155 ]RS avec matière dans le bulk :
Randall-Sundrum with bulk matter
•Nouvelle interprétation de la hierarchie de masse des fermions•Compatible avec des théorie de grande unification [hep-th/0108115] .•Excitation de KK forment des candidats WIMP.
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Fermion mass in the RS model
22 25D me c : tri k yds e dx dx dy
12S Z
( warp factor)TeV brane Gravity scale : ckRPl PlM e M w M w
4Fermion localization : i i id x dy Gm where RS metric determinantG
( )
0
1( , ) ( ) ( )
2n i
i i nnc
x y x f yR
i im c kFermion 5D masses :
Effective 4D masses matrix:(5)
0 0( ) ( )2
ij i jij
c
YM dy G H f y f y
R
ci = new dimensionless parameters
| |( ) ic k yinf y e
kij = new parameters related to the yukawa coupling
RS model : 1 spatial X-dim compactified over S1/Z2 with radius Rc
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Contraintes indirectes
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Segmentation du calorimètre EM
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Segmentation du calorimètre EM
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Resolution et linearité des amas EM
-0.1-0.08-0.06-0.04-0.020 0.020.040.060.080.10
200
400
600
800
1000
1200
1400
1600
1800
-0.1-0.08-0.06-0.04-0.020 0.020.040.060.080.10
2
4
6
8
10
-0.1-0.08-0.06-0.04-0.020 0.020.040.060.080.10
20
40
60
80
100
120
140
160
180
200
220
240
Barrel Crack End-cap
Entries = 23038 Entries = 483 Entries = 3742
E
E
∆ E
E
∆ E
E
E
E
E
E
E
Barrel : • 78 % of clusterE resolution = (1 ± 0.01) % E linearity = (0.5 ± 0.01) %pT resolution = (2.3 ± 0.01) % pT linearity = (-0.7 ± 0.01) %
Crack :• 3 % of cluster• Poor resolution• Poor linearityEnd-cap : • 19% of cluster• Long tailsE resolution = (1.2 ± 0.02) % E linearity = (0.46 ± 0.02) %pT resolution = (2.8 ± 0.02) % pT linearity = (-0.6 ± 0.03) %
Shift
Overflows
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Z’ reconstructed with 2 EM clusters
Z’Gene) / MZ’Reco -M
Z’Gene(M
-0.2 -0.15 -0.1 -0.05 -0 0.05 0.1 0.15 0.20
200
400
600
800
1000
1200
1400
1600
Z’Gene) / MZ’Reco -M
Z’Gene(M
-0.2 -0.15 -0.1 -0.05 -0 0.05 0.1 0.15 0.20
10
20
30
40
50
60
70
80
Z’Gene) / MZ’Reco -M
Z’Gene(M
-0.2 -0.15 -0.1 -0.05 -0 0.05 0.1 0.15 0.20
100
200
300
400
500
600
700
Barrel - Barrel Barrel - Crack Barrel - End-cap
Entries = 7621Mean = -0.002449 ± 0.00018Sigma = 0.0127 ± 0.0002
Entries = 847
ll
ll
m
m
ll
ll
m
m
ll
ll
m
m
Shift
2 amas centraux : mll resolution = (1.3 ± 0.02) %
50
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Résolution sur la masse invariante
Mass [TeV]
σ g
au
ssia
n
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Bruit de fond top anti-top
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Identification de la charge
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Rapport de maximum de vraisemblance
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Résultat muons
SSM à 1TeV χ à 1TeV
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Potentiel de découverte
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Ajustement de Y avec les quarks s
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Analyse au niveau génération
Étude Monte-Carlo avec 10000 pseudo-données
Modèle SSM à 1.5 TeV avec 130 fb-1
Modèle χ à 1.5 TeV avec 130 fb-1
Biais du à la non considération des quarks sRésultats compatibles à 2
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Efficacité de sélection des qqZ’ e+e-
Deux e émis dos-à-dos …
On ne sait pas d’où vient le quark … Collisionneur pp
Centre de masse Laboratoire
Boost fixé par les PDF
Asymétrie
dépendante des
couplages
Identique pour tout les spin 1
Efficacité ne dépend que de la rapidité (du boost)
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
MS UA Au-delà MS
LEP TeVatron LHC
1960 - Les bosons de jauge lourds dans le MS
Structure de l’interaction faible
3 bosons de jauge notés W1,W2 et W3 – couplage gPotentiel de
Higgs2 paramètres : et
Dans le vide du champ de Higgs
Structure de l’électrodynamique quantique
1 boson de jauge noté B – couplage g’
Électrodynamique quantique non brisée
Photon sans masse – couplage eBosons W+, W- et Z massifs – couplage GF
Brisure spontanée de symétrieCouplages entre W, B et le champ de Higgs
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
MS UA Au-delà MS
LEP TeVatron LHC
1984 – L’observation du Z aux expériences UA
DétecteursCollisionneur q
q
e
e
Processus
, Z
61
I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
MS UA Au-delà MS
LEP TeVatron LHC
La supersymétrie
•R-parité violée Spin 0 (Sneutrino)
Les théories avec dimensions supplémentairesProblème de la hiérarchie
•Mécanisme de compactification Tour de Kaluza-Klein
•Modèles type ADD Spin 2 (Excitations du graviton)
•Modèles type RS Spin 1 (Excitations du Z ou du photon)
Les théories de grande unification Unification des forces fondamentales
•2 groupes U(1) supplémentaires Spin 1•Au moins un état propre de masse à l’échelle du TeV.
•SU(2)R Couplages aux particules droites.•U(1)B-L Couplages B-L.
Limites provenant des mesures
électrofaibles.
MZ’ > 3 TeV
q
q
e
e??
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
MS UA Au-delà MS
LEP TeVatron LHC
De 1990 à 2000 – Contraintes indirectes électrofaibles
Exemple de limites obtenues avec le paramètre
Limites obtenues avec les mesures de précisions EW à LEP
Modèle ad-hoc identique au Z mais en plus
lourdAngle de mélange Z/Z’ (analogue à w du MS) très petit
Mesure de
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
MS UA Au-delà MS
LEP TeVatron LHC
2008 - Limites sur la recherche directe
CDF Run II – Canal électronique – L=2.5 fb-1
Pas d’observation directe jusqu’à 700 GeV
Analyse de section efficace
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Le détecteur interne
2
21
33
2
1
3
•Mesure des traces des particules chargées
•Mesure précise des angles pour la reconstruction de la masse invariante
Détecteur à pixels
Détecteur à micropistes de silicium
Détecteur à rayonnement de transition
Utilité du détecteur interne pour Z’e+e-
Couverture ||<2.5
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Le calorimètre électromagnétique
2
1
2
1
•Identification des électrons
•Mesure précise de l’énergie des électrons
Partie centrale ||<1.52
Partie bouchon ||<3.2
Utilité du calorimètre EM pour Z’e+e-
1
2
Cellules du calorimètreTrois compartiments + PS
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Reconstruction et identification des électrons
Critères de sélection des électrons
Le critère Tight ne
convient pas pour des
électrons de haut pT
E 500 GeV
N.B : La résolution ne
dépend ni de la sélection ni de
l’énergie.
21% des
électrons
4% des électro
ns
75% des
électrons
Résolution en énergie pour le critère Loose
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I - Du Z aux Z’ II – Études Z’ avec ATLAS III – Recherche dans les données
Paramétrisation du spectre de masse invariante au niveau génération
approche “théorique”
En variant Z’En variant MZ’
En variant AinterfEn variant APeak
approche “phénoménologique”
Z’, APeak et Ainterf calculés à partir
des couplages pour les Z’ usuels à 2 TeV
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Analyse au niveau reconstruit
MZ’=1.5 TeV L130 fb-1
MZ’=1.5 TeV L130 fb-1
Ajustement des quantités PqqZ’
Fonction d’ajustement
Les distributions (Y) Yq(Y) sont normalisée à 1.
L’efficacité de sélection ne dépend que de la rapidité du Z’