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EXERCICES SUR LES INTEGRALES
MULTIPLES
Table des matières
I INTEGRATION DANS R2
5
1 THEOREME DE FUBINI 7
2 CHANGEMENT DE VARIABLES 69
2.1 Coordonnées polaires . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 692.2 Coordonnées elliptiques . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1142.3 Isométries . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1222.4 Changements de variables divers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 126
II INTEGRATION DANS R3
141
3 THEOREME DE FUBINI 143
4 CHANGEMENT DE VARIABLES 161
4.1 Coordonnées cylindriques . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1614.2 Coordonnées sphériques . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1894.3 Changements de variables divers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 198
III INTEGRATION DANS Rp
205
5 THEOREME DE FUBINI 207
6 CHANGEMENT DE VARIABLES 213
3
4 TABLE DES MATIÈRES
Les exercices proposés dans ce qui suit illustrent différents moyens pratiques de
calculer des intégrales multiples∫
· · ·∫
D
f(x1, . . . , xp) dx1 dx2 · · · dxp
dans le cas de 2, de 3 puis de p variables.
Tous les domaines d’intégration D considérés sont limités par des courbes simples
dans R2, des surfaces simples dans R3 et des hypersurfaces simples dans Rp.
Les fonctions f intégrées sont continues sur D.
Lorsque le domaine D n’est pas fermé ou n’est pas borné, on appliquera les mé-
thodes générales dès que la fonction f est positive sur D.
On ne soulèvera pas de difficultés pour les changements de variables proposés.
Les exercices sont indépendants les uns des autres.
Première partie
INTEGRATION DANS R2
5
Chapitre 1
THEOREME DE FUBINI
1) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le rectangle de sommets O, A(π, 0), B(0, 1), C(π, 1) et
f(x, y) = 2y sinx .
π
1
D
· · · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · · ·
Comme on intégre sur un rectangle une fonction dont les variables se séparent, on a immédiatement
I =
π∫
0
sinx dx
1∫
0
2y dy
=[
− cosx]π
0
[
y2]1
0= 2 .
7
8 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
2) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le triangle de sommets O, A(1, 0), B(1, 1) et
f(x, y) = x− y .
1
1
D
x
· · · · · ·· · · · ·
· · · ·· · ·
· ··
La droite OB a pour équationy = x .
Lorsque x est compris entre 0 et 1, le nombre y varie de 0 à x. Donc
Iy(x) =
x∫
0
(x− y) dy =
[
−(x− y)2
2
]y=x
y=0
=x2
2.
On a alors
I =
1∫
0
Iy(x) dx =1
2
1∫
0
x2 dx =
[
x3
6
]1
0
=1
6.
9
3) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) | |x| ≤ a , |y| ≤ b .
etf(x, y) = (x+ y)ex−y .
a−a
b
−b
x
D
· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·
On intègre sur un rectangle. Lorsque x est compris entre −a et a, l’ordonnée y varie de −b à b. Donc
Iy(x) =
b∫
−b
(x+ y)ex−y dy .
En intégrant par parties
Iy(x) =[
−(x+y)ex−y]y=b
y=−b+
b∫
−b
ex−y dy =[
−(x+y+1)ex−y]y=b
y=−b= −(x+b+1)ex−b+(x−b+1)ex+b .
On a alors
I =
a∫
−a
Iy(x) dx =
a∫
−a
[
(x− b+ 1)ex+b − (x+ b+ 1)ex−b]
dx .
En intégrant de nouveau par parties
I =[
(x− b+ 1)ex+b]+a
−a−
a∫
−a
ex+b dx−
[
(x+ b+ 1)ex−b]+a
−a−
a∫
−a
ex−b dx
=[
(x− b)ex+b]+a
−a−[
(x+ b)ex−b]+a
−a
= (a− b)ea+b + (a+ b)eb−a − (a+ b)ea−b + (b− a)e−(a+b)
= (a− b)(ea+b − e−(a+b)) + (a+ b)(eb−a − ea−b)
= 2(a− b) sh(a+ b) + 2(a+ b) sh(b− a) .
10 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
4) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le triangle de sommets O, A(1, 0), B(0, 1) et
f(x, y) = x2y .
1
1
D
x
· · · · · ·· · · · ·· · · ·· · ·· ··
La droite AB a pour équationy = 1− x .
Lorsque x est compris entre 0 et 1, le nombre y varie de 0 à 1− x. Donc
Iy(x) =
1−x∫
0
yx2 dy = x2[y2
2
]y=1−x
y=0=
x2(x− 1)2
2.
On a alors
I =
1∫
0
Iy(x) dx =1
2
1∫
0
(x4 − 2x3 + x2) dx =1
2
[
x5
5− x4
2+
x3
3
]1
0
=1
2
(
1
5− 1
2+
1
3
)
=1
60.
11
5) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le triangle de sommets O, A(2, 0), B(0, 2) et
f(x, y) = xex sin y .
2
2
D
x
· · · · · ·· · · · ·· · · ·· · ·· ··
La droite AB a pour équationy = 2− x .
Lorsque x est compris entre 0 et 2, le nombre y varie de 0 à 2− x. Donc
Iy(x) =
2−x∫
0
xex sin y dy = xex[
− cos y]y=2−x
y=0= xex (1− cos(x− 2)) .
Alors
I =
2∫
0
Iy(x) dx =
2∫
0
xex dx−2∫
0
xex cos(x− 2) dx .
En intégrant par parties, on obtient tout d’abord
2∫
0
xex dx =[
xex]2
0−
2∫
0
ex dx =[
(x− 1)ex]2
0= e2 + 1 .
D’autre part
2∫
0
xex cos(x− 2) dx = Re
2∫
0
xexei(x−2) dx = Re
e−2i
2∫
0
xe(1+i)x dx
.
On intègre de nouveau par parties ce qui donne
2∫
0
xe(1+i)x dx =
[
xe(1+i)x
1 + i
]2
0
−2∫
0
e(1+i)x
1 + idx =
[
xe(1+i)x
1 + i− e(1+i)x
(1 + i)2
]2
0
.
12 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
Mais1
1 + i=
1− i
2et
1
(1 + i)2=
[
1− i
2
]2
= − i
2,
d’où
2∫
0
xe(1+i)x dx =1
2
[
x(1− i)e(1+i)x + ie(1+i)x]2
0=
1
2
[
(
(1− i)x+ i)
e(1+i)x]2
0=
1
2
(
(2− i)e2+2i − i)
.
Alors
e−2i
2∫
0
xe(1+i)x dx =1
2
(
(2− i)e2 − ie−2i)
,
et
Re
e−2i
2∫
0
xe(1+i)x dx
= e2 − sin 2
2.
Finalement
I = e2 + 1−(
e2 − sin 2
2
)
= 1 +sin 2
2.
13
6) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le triangle de sommets A(1, 0), B(0, 1), C(0,−1) et
f(x, y) = x+ 2y .
1
1
−1
D
x
· · · · · ·· · · · ·· · · ·· · ·· ··
· · · · · ·· · · · ·· · · ·· · ·· ··
Les droites AB et AC ont pour équations respectives
y = 1− x et y = −1 + x .
Lorsque x est compris entre 0 et 1, le nombre y varie de x− 1 à 1− x. Donc
Iy(x) =
1−x∫
x−1
(x+ 2y) dy =[
xy + y2]y=1−x
y=x−1= x(1− x) + (x− 1)2 −
(
x(x− 1) + (x− 1)2)
= 2x(1− x) .
On a alors
I =
1∫
0
Iy(x) dx =
1∫
0
(2x− 2x2) dx =
[
x2 − 2x3
3
]1
0
= 1− 2
3=
1
3.
14 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
7) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le carré de sommets O, A(π, 0), B(0, π), C(π, π) et
f(x, y) = (x+ y) sinx sin y .
π
π
D
x
·······
·······
·······
·······
·······
·······
·······
Lorsque x est compris entre 0 et π, le nombre y varie de 0 à π. Donc
Iy(x) =
π∫
0
(x+ y) sinx sin y dy .
On intègre par parties
Iy(x) = sinx
[
(x+ y) (− cos y)]y=π
y=0+
π∫
0
cos y dy
= sinx[
(x+y)(− cos y)+sin y]y=π
y=0= (2x+π) sin x .
On a alors
I =
π∫
0
Iy(x) dx ,
et on intègre de nouveau par parties
I =
π∫
0
(2x+ π) sin x dx =[
(2x+ π)(− cos x)]π
0+ 2
π∫
0
cos x dx =[
(2x+ π)(− cos x) + 2 sinx]π
0= 4π .
15
8) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le triangle de sommets O, A(1, 0), B(0, 2) et
f(x, y) = (2x+ y)2 .
1
2
D
x
· · · · · ·· · · · ·· · · · ·· · · ·· · · ·· · ·· · ·· ·· ···
La droite AB a pour équationy = 2− 2x .
Lorsque x est compris entre 0 et 1, le nombre y varie de 0 à 2− 2x. Donc
Iy(x) =
2−2x∫
0
(2x+ y)2 dy =
[
(2x+ y)3
3
]y=2−2x
y=0
=8− 8x3
3.
Alors
I =
1∫
0
Iy(x) dx =8
3
1∫
0
(1− x3) dx =8
3
[
x− x4
4
]1
0=
8
3
(
1− 1
4
)
= 2 .
16 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
9) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le triangle de sommets O, A(1, 0), B(0, 1) et
f(x, y) = ln(x+ y + 1) .
1
1
D
x
· · · · · ·· · · · ·· · · ·· · ·· ··
La droite AB a pour équationy = 1− x .
Lorsque x est compris entre 0 et 1, le nombre y varie de 0 à 1− x. Donc
Iy(x) =
1−x∫
0
ln(x+ y + 1) dy .
En posant u = x+ y + 1, on obtient
Iy(x) =
2∫
x+1
lnu du =[
u lnu− u]u=2
u=x+1= 2 ln 2− 2− (x+ 1) ln(x+ 1) + (x+ 1) .
On a alors
I =
1∫
0
Iy(x) dx =
1∫
0
[2 ln 2− 2− (x+ 1) ln(x+ 1) + (x+ 1)] dx .
En posant v = x+ 1, et en intégrant par parties on obtient
I = 2 ln 2− 2−2∫
1
(v ln v − v) dv = 2 ln 2− 2−[
v2
2ln v
]2
1
+
2∫
1
3
2v dv ,
d’où
I = 2 ln 2− 2−[
v2
2ln v − 3
4v2]2
1
=1
4.
17
10) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le trapèze dont la base est le segment de l’axe des x dont les abscisses sont comprises entre−1 et 1 et dont les trois autres côtés sont situés dans le demi-plan des y positifs et de longueur 1, et
f(x, y) = y .
1
A
A′
B
B′
O−1
√32
D
y
· · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · ·· · · · · · · · ·
· · · · · · ·
Si l’on note A(−1, 0), B(1, 0) et A′ et B′ les autres sommets du trapèze, on a AA′ = A′B′ = BB′ = 1.Les triangles OBB′, OB′A′ et OAA′ sont équilatéraux. Alors la droite passant par A′ et B′ a pouréquation
y = sinπ
3=
√3
2,
la droite passant par B et B′ a pour équation
y = − tanπ
3(x− 1) = −
√3 (x− 1) ,
et celle passant par A et A′ a pour équation
y =√3 (x+ 1) .
Lorsque y est fixé entre 0 et
√3
2, la variable x est comprise entre −1 +
y√3
et 1− y√3, et l’on a
Ix(y) = y
1−y/√3
∫
−1+y/√3
dx = 2y
(
1− y√3
)
.
Alors
I =
√3/2∫
0
Ix(y) dy =
√3/2∫
0
2y
(
1− y√3
)
dy =
[
y2 − 2
3√3y3]
√3/2
0
=1
2.
18 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
11) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le trapèze limité par les droites d’équation y = 0, y = 1, y = 2− x et y = 1 +x
2, et
f(x, y) = xy .
2−2
1
D
y
· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·
· · · · · · · ·
Lorsque y est compris entre 0 et 1, le nombre x varie de 2y − 2 à 2− y. Donc
Ix(y) =
2−y∫
2y−2
xy dx =[
yx2
2
]x=2−y
x=2y−2=
y
2
[
(2− y)2 − (2y − 2)2]
=y
2(4y − 3y2) .
On a alors
I =
1∫
0
Ix(y) dy =1
2
1∫
0
(4y2 − 3y3) dy =[2y3
3− 3y4
8
]1
0=
2
3− 3
8=
7
24.
19
12) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’ensemble des points du plan qui vérifient les inégalités
√x+
√y ≥ 1 et
√1− x+
√
1− y ≥ 1 ,
etf(x, y) = (x− y)2 .
1
1
D
x
· · · ·· · · · · ·
· · · · · · ·· · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · ·· · · · ·
Si (x, y) appartient à D, on a nécessairement 0 ≤ x ≤ 1 et 0 ≤ y ≤ 1 . Alors la condition
√x+
√y ≥ 1 ,
équivaut à √y ≥ 1−
√x ,
puis à
y ≥ (1−√x)2 = 1 + x− 2
√x .
De même, la condition √1− x+
√
1− y ≥ 1 ,
équivaut à√
1− y ≥ 1−√1− x ,
puis à
1− y ≥ (1−√1− x)2 ,
20 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
et enfin ày ≤ 1− (1−
√1− x)2 = x− 1 + 2
√1− x .
Pour x compris entre 0 et 1, on calcule
Iy(x) =
x−1+2√1−x
∫
1+x−2√x
(y − x)2 dy
=
[
(y − x)3
3
]y=x−1+2√1−x
y=1+x−2√x
=1
3
[
(2√1− x− 1)3 − (1− 2
√x)3]
=1
3
[
8(x3/2 + (1− x)3/2) + 6(√x+
√1− x)− 14
]
.
Alors
I =
1∫
0
Iy(x) dx
=
1∫
0
1
3
[
8(x3/2 + (1− x)3/2) + 6(√x+
√1− x)− 14
]
dx
=1
3
[16
5(x5/2 − (1− x)5/2) + 4(x3/2 − (1− x)3/2)− 14x
]1
0
=1
3
[
16
5+ 4− 14 +
16
5+ 4
]
=2
15.
21
13) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’ensemble des points du plan limité par les courbes d’équation
y =1
xet y = −4x+ 5 ,
etf(x, y) = x2y .
14 1
1
4
D
x
···
···
·······
·········
···········
············
············
········
22 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
Cherchons les points d’intersection des deux courbes. On doit avoir
1
x= −4x+ 5 ,
ce qui équivaut à4x2 − 5x+ 1 = 0 ,
et a pour solutions 1 et 1/4. Lorsque x est fixé entre ces deux valeurs, on intègre en y
Iy(x) =
−4x+5∫
1/x
x2y dy
=[1
2x2y2
]y=−4x+5
y=1/x
=1
2[x2(−4x+ 5)2 − 1]
=1
2
(
16x4 − 40x3 + 25x2 − 1)
.
Alors
I =
1∫
1/4
Iy(x) dx =1
2
[
16
5x5 − 10x4 +
25
3x3 − x
]1
1/4
=441
1280.
23
14) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’ensemble des points du plan limité par les cercles d’équation
x2 + y2 = 1 et (x− 1)2 + (y − 1)2 = 1 ,
etf(x, y) = xy .
1
1
D
x
· · · ·· · · · · ·
· · · · · · ·· · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · · ·
· · · · · · · ·· · · · · · ·· · · · ·· ·
Si (x, y) appartient à D, on a nécessairement 0 ≤ x ≤ 1, et 0 ≤ y ≤ 1 . Alors La condition
x2 + y2 ≤ 1 ,
équivaut à
y ≤√
1− x2 .
De même, la condition
(x− 1)2 + (y − 1)2 ≤ 1 ,
équivaut à
|y − 1| ≤√
1− (x− 1)2 ,
et, comme y − 1 est négatif, à
1− y ≤√
1− (x− 1)2 ,
et enfin à
y ≥ 1−√
1− (x− 1)2 .
Pour x compris entre 0 et 1, on calcule
24 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
Iy(x) =
√1−x2∫
1−√
1−(x−1)2
xy dy
= x[y2
2
]y=√1−x2
y=1−√
1−(x−1)2
=x
2
[
(1− x2)− [1− 2√
1− (x− 1)2 + (1− (1− x)2)]]
= −x2 + x√
1− (x− 1)2 .
Alors
I =
1∫
0
Iy(x) dx =
1∫
0
(x√
1− (x− 1)2 − x2) dx =
1∫
0
x√
1− (x− 1)2 dx− 1
3.
On calcule l’intégrale restante en posant
x = 1− sin t d’où dx = − cos t dt .
La variable x décrit [ 0, 1 ] lorsque la variable t décrit [ 0, π/2 ] . On en déduit
I +1
3=
π/2∫
0
(1− sin t) cos2 t dt =
π/2∫
0
cos2 t dt−π/2∫
0
sin t cos2 t dt =
π/2∫
0
1 + cos 2t
2dt−
π/2∫
0
sin t cos2 t dt .
On obtient alors
I =
[
t
2+
sin 2t
4+
cos3 t
3
]π/2
0
− 1
3=
π
4− 2
3.
25
15) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) |x ≥ 1 , y ≥ 1 , x+ y ≤ 3 ,
etf(x, y) = (x+ y)−n (n ∈ Z) .
1
1
2
2
D
x
· · · · ·· · · ·· · ·· ··
Lorsque x est compris entre 1 et 2, le nombre y varie de 1 à 3− x. Donc
Iy(x) =
3−x∫
1
(x+ y)−n dy .
Lorsque n = 1, on obtient
Iy(x) =[
ln(x+ y)]y=3−x
y=1= ln 3− ln(x+ 1) .
puis
I =
2∫
1
Iy(x) dx = ln 3−[
(x+ 1) ln(x+ 1)− x]2
1= 2 ln 2− 2 ln 3 + 1 .
Lorsque n 6= 1, on obtient cette fois
Iy(x) =
[
(x+ y)−n+1
1− n
]y=3−x
y=1
=1
1− n
(
3−n+1 − (x+ 1)−n+1)
.
On a alors
26 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
I =
2∫
1
Iy(x) dx =1
1− n
2∫
1
(
3−n+1 − (x+ 1)−n+1)
dx =1
1− n
3−n+1 −2∫
1
(x+ 1)−n+1 dx
.
Lorsque n = 2, on trouve
I = −
1
3−
2∫
1
dx
x+ 1
= −1
3+[
ln(x+ 1)]2
1= ln 3− ln 2− 1
3.
Lorsque n 6= 1 et n 6= 2, on trouve
I =1
1− n
(
3−n+1 −[
(x+ 1)−n+2
2− n
]2
1
)
=3−n+1
1− n− 3−n+2
(1− n)(2− n)+
2−n+2
(1− n)(2− n).
27
16) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD =
(x, y) | 0 ≤ x ≤ sin y , 0 ≤ y ≤ π
2
,
etf(x, y) = x cos y .
1
π/2
D
y
·············
············
···········
·········
········
·······
······
····
Lorsque y est compris entre 0 et π/2, le nombre x varie de 0 à sin y. Donc
Ix(y) =
sin y∫
0
x cos y dx =
[
cos yx2
2
]x=sin y
x=0
=cos y sin2 y
2.
On a alors
I =
π/2∫
0
Ix(y) dy =1
2
π/2∫
0
cos y sin2 y dy =1
2
[
sin3 y
3
]π/2
0
=1
6.
28 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
17) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où
D =
(x, y) | 0 ≤ x ≤ 1− y2
4
,
etf(x, y) = x2 + y2 .
1
2
−2
D
y
·················
···············
·············
·········
···
Lorsque y est compris entre −2 et 2, le nombre x varie de 0 à 1− y2
4. Donc
Ix(y) =
1−y2/4∫
0
(x2+y2) dx =[
y2x+x3
3
]x=1−y2/4
x=0= y2
(
1− y2
4
)
+1
3
(
1− y2
4
)3
=1
3+3y2
4−3y4
16− y6
192.
On a alors
I =
2∫
−2
Ix(y) dy =
2∫
−2
(
1
3+
3y2
4− 3y4
16− y6
192
)
dy =
[
y
3+
y3
4− 3y5
80− y7
1344
]2
−2
=96
35.
29
18) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le parallélogramme limité par les droites d’équation y = x, y = 2x, y = x+ 1, y = 2x− 2et
f(x, y) = (2x− y)2 .
1 2 3
2
4
D
··· ················
·····
·····
·····
············ ···
On découpe le domaine en deux parties D1 et D2, séparées par la droite d’équation y = 2, et on intègresur chacun de ces domaines en fixant tout d’abord y.
1) Sur D1, lorsque y est fixé entre 0 et 2, le nombre x varie dey
2à y.
1 2 3
2
4
D1
D2
y
30 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
On calcule tout d’abord
(Ix)1(y) =
y∫
y/2
(2x− y)2 dx =
[
(2x− y)3
6
]x=y
x=y/2
=y3
6,
alors∫∫
D1
(2x− y)2 dx dy =
2∫
0
(Ix)1(y) dy =
2∫
0
y3
6dy =
[
y4
24
]2
0
=2
3.
2) Sur D2, lorsque y est fixé entre 2 et 4, le nombre x varie de y − 1 ày
2+ 1.
1 2 3
2
4
D1
D2
y
On calcule tout d’abord
(Ix)2(y) =
y/2+1∫
y−1
(2x− y)2 dx =
[
(2x− y)3
6
]x=y/2+1
x=y−1
=8− (y − 2)3
6,
alors
∫∫
D2
(2x− y)2 dx dy =
4∫
2
(Ix)2(y) dy =
4∫
2
8− (y − 2)3
6dy =
[
1
6
(
8y − (y − 2)4
4
)]4
2
= 2 .
Finalement
I =
∫∫
D1
(2x− y)2 dx dy +
∫∫
D2
(2x− y)2 dx dy =8
3.
31
19) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le triangle de sommets O, A(1, 1), B(2,−1) et
f(x, y) = (x+ 2y)2 .
2
1
−1
O
B
A
1D
·· · ·
· · · ·· · · · · ·
· · · · · · ·· · · · · · ·
· · · · ·· · · ·
· ··
Les droites OA, OB et AB ont pour équations respectives
y = x , y = −x
2et y = −2x+ 3 .
On sépare D en deux domaines limités par la droite d’équation x = 1.
1) Si x est compris entre 0 et 1.
2
1
−1
O
B
A
1D1
D2
x
32 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
(Iy)1(x) =
x∫
−x/2
(x+ 2y)2 dy =
[
1
6(x+ 2y)3
]y=x
y=−x/2
=9x3
2,
d’où∫∫
D1
(x+ 2y)2 dx dy =
1∫
0
(Iy)1(x) dx =
1∫
0
9x3
2dx =
9
8.
2) Si x est compris entre 1 et 2.
2
1
−1
O
B
A
1
D1
D2
x
(Iy)2(x) =
−2x+3∫
−x/2
(x+ 2y)2 dy =
[
1
6(x+ 2y)3
]y=−2x+3
y=−x/2
=9(2 − x)3
2.
D’où∫∫
D2
(x+ 2y)2 dx dy =
2∫
1
(Iy)2(x) dx =
2∫
1
9(2− x)3
2dx =
[−9(2 − x)4
8
]2
1
=9
8.
Alors
I =
∫∫
D1
(x+ 2y)2 dx dy +
∫∫
D2
(x+ 2y)2 dx dy =9
4.
33
20) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) | |x| + |y| ≤ 1 .
etf(x, y) = ex+y .
1−1
1
−1
D
x
·· · ·
· · · · ·· · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · · · ·
· · · · · · ·· · · · ·
· · ··
Lorsque x est fixé entre −1 et 1, y varie de |x| − 1 à 1− |x|. On a donc
Iy(x) =
1−|x|∫
|x|−1
ex+y dy =[
ex+y]y=1−|x|
y=|x|−1= ex
(
e1−|x| − e|x|−1)
.
On a alors
I =
1∫
−1
Iy(x) dx =
1∫
−1
ex(
e1−|x| − e|x|−1)
dx
=
0∫
−1
ex(
e1+x − e−x−1)
dx+
1∫
0
ex(
e1−x − ex−1)
dx
=
0∫
−1
(
e1+2x − e−1)
dx+
1∫
0
(
e− e2x−1)
dx
=
[
1
2e2x+1 − xe−1
]0
−1
+
[
ex− 1
2e2x−1
]1
0
=e
2−(
1
2e+
1
e
)
+
[
(
e− e
2
)
+1
2e
]
= e− 1
e= 2 sh 1 .
34 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
21) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = [ 0, a ] × [ 0, b ] (a > b) ,
etf(x, y) = |x− y| .
b a
b
D1
D2
y
· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · ·
On sépare D en deux domaines limités par la droite d’équation y = x, et on intègre d’abord en x.
Sur D1, on a
f(x, y) = y − x ,
et lorsque y est compris entre 0 et b, on obtient
(Ix)1(y) =
y∫
0
(y − x) dx =
[−(y − x)2
2
]x=y
x=0
=y2
2.
Puis∫∫
D1
|x− y| dx dy =
b∫
0
(Ix)1(y) dy =b3
6.
Sur D2, on a
f(x, y) = x− y ,
et, lorsque y est compris entre 0 et b, on obtient
(Ix)2(y) =
a∫
y
(x− y) dx =
[
(x− y)2
2
]x=a
x=y
=(y − a)2
2.
35
Puis∫∫
D2
|x− y| dx dy =
b∫
0
(Ix)2(y) dy =
[
(y − a)3
6
]b
0
=(b− a)3
6+
a3
6.
Alors
I =
∫∫
D1
|x− y| dx dy +
∫∫
D2
|x− y| dx dy =(b− a)3
6+
a3
6+
b3
6=
b3
3+
1
2ab(a− b) .
36 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
22) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’ensemble des points du disque de centre O et de rayon 1, tels que x+ y ≥ 1 et
f(x, y) =xy
(x2 + y2)2.
1
1
D
x
········
···
····
····
····
···
La partie supérieure du cercle a pour équation y =√1− x2. Pour x compris entre 0 et 1, le nombre y
est compris entre 1− x et√1− x2. On calcule
Iy(x) =
√1−x2∫
1−x
xy
(x2 + y2)2dy =
[ −x
2(x2 + y2)
]y=√1−x2
y=1−x
=x
2(2x2 − 2x+ 1)− x
2.
On a alors
I =
1∫
0
Iy(x) dx =
1∫
0
(
x
2(2x2 − 2x+ 1)− x
2
)
dx .
En faisant apparaître au numérateur la dérivée du dénominateur, on obtient
I =
1∫
0
(
1
8
4x− 2
2x2 − 2x+ 1+
1
4
1
2x2 − 2x+ 1− x
2
)
dx
=
[
1
8ln(2x2 − 2x+ 1) +
1
4arctan(2x− 1) − x2
4
]1
0
=1
4(arctan 1− arctan(−1)) − 1
4=
π
8− 1
4.
37
23) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’ensemble des points du disque de centre O et de rayon 1 tels que x+√3 y ≤ 1 et
f(x, y) = xy .
1
√32
D1
D2
y
· · ·· · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · ·
·
On sépare D en deux domaines limités par l’axe des x. Sur la partie inférieure qui est symétrique parrapport à Oy, on a
f(−x, y) = −f(x, y) ,
donc∫∫
D2
xy dx dy = 0 ,
et
I =
∫∫
D1
xy dx dy .
Cherchons les points d’intersection de la droite et du cercle. Le système
x+√3 y = 1
x2 + y2 = 1
équivaut à
x+√3 y = 1
(1−√3 y)2 + y2 = 1
La seconde équation s’écrit4y2 − 2
√3 y = 0 ,
38 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
et a pour solutions y = 0 et y =√3/2. La droite d’équation x+
√3 y = 1, coupe le cercle aux points
de coordonnées (−1/2,√3/2) et (1, 0) L’équation de la partie gauche du cercle est
x = −√
1− y2 .
Lorsque y est compris entre 0 et√3/2, on a donc
Ix(y) =
1−√3 y
∫
−√
1−y2
xy dx =[x2y
2
]x=1−√3 y
x=−√
1−y2=
y
2
[
(1−√3 y)2 − (1− y2)
]
= 2y3 −√3 y2 .
Donc
I =
√3/2∫
0
Ix(y) dy =
√3/2∫
0
(2y3 −√3 y2) dy =
[
y4
2−
√3 y3
3
]
√3/2
0
=9
32− 3
8= − 3
32.
39
24) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’intersection des disques limités par les cercles d’équations réespectives
x2 + y2 − 2Rx = 0 et x2 + y2 − 2Ry = 0 ,
etf(x, y) = x2 − y2 .
R
R
D
· · · ·· · · · ·· · · · · ·
· · · · · ·· · · · · ·
· · · · ·· · · ·
· ·
Le domaine D est symétrique par rapport à la première bissectrice. Sur D, on a
f(y, x) = −f(x, y) .
Alors nécessairement I = 0.
40 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
25) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le triangle de sommets A(1, 0), B(0, 1), C(0,−1) et
f(x, y) = x6y5 .
1
1
−1
D
· · · · · ·· · · · ·· · · ·· · ·· ··
· · · · · ·· · · · ·· · · ·· · ·· ··
Le domaine D est symétrique par rapport à l’axe Ox. Sur D, on a
f(x,−y) = −f(x, y) .
Alors nécessairement I = 0.
41
26) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’intersection des disques de centre (0, 1) et (1, 0) et de rayon 1, et
f(x, y) = xy .
1
1
D1
y
· · ·· · ·
· · ·· · ·
· · ·· ·
·
Le domaine D est symétrique par rapport à la première bissectrice. Sur D, on a
f(y, x) = f(x, y) .
On a donc
I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy = 2
∫∫
D1
f(x, y) dx dy
où D1 est la partie du domaine D située sous la première bissectrice.
L’équation du cercle de centre (0, 1) est
x2 + (y − 1)2 = 1
42 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
ou encorex2 + y2 − 2y = 0 .
La partie inférieure du cercle a donc pour équation
x =√
2y − y2 .
Lorsque y est fixé entre 0 et 1, le nombre x varie de y à√
2y − y2 et donc
(Ix)1(y) =
√2y−y2∫
y
xy dx =
[
yx2
2
]x=√
2y−y2
x=y
= y2 − y3 .
Puis
I = 2
1∫
0
(Ix)1(y) dy = 2
1∫
0
(y2 − y3) dy = 2
[
y3
3− y4
4
]1
0
= 2
(
1
3− 1
4
)
=1
6.
43
27) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) |x + y ≥ 1 , x2 + y2 ≤ 1 ,
etf(x, y) = xy2 .
1
1
D
y
···
··
···
····
····
····
····
···
Lorsque y est compris entre 0 et 1, le nombre x varie de 1− y à√
1− y2. Donc
Ix(y) =
√1−y2∫
1−y
xy2 dx = y2[
x2
2
]x=√
1−y2
x=1−y
=y2
2
[
(1− y2)− (1− y)2]
= y3 − y4 .
On a alors
I =
1∫
0
Ix(y) dy =
1∫
0
(y3 − y4) dy =
[
y4
4− y5
5
]1
0
=1
4− 1
5=
1
20.
44 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
28) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) |x + y ≥ 0 , x2 + y2 ≤ 1 ,
etf(x, y) = xy2 .
√2/2
−√2/2
D1
D2
y
· · · · ·· · · · · · · · ·· · · · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · · · ·
· · · · · · · ·· · · · · · ·
· · · · · ·· · · · ·
· · · ·· ·
Lz cercle de centre O et de trayon 1 coupe la deuxième bissectrice aux points (√2/2,−
√2/2) et
(−√2/2,
√2/2). On sépare le domaine en deux parties par le droite d’équation
y =
√2
2.
La partie supérieure D2 est symétrique par rapport à l’axe Oy et, sur D2,
f(−x, y) = −f(x, y) .
Il en résulte que∫∫
D2
f(x, y) dx dy = 0 .
L’intégrale I n’est autre que l’intégrale sur la partie inférieure D1.
Pour D1, lorsque y est compris entre −√2
2et
√2
2, le nombre x varie de −y à
√
1− y2. Donc
(Ix)1(y) =
√1−y2∫
−y
xy2 dx = y2[
x2
2
]
√1−y2
−y
=y2
2
[
(1− y2)− y2]
=y2
2− y4 .
45
On a alors
I = I1 =
√2/2∫
−√2/2
(Ix)1(y) dy ,
et, en raison de la parité,
I = 2
√2/2∫
0
(
y2
2− y4
)
dy = 2
[
y3
6− y5
5
]
√2/2
0
=
√2
30.
46 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
29) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le domaine lmité par les paraboles d’équation
y2 = 2px et x2 = 2py ,
et
f(x, y) = x2 + y2 .
2p
2p
D1
x
· ·· · ·
· · ·· · ·
· · ·· · ·
· · ·· · ·
· ·· ·
· ·· ·
·
Le domaine D est symétrique par rapport à la première bissectrice. Sur D, on a
f(y, x) = f(x, y) .
On a donc
I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy = 2
∫∫
D1
f(x, y) dx dy
où D1 est la partie du domaine D située sous la première bissectrice.
Lorsque x est fixé entre 0 et 2p, alors y varie dex2
2pà x et donc
(Iy)1(x) =
x∫
x2/2p
(x2 + y2) dy =
[
x2y +y3
3
]y=x
y=x2/2p
= x3 +x3
3− x4
2p− x6
24p3.
47
Puis
I = 2
2p∫
0
(Iy)1(x) dx = 2
2p∫
0
(
4x3
3− x4
2p− x6
24p3
)
dx ,
et finalement
I = 2
[
x4
3− x5
10p− x7
168p3
]2p
0
= 2
(
16p4
3− 16p4
5− 16p4
21
)
=96p4
35.
48 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
30) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) | |y| ≤ ch x , |x| ≤ 1 ,
et
f(x, y) =
√
ch2 x− y2 .
1−1
D1
x······
·······
·······
········
········
·········
Le domaine D est symétrique par rapport aux deux axes et la fonction f est paire en chacune devariables. On a donc
I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy = 4
∫∫
D1
f(x, y) dx dy
où D1 est la partie du domaine D située dans le quart de plan des coordonnées positives, c’est-à-dire
D1 = (x, y) | 0 ≤ y ≤ ch x , 0 ≤ x ≤ 1 .
Lorsque x est fixé entre 0 et 1, le nombre y varie de 0 à chx et donc
(Iy)1(x) =
chx∫
0
√
ch2 x− y2 dy .
Pour calculer cette intégrale, cherchons une primitive de√
A2 − y2. En intégrant par parties
49
∫
√
A2 − y2 dy = y√
A2 − y2 +
∫
y2√
A2 − y2dy
= y√
A2 − y2 +
∫
y2 −A2
√
A2 − y2dy +
∫
A2
√
A2 − y2dy
= y√
A2 − y2 +
∫
A2
√
A2 − y2dy −
∫
√
A2 − y2 dy .
On en déduit
∫
√
A2 − y2 dy =1
2
(
y√
A2 − y2 +
∫
A2
√
A2 − y2dy
)
=1
2
(
y√
A2 − y2 +A2 arcsiny
A
)
.
Alors
(Iy)1(x) =1
2
[
y
√
ch2 x− y2 + ch2 x arcsiny
ch x
]y=chx
y=0
=ch2 x
2arcsin 1 =
π
4ch2 x .
et finalement
I = π
1∫
0
ch2 x dx = π
1∫
0
ch 2x+ 1
2dx =
π
2
[
sh 2x
2+ x
]1
0
=π
4(2 + sh 2) .
50 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
31) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) |x ≥ 0 , y ≥ 0 , x3 + y3 ≤ 1 ,
etf(x, y) = x2y2
√
1− x3 − y3 .
1
1
D
x
·········
·········
·········
·········
·········
········
········
·······
······
Lorsque x est fixé entre 0 et 1, le nombre y varie de 0 à (1− x3)1/3 et donc
Iy(x) =
(1−x3)1/3∫
0
x2y2√
1− x3 − y3 dy = x2[
−2
9(1− x3 − y3)3/2
]y=(1−x3)1/3
y=0
=2
9x2(1− x3)3/2 .
Puis
I =
1∫
0
Iy(x) dx =2
9
1∫
0
x2(1− x3)3/2 dx = − 4
135
[
(1− x3)5/2]1
0=
4
135.
51
32) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où
D =
(x, y) |x ≥ 0 , y ≥ 0 ,x2
a2+
y2
b2≤ 1
(a > 0, b > 0) ,
etf(x, y) = xy .
a
b
D
x
··········
··········
·········
·········
·········
········
········
········
········
·······
······
·····
····
···
Lorsque x est fixé entre 0 et a, le nombre y varie de 0 à b(1− x2/a2)1/2 et donc
Iy(x) =
b(1−x2/a2)1/2∫
0
xy dy = x
[
y2
2
]y=b(1−x2/a2)1/2
y=0
=b2
2x
(
1− x2
a2
)
.
Puis
I =
a∫
0
Iy(x) dx =b2
2a2
a∫
0
(xa2 − x3) dx =b2
2a2
[
a2x2
2− x4
4
]a
0
=b2
2a2
(
a4
2− a4
4
)
=a2b2
8.
52 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
33) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) | |x| ≤ 1 , 0 ≤ y ≤ 1− x2 ,
etf(x, y) = x2y .
1−1
D
x
· · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·
· · · · · · · ·· · · · · · ·
· · ·
Lorsque x est fixé entre −1 et 1, le nombre y varie de 0 à 1− x2 et donc
Iy(x) =
1−x2∫
0
x2y dy = x2[
y2
2
]y=1−x2
y=0
=1
2x2 (1− x2)2 .
Puis
I =
1∫
−1
Iy(x) dx =1
2
1∫
−1
(x6 − 2x4 + x2) dx =1
2
[
x7
7− 2x5
5+
x3
3
]1
−1
=1
7− 2
5+
1
3=
8
105.
53
34) Déterminer les coordonnées du centre de gravité G du quart de cercle
D = (x, y) |x ≥ 0 , y ≥ 0 , x2 + y2 ≤ R2 (R > 0) .
Par symétrie du problème, on a nécessairement xG = yG.
On calcule I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy avec f(x, y) = y.
R
R
D
x
············
············
············
···········
···········
···········
··········
·········
········
·······
······
···
Lorsque x est fixé entre 0 et R, alors y varie de 0 à (R2 − x2)1/2 et donc
Iy(x) =
(R2−x2)1/2∫
0
y dy =
[
y2
2
]y=(R2−x2)1/2
y=0
=1
2(R2 − x2) .
Puis
I =
R∫
0
Iy(x) dx =1
2
R∫
0
(R2 − x2) dx =1
2
[
R2x− x3
3
]R
0
=1
2
(
R3 − R3
3
)
=R3
3.
L’aire du quart de cercle valant
A =πR2
4,
on a donc
xG = yG =I
A=
4R
3π.
54 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
35) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le cercle de centre (−1, 0) et de rayon 1, et
f(x, y) = x .
On peut obtenir directement cette intégral en remarquant que
I = A xG
où G est le centre de gravité du cercle, donc son centre, et A est l’aire du cercle. On obtient donc
I = −π .
55
36) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le triangle de sommets O, A(1, 1), B(2,−1) privé de l’origine et
f(x, y) =1√x+ y
.
2
1
−1
O
B
A
1D
·· · ·
· · · ·· · · · · ·
· · · · · · ·· · · · · · ·
· · · · ·· · · ·
· ··
La fonction f est positive sur D. Les droites OA, OB et AB ont pour équations respectives
y = x , y = −x
2et y = −2x+ 3 .
On sépare D en deux domaines limités par la droite d’équation x = 1.
1) Si x est compris entre 0 et 1.
2
1
−1
O
B
A
1D1
D2
x
56 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
(Iy)1(x) =
x∫
−x/2
dy√x+ y
=[
2√x+ y
]y=x
y=−x/2= 2
(√2x−
√
x
2
)
=√2x ,
d’où∫∫
D1
dx dy√x+ y
=
1∫
0
(Iy)1(x) dx =√2
1∫
0
√x dx =
√2
[
2
3x3/2
]1
0
=2√2
3.
2) Si x est compris entre 1 et 2.
2
1
−1
O
B
A
1
D1
D2
x
(Iy)2(x) =
−2x+3∫
−x/2
dy√x+ y
=[
2√x+ y
]y=−2x+3
y=−x/2= 2
(√3− x−
√
x
2
)
.
D’où
∫∫
D2
dx dy√x+ y
=
2∫
1
(Iy)2(x) dx = 2
2∫
1
√3− x dx−
√2
2∫
1
√x dx
=
[
−4
3(3− x)3/2 − 2
√2
3x3/2
]2
1
=8√2
3− 4
3+
2√2
3− 8
3= −4 +
10√2
3.
Alors
I =
∫∫
D1
dx dy√x+ y
+
∫∫
D2
dx dy√x+ y
= 4(√2− 1) .
57
37) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) | 0 ≤ y ≤ a ,
et
f(x, y) =
√y
x2y2 + 1.
a
y
D
· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · ·
On intègre une fonction continue positive sur une domaine non borné. On peut donc appliquer le théo-rème de Fubini.
Lorsque y est fixé entre 0 et a, le nombre x varie de −∞ à +∞ et donc
Ix(y) =
∞∫
−∞
√y
x2y2 + 1dx =
√y
[
1
yarctan(xy)
]x=∞
x=−∞=
π√y.
Puis
I =
a∫
0
Ix(y) dy = π
a∫
0
dy√y= π
[
2√y]a
0= 2π
√a .
58 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
38) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) | 0 ≤ x ≤ y ≤ x+ x2 ,
etf(x, y) = ye−x .
x
D
··
··
··
·
··
··
··
··
··
·
··
··
·
··
··
··
··
····
········
·········
On intègre une fonction continue positive sur une domaine non borné. On peut donc appliquer le théo-rème de Fubini.
59
Lorsque x est un nombre positif fixé, le nombre y varie de x à x+ x2 et donc
Iy(x) =
x+x2∫
x
ye−x dy = e−x
[
y2
2
]y=x+x2
y=x
= e−x (x+ x2)2 − x2
2= e−x 2x3 + x4
2.
Puis
I =
∞∫
0
Iy(x) dx =1
2
∞∫
0
e−x (2x3 + x4) dx .
En utilisant le fait que∞∫
0
e−xxn dx = n! ,
on en déduit
I =1
2(2 · 3! + 4!) = 3 · 3! = 18 .
60 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
39) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) |x ≥ 1 , x2 ≤ y ≤ x3 ,
etf(x, y) = ye−x .
x1
D
··· ················
···········
··················
·························
·······························
61
On intègre une fonction continue positive sur une domaine non borné. On peut donc appliquer le théo-rème de Fubini.
Lorsque x est plus grand que 1, le nombre y varie de x2 à x3 et donc
Iy(x) =
x3∫
x2
ye−x dy = e−x
[
y2
2
]y=x3
y=x2
= e−x x6 − x4
2.
Puis
I =
∞∫
1
Iy(x) dx =1
2
∞∫
1
e−x (x6 − x4) dx .
Posons
In =
∞∫
1
e−xxn dx .
En intégrant par parties
In =[
− xne−x]∞
1+
∞∫
1
nxn−1e−x dx =1
e+ nIn−1 .
Comme
I0 =
∞∫
1
e−x dx =1
e,
on déduit successivement
I1 =2
e, I2 =
5
e, I3 =
16
e, I4 =
65
e, I5 =
326
eet I6 =
1957
e,
d’où
I =1
2(I6 − I4) =
946
e.
62 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
40) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) | 0 ≤ x ≤ y ,
et
f(x, y) =1
(1 + x2)(1 + y2).
D
y
·······
······
·····
····
···
·· ·
On intègre une fonction continue positive sur une domaine non borné. On peut donc appliquer le théo-rème de Fubini.
Lorsque y est un nombre positif, le nombre x varie de 0 à y et donc
Ix(y) =
y∫
0
dx
(1 + x2)(1 + y2)=
1
1 + y2
[
arctan x]x=y
x=0=
arctan y
1 + y2.
Puis
I =
∞∫
0
Ix(y) dy =
∞∫
0
arctan y
1 + y2dy =
[
(arctan y)2
2
]∞
0
=π2
8.
63
41) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où
D =
(x, y) |√
x2 + 1 ≤ y ≤ 5x
4
,
et
f(x, y) =1
x3y2.
y
5/3
D
·····
·········
·············
··················
·····················
·····················
On intègre une fonction continue positive sur une domaine non borné. On peut donc appliquer le théo-rème de Fubini.
On constate tout d’abord que lorsque x est positif, l’hyperbole d’équation
y =√
x2 + 1
64 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
et la droite d’équation
y =5x
4
se coupent lorsque√
x2 + 1 =5x
4,
c’est-à-dire
x2 + 1 =25x2
16,
et donc9x2
16= 1 ,
soit
x =4
3et y =
5
3.
Lorsque y est plus grand que 5/3, le nombre x varie de4y
5à√
y2 − 1 et donc
Ix(y) =
√y2−1∫
4y/5
dx
x3y2=
1
y2
[
− 1
2x2
]x=√
y2−1
x=4y/5
= − 1
2y2(y2 − 1)+
25
32y4.
Puis
I =
∞∫
5/3
Ix(y) dy = −∞∫
5/3
dy
2y2(y2 − 1)+
25
32
∞∫
5/3
dy
y4.
On décompose facilement en éléments simples
1
y2(y2 − 1)=
1
y2 − 1− 1
y2=
1
2
(
1
y − 1− 1
y + 1
)
− 1
y2.
Donc
I =
∞∫
5/3
(
− 1
4(y − 1)+
1
4(y + 1)+
1
2y2+
25
32y4
)
dy
=[1
4ln
y + 1
y − 1− 1
2y− 25
96y3
]∞
5/3
= − ln 2
2+
3
10+
9
160
=57
160− ln 2
2.
65
42) SoitD = (x, y) | 0 ≤ y ≤ x ≤ y + 2π ,
etf(x, y) = sinx cos y .
Montrer que l’on ne peut appliquer le théorème de Fubini pour le calcul de
∫∫
D
f(x, y) dx dy.
D
2π
··
··
··
·
··
··
··
··
··
··
1) Intégration en x puis en y.
2π
y
Lorsque y est fixé, le nombre x varie de y à y + 2π, et l’on a
Ix(y) =
y+2π∫
y
sinx cos y dx =[
− cos x cos y]x=y+2π
x=y= 0 ,
donc ∞∫
0
Ix(y) dy = 0 .
2) Intégration en y puis en x. On partage le domaine D en deux parties.
Lorsque x appartient à [ 2π, +∞ [ .
66 CHAPITRE 1. THEOREME DE FUBINI
2π x
Dans ce cas y varie de x− 2π à x et l’on a
Iy(x) =
x∫
x−2π
sinx cos y dy =[
sinx sin y]y=x
y=x−2π= 0 .
Lorsque x appartient à [ 0, 2π ] .
2πx
Dans ce cas y varie de 0 à x et l’on a
Iy(x) =
x∫
0
sinx cos y dy =[
sinx sin y]y=x
y=0= sin2 x .
Alors∞∫
0
Iy(x) dx =
2π∫
0
Iy(x) dx =
2π∫
0
1− cos 2x
2dx = π .
On constate que l’on n’a pas l’égalité
∞∫
0
Ix(y) dy =
∞∫
0
Iy(x) dx .
Le théorème de Fubini ne s’applique pas, donc nécessairement∫∫
D
| sinx cos y | dx dy = +∞ .
67
43) SoitD = ] 0, 1 ] 2 ,
et
f(x, y) =x2 − y2
(x2 + y2)2.
Montrer que l’on ne peut appliquer le théorème de Fubini pour le calcul de
∫∫
D
f(x, y) dx dy.
1) Intégration en y puis en x.
Si x est un nombre positif fixé, on a
Iy(x) =
1∫
0
x2 − y2
(x2 + y2)2dy =
1∫
0
dy
x2 + y2−
1∫
0
2y2
(x2 + y2)2dy .
On intègre par parties la deuxième intégrale
1∫
0
2y2
(x2 + y2)2dy =
[
− 1
y2 + x2× y
]y=1
y=0
+
1∫
0
dy
y2 + x2= − 1
1 + x2+
1∫
0
dy
y2 + x2,
donc
Iy(x) =1
1 + x2,
et par suite,1∫
0
Iy(x) dx =
1∫
0
dx
1 + x2= arctan 1 =
π
4.
2) Intégration en x puis en y.
En permutant les rôles de x et de y dans le calcul précédent, on obtient que
1∫
0
Ix(y) dy = −π
4.
On constate donc que l’on n’a pas l’égalité
1∫
0
Ix(y) dy =
1∫
0
Iy(x) dx .
Le théorème de Fubini ne s’applique pas, donc nécessairement∫∫
D
|x2 − y2|(x2 + y2)2
dx dy = +∞ .
Chapitre 2
CHANGEMENT DE VARIABLES
2.1 Coordonnées polaires
44) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est la couronne limitée par les cercles de centre O et de rayons respectifs a et b (0 < a < b) et
f(x, y) =1
x2 + y2.
a b
D
O
t ····
····
······
······
·······
·······
········
········
····
····
······
······
·······
·······
········
········
·····
·····
·····
·····
····
····
····
····
···
···
···
···
····
····
····
····
·····
·····
·····
·····
69
70 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
Le domaine D est obtenu lorsque les coordonnées polaires (r, t) parcourent le rectangle
∆ = [ a, b ] × [−π, π ] .
D’autre part
f(r cos t, r sin t) =1
r2.
Donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
dr dt
r.
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
∫∫
∆
dr dt
r=
b∫
a
dr
r
π∫
−π
dt
= 2π lnb
a.
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 71
45) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le disque de centre O et de rayon a et
f(x, y) = (x+ y)2 .
a
D
O
t
· · · · ·· · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · ·
· · · · ·
Le domaine D est obtenu lorsque les coordonnées polaires (r, t) parcourent le rectangle
∆ = [ 0, a ] × [−π, π ] .
D’autre partf(r cos t, r sin t) = (r cos t+ r sin t)2 = r2(1 + sin 2t) .
Donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
r3(1 + sin 2t) dr dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
a∫
0
r3 dr
π∫
−π
(1 + sin 2t) dt
=
[
r4
4
]a
0
[
t− cos 2t
2
]π
−π
=πa4
2.
72 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
46) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le disque de centre O et de rayon 1 et
f(x, y) =(x+ y)2
(x2 + y2 + 1)2.
1
D
O
t
· · · · ·· · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · ·
· · · · ·
Le domaine D est obtenu lorsque les coordonnées polaires (r, t) parcourent le rectangle
∆ = [ 0, 1 ] × [−π, π ] .
D’autre part
f(r cos t, r sin t) =(r cos t+ r sin t)2
(1 + r2)2=
r2(1 + sin 2t)
(1 + r2)2.
Donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
r3(1 + sin 2t)
(1 + r2)2dr dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
1∫
0
r3
(1 + r2)2dr
π∫
−π
(1 + sin 2t) dt
.
En effectuant le changement de variable u = r2, on a du = 2rdr donc
1∫
0
r3
(1 + r2)2dr =
1∫
0
u
2(1 + u)2du =
1
2
1∫
0
(
1
1 + u− 1
(1 + u)2
)
du ,
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 73
d’où1∫
0
r3
(1 + r2)2dr =
1
2
[
ln(1 + u) +1
1 + u
]1
0
=1
2
(
ln 2− 1
2
)
.
Par ailleursπ∫
−π
(1 + sin 2t) dt =
[
t− cos 2t
2
]π
−π
= 2π ,
d’où
I = π
(
ln 2− 1
2
)
.
74 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
47) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’ensemble des points du disque de centre O et de rayon 1, tels que 0 ≤ y ≤ x
f(x, y) = 2x− y .
1
D
O
t
·· · ·
· · · · ·· · · · · ·
· · · · · · ·· · · · · · · ·
Le domaine D est obtenu lorsque les coordonnées polaires (r, t) parcourent le rectangle
∆ = [ 0, 1 ] × [ 0, π/4 ] .
D’autre partf(r cos t, r sin t) = 2r cos t− r sin t .
Donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
r2(2 cos t− sin t) dr dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
∫∫
D
f(x, y) dx dy =
1∫
0
r2 dr
π/4∫
0
(2 cos t− sin t) dt
==
1
3
[
2 sin t+ cos t]π/4
0=
√2
2− 1
3.
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 75
48) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’ensemble des points du disque de centre O et de rayon 1, tels que 0 ≤ y ≤ x
f(x, y) = (x− y)2 .
1
D
O
t
·· · ·
· · · · ·· · · · · ·
· · · · · · ·· · · · · · · ·
Le domaine D est obtenu lorsque les coordonnées polaires (r, t) parcourent le rectangle
∆ = [ 0, 1 ] × [ 0, π/4 ] .
D’autre partf(r cos t, r sin t) = r2(cos t− sin t)2 = r2(1− sin 2t) .
Donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
r3(1− sin 2t) dr dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
∫∫
D
f(x, y) dx dy =
1∫
0
r3 dr
π/4∫
0
(1− sin 2t) dt
==
1
4
[
t+cos 2t
2
]π/4
0
=1
4
(
π
4− 1
2
)
=π − 2
16.
76 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
49) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’ensemble des points du disque de centre O et de rayon 1, limité par les droites d’équationy = 0 et y = x, et
f(x, y) = (x+ y)2 .
1
D1
O
t
·· · ·
· · · · ·· · · · · ·
· · · · · · ·· · · · · · · ·
Le domaine est symétrique par rapport à O et d’autre part, pour tout couple (x, y) de D, on a
f(−x,−y) = f(x, y) .
On a donc
I = 2
∫∫
D1
f(x, y) dx dy
où D1 est la partie du domaine située dans le quart de plan des coordonnées positives.
Le domaine D1 est obtenu lorsque les coordonnées polaires (r, t) parcourent le rectangle
∆1 = [ 0, 1 ] × [ 0, π/4 ] .
D’autre part
f(r cos t, r sin t) = r2(cos t+ sin t)2 = r2(1 + sin 2t) .
Donc
I = 2
∫∫
∆1
f(r cos t, r sin t) rdr dt = 2
∫∫
∆1
r3(1 + sin 2t) dr dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 77
I = 2
1∫
0
r3 dr
π/4∫
0
(1 + sin 2t) dt
=
1
2
[
t− cos 2t
2
]π/4
0
=1
2
(
π
4+
1
2
)
=π + 2
8.
78 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
50) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est limité par les axes et la droite d’équation y = −2x+ 2
f(x, y) = 2x+ y .
1
2
D
O
t· · · · · ·· · · · ·· · · · ·· · · ·· · · ·· · ·· · ·· ·· ···
Cherchons tout d’abord l’équation polaire de la droite d’équation cartésienne y = −2x+ 2 . On a
r sin t = −2r cos t+ 2 ,
d’où
r =2
sin t+ 2cos t.
Lorsque t est compris entre 0 et π/2, le nombre r varie de 0 à2
sin t+ 2cos t. On intègre donc sur le
domaine
∆ =
(r, t) | 0 ≤ r ≤ 2
sin t+ 2cos t, 0 ≤ t ≤ π
2
.
D’autre part
f(r cos t, r sin t) = r(2 cos t+ sin t) .
Donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
r2(2 cos t+ sin t) dr dt .
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 79
On a tout d’abord
Ir(t) =
2
sin t+2cos t∫
0
r2(2 cos t+ sin t) dr
=
[
r3
3(2 cos t+ sin t)
]r= 2
sin t+2 cos t
r=0
=8
3(sin t+ 2cos t)2
=8
3
1
cos2 t(tan t+ 2)2.
Donc
I =
π/2∫
0
Ir(t) dt =
π/2∫
0
8
3
dt
cos2 t(tan t+ 2)2
=8
3
[ −1
tan t+ 2
]π/2
0
=8
3
[
limt→π/2
−1
tan t+ 2+
1
2
]
=4
3.
80 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
51) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est limité par le cercle de centre O et de rayon 3 et le cercle de centre (1, 0) et de rayon 1
f(x, y) = x2 + y2 .
1 3
D1
D2
O
t
· · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · ·
· · · · ·
· · · ·· · ·
··
··
· ·· ·
· · · · · · · · ·
· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·
· · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · ·
· · ·
On décompose le domaine en deux parties limitées par l’axe Oy. On a
f(r cos t, r sin t) = r2 .
La partie D1 est obtenue lorsque (r, t) parcourt le domaine
∆1 = [ 0, 3 ] × [π/2, 3π/2 ] ,
et on a∫∫
D1
f(x, y) dx dy =
∫∫
∆1
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆1
r3 dr dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement donc
∫∫
D1
f(x, y) dx dy =
3∫
0
r3 dr
3π/2∫
π/2
dt
=
81
4π .
Le petit cercle a comme équation cartésienne
(x− 1)2 + y2 = 1 ,
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 81
ou encorex2 + y2 = 2x .
Donc, en coordonnées polaires,r2 = 2r cos t ,
soitr = 2cos t .
La partie D2 est obtenue lorsque (r, t) parcourt le domaine
∆2 =
(r, t) | 2 cos t ≤ r ≤ 3 , −π
2≤ t ≤ π
2
.
Lorsque t est compris entre −π/2 et π/2, on a
Ir(t) =
3∫
2 cos t
r3 dr =81 − 16 cos4 t
4.
Donc∫∫
D2
f(x, y) dx dy =
π/2∫
−π/2
Ir(t) dt =
π/2∫
−π/2
81− 16 cos4 t
4dt .
Mais, en linéarisant,
cos4 t =
(
1 + cos 2t
2
)2
=1
4
(
1 + 2 cos 2t+ cos2 2t)
=1
4
(
1 + 2 cos 2t+1 + cos 4t
2
)
=1
8(3 + 4 cos 2t+ cos 4t) .
Alors
∫∫
D2
f(x, y) dx dy =
π/2∫
−π/2
1
4
[
81− 2(3 + 4 cos 2t+ cos 4t)]
dt
=
π/2∫
−π/2
1
4(75− 8 cos 2t− 2 cos 4t) dt
=
[
1
4
(
75t− 4 sin 2t− sin 4t
2
)]π/2
−π/2
=75π
4.
Finalement
I =
∫∫
D1
f(x, y) dx dy +
∫∫
D2
f(x, y) dx dy =81π
4+
75π
4= 39π .
82 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
52) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’ensemble des points du carré [ 0, 1 ] × [ 0, 1 ] extérieurs au cercle de centre O et derayon 1, et
f(x, y) =xy
1 + x2 + y2.
1
1
D1
O
arccos 1r
·············
········
·····
···
·
Le domaine est symétrique par rapport à la première bissectrice, et, quel que soit (x, y) dans D,
f(y, x) = f(x, y) .
Donc
I = 2
∫∫
D1
f(x, y) dx dy ,
où D1 est la partie du domaine située sous la première bissectrice. On a
f(r cos t, r sin t) =r2 cos t sin t
1 + r2=
r2 sin 2t
2(1 + r2).
La droite d’équation cartésienne x = 1, a pour équation polaire
r =1
cos t.
En exprimant t en fonction de r, on a encore
t = arccos1
r.
Le domaine D1 est parcouru lorsque (r, t) décrit le domaine
∆1 =
(r, t) | arccos 1r≤ t ≤ π
4, 1 ≤ r ≤
√2
.
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 83
Donc
I = 2
∫∫
∆1
f(r cos t, r sin t) rdr dt = 2
∫∫
∆1
r3 sin 2t
2(1 + r2)dt .
On commence à intégrer en t. Pour r compris entre 1 et√2, on a
It(r) =
π/4∫
arccos(1/r)
r3 sin 2t
2(1 + r2)dt
=r3
2(1 + r2)
[
−cos 2t
2
]t=π/4
t=arccos(1/r)
=r3
4(1 + r2)cos
(
2 arccos1
r
)
.
Mais
cos
(
2 arccos1
r
)
= 2cos2(
arccos1
r
)
− 1 =2
r2− 1 .
D’où
It(r) =r3
4(1 + r2)
(
2
r2− 1
)
=r
4
2− r2
r2 + 1.
Alors
I = 2
√2
∫
1
2− r2
r2 + 1
rdr
4,
et en effectuant le changement de variable u = r2, qui est tel que
du = 2r dr ,
on obtient
I =
2∫
1
2− u
u+ 1
du
4=
1
4
2∫
1
(
3
u+ 1− 1
)
du =1
4
[
3 ln(u+ 1)− u]2
1=
1
4
(
3 ln3
2− 1
)
.
84 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
53) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le triangle de sommets O, A(2, 0), B(2, 1), et
f(x, y) =√
x2 + y2 .
2
1
D
t
O
· · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · ·
· · · · ·· · ·
·
La droite d’équation x = 2 a pour équation en cooordonnées polaires
r =2
cos t,
et la droite OB fait un angle de arctan 12 avec Ox.
On intègre donc sur le domaine
∆ =
(r, t) | 0 ≤ t ≤ arctan1
2, 0 ≤ r ≤ 2
cos t
.
D’autre part
f(r cos t, r sin t) = r .
On a donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
r2 dr dt .
On calcule tout d’abord
Ir(t) =
2/ cos t∫
0
r2 dr =
[
r3
3
]r=2/ cos t
r=0
=8
3 cos3 t.
Alors
I =8
3
arctan(1/2)∫
0
dt
cos3 t=
8
3
arctan(1/2)∫
0
cos t dt
(1− sin2 t)2.
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 85
Effectuons le changement de variable u = sin t. On a tout d’abord
du = cos t dt .
D’autre part, lorsque t vaut arctan 12 , on a
u = sin arctan1
2= cos arctan
1
2tan arctan
1
2=
12
√
1 + 14
=1√5.
Alors
I =8
3
1/√5
∫
0
du
(u2 − 1)2.
On a1
u2 − 1=
1
2
(
1
u− 1− 1
u+ 1
)
,
puis1
(u2 − 1)2=
1
4
(
1
(u− 1)2+
1
(u+ 1)2− 2
(u− 1)(u+ 1)
)
,
d’où1
(u2 − 1)2=
1
4
(
1
(u− 1)2+
1
(u+ 1)2− 1
u− 1+
1
u+ 1
)
.
Alors
I =2
3
[
− 1
u− 1− 1
u+ 1+ ln
∣
∣
∣
∣
u+ 1
u− 1
∣
∣
∣
∣
]1/√5
0
=2
3
[
2u
1− u2+ ln
∣
∣
∣
∣
u+ 1
u− 1
∣
∣
∣
∣
]1/√5
0
=2
3
(√5
2+ ln
√5 + 1√5− 1
)
=
√5
3+
2
3ln
(√5 + 1)2
4
=
√5
3+
4
3ln
√5 + 1
2.
86 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
54) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) |x ≥ 1 , y ≥ 1 , x2 + y2 ≤ 4 ,
etf(x, y) = x2 + y2 .
1
1
2
2
D1
O
tπ/6
· · · · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · ·· · · ·· ·
Le domaine D est symétrique par rapport à la première bissectrice, et, pour tout couple (x, y) de D,on a
f(x, y) = f(y, x) ,
donc
I = 2
∫∫
D1
f(x, y) dx dy
où D1 est la partie de D située sous la première bissectrice.
La droite d’équation y = 1 a pour équation polaire
r =1
sin t.
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 87
D’autre part, le point d’intersection de cette droite et du cercle de centre O et de rayon 2 a pourcoordonnées cartésiennes (
√3, 1) et pour coordonnées polaires (2, π/6).
En utilisant les coordonnées polaires, on intègre donc sur le domaine
∆1 =
(r, t) | π6≤ t ≤ π
4,
1
sin t≤ r ≤ 2
.
D’autre partf(r cos t, r sin t) = r2 .
On a donc
I = 2
∫∫
∆1
f(r cos t, r sin t) rdr dt = 2
∫∫
∆1
r3 dr dt .
On calcule tout d’abord
(Ir)1(t) =
2∫
1/ sin t
r3 dr =
[
r4
4
]r=2
r=1/ sin t
= 4− 1
4 sin4 t.
Puis
I = 2
π/4∫
π/6
(Ir)1(t) dt = 2
π/4∫
π/6
(
4− 1
4 sin4 t
)
dt = 8(π
4− π
6
)
−π/4∫
π/6
dt
2 sin4 t.
Pour cette dernière intégrale, effectuons la changement de variable
u = cotan t
pour lequel
du = − dt
sin2 t.
On a alors1
sin2 t= 1 + cotan2 t = 1 + u2 ,
ainsi que
cotanπ
4= 1 et cotan
π
6=
√3 ,
doncπ/4∫
π/6
dt
sin4 t=
√3
∫
1
(1 + u2) du =
[
u+u3
3
]
√3
1
= 2√3− 4
3.
Finalement
I =2π
3− 1
2
(
2√3− 4
3
)
=2π
3+
2
3−
√3 .
88 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
55) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le domaine intérieur au cercle de centre O et de rayon 3 et extérieur au cercle de centre(1, 0) et de rayon 1.
f(x, y) =√
x2 + y2 ,
1 3
D1
D2
O
· · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · ·
· · · · ·
· · · ·· · ·
··
··
· ·· ·
· · · · · · · · ·
· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·
· · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · ·
· · ·
En coordonnées polaires, on af(r cos t, r sin t) = r .
Le cercle de centre (1, 0) et de rayon 1 a pour équation cartésienne
(x− 1)2 + y2 = 1 ,
ou encorex2 + y2 = 2x ,
ce qui donne en coordonnées polairesr = 2cos t .
On partage le domaine en deux parties D1 et D2, séparées par l’axe Oy.
1) Intégration sur D1.
On intègre sur le domaine
∆1 =
(r, t) | 0 ≤ r ≤ 3 ,π
2≤ t ≤ 3π
2
.
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 89
On a donc∫∫
D1
f(x, y) dx dy =
∫∫
∆1
f(r cos t, r sin t)r dr dt =
∫∫
∆1
r2 dr dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I1 =
3π/2∫
π/2
dt
3∫
0
r2 dr
= 9π .
2) Intégration sur D2.
1 3
D1
D2
O
t
Comme, pour tout couple (x, y) de D2, on a,
f(x,−y) = f(x, y) ,
il en résulte que∫∫
D2
f(x, y) dx dy = 2
∫∫
D′2
f(x, y) dx dy ,
où D′2 est la partie de D2 située dans le demi-plan des ordonnées positives.
On intégre sur le domaine
∆′2 =
(r, t) | 2 cos t ≤ r ≤ 3 , 0 ≤ t ≤ π
2
.
90 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
On a donc∫∫
D′2
f(x, y) dx dy =
∫∫
∆′2
f(r cos t, r sin t)r dr dt =
∫∫
∆′2
r2 dr dt .
On a tout d’abord
Ir(t) =
3∫
2 cos t
r2 dr =
[
r3
3
]r=3
r=2 cos t
= 9− 8
3cos3 t ,
puis
I2 = 2
π/2∫
0
(
9− 8
3cos3 t
)
dt .
Commecos 3t = 4cos3 t− 3 cos t ,
on en déduit
I2 = 2
π/2∫
0
(
9− 2
3(cos 3t+ 3cos t)
)
dt = 2
[
9t− 2
3
(
sin 3t
3+ 3 sin t
)]π/2
0
= 9π − 32
9.
Finalement
I = I1 + I2 = 18π − 32
9.
Remarque : on aurait pu également calculer l’intégrale sur le grand cercle, ce qui donne 18π, et cellesur le petit, qui donne 32/9, puis faire la différence.
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 91
56) Trouver l’aire du domaine
D = (x, y) |x ≥ 0 , y ≥ 0 , xy ≥ 1 , x2 + y2 ≤ 4 .
t π/12
2O
D
·· · · ·
· · · · ·· · · · ·
· · · · · ·· · · · · ·
· · · · · ·· · · · ·
· · · · ·· · · ·· ·
La branche de l’hyperbole d’équation xy = 1 située dans le quart de plan des coordonnées positives apour équation polaire
r2 sin t cos t = 1 ,
donc
r =
√
2
sin 2t.
Les intersections avec le cercle de centre O et de rayon 2 sont obtenues lorsque
√
2
sin 2t= 2 ,
donc
sin 2t =1
2,
c’est-à-dire
t =π
12et t =
5π
12.
92 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
Comme le domaine est symétrique par rapport à la première bissectrice, on a
A = 2
∫∫
∆
r dr dt ,
où
∆ =
(r, t) | π
12≤ t ≤ π
4,
√
2
sin 2t≤ r ≤ 2
.
On calcule
Ir(t) = 2
2∫
√
2
sin 2t
r dr =[
r2]r=2
r=√
2
sin 2t
= 4− 2
sin 2t,
d’où
A =
π/4∫
π/12
(
4− 2
sin 2t
)
dt =
π/4∫
π/12
(
4− 1 + tan2 t
tan t
)
dt .
On obtient donc
A =[
4t− ln tan t]π/4
π/12=
2π
3+ ln tan
π
12.
En écrivant
tanπ
6=
1√3=
2 tanπ
12
1− tan2π
12
,
on obtient que tanπ
12est la racine positive du trinôme X2+2
√3X−1, c’est-à-dire 2−
√3. Finalement
A =2π
3+ ln(2−
√3) .
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 93
57) Déterminer le centre de gravité G du domaine D intérieur au cercle de centre (1, 0) passantpar O et extérieur au cercle de centre O et de rayon 1.
1 2
D1
O
t
π/3
· · · ·· · · · · ·
· · · · · · ·
· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·
· · · · · · ·
Pour des raisons de symétrie l’ordonnée yG est nulle.
Le cercle de centre (1, 0) et passant par O a pour rayon 1. Son équation cartésienne est donc
(x− 1)2 + y2 = 1 ,
ou encorex2 + y2 = 2x ,
ce qui donne en coordonnées polairesr = 2cos t .
On calcule I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy, où l’on prend successivement
f(x) = 1 et f(x) = x .
Dans les deux cas, on a, pour tout couple (x, y) de D,
f(x, y) = f(x,−y) ,
et donc
I = 2
∫∫
D1
f(x, y) dx dy ,
où D1 est la partie du domaine située dans le quart de plan des coordonnées positives.
94 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
L’intersection des deux cercles dans D1 a pour abscisse 1/2 et correspond donc à un angle de π/3.
En coordonnées polaires, le domaine D1 devient
∆1 =
(x, y) | 0 ≤ t ≤ π
3, 1 ≤ r ≤ 2 cos t
,
et l’on a
I = 2
∫∫
∆1
f(r cos t, r sin t)r dr dt .
1) Si f(x, y) = 1.
On a tout d’abord
Ir(t) =
2 cos t∫
1
2r dr =[
r2]r=2 cos t
r=1= 4cos2 t− 1 ,
puis
A =
π/3∫
0
(4 cos2 t− 1) dt =
π/3∫
0
(2 cos 2t+ 1) dt =[
t+ sin 2t]π/3
0=
π
3+
√3
2.
2) Si f(x, y) = x.
On a tout d’abord
Ir(t) =
2 cos t∫
1
2r2 cos t dr = cos t[2r3
3
]r=2 cos t
r=1=
2
3(8 cos4 t− cos t) ,
puis
xG × A =2
3
π/3∫
0
(8 cos4 t− cos t) dt .
On linéarise
8 cos4 t = 2(cos 2t+ 1)2 = 2(cos2 2t+ 2cos 2t+ 1) = cos 4t+ 4cos 2t+ 3 .
Donc
xG × A =2
3
π/3∫
0
(cos 4t+ 4cos 2t− cos t+ 3) dt =2
3
[
sin 4t
4+ 2 sin 2t− sin t+ 3t
]π/3
0
=2π
3+
√3
4.
Alors
xG =8π + 3
√3
4π + 6√3.
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 95
58) Déterminer le centre de gravité G du domaine D intérieur au cercle de centre O et de rayon 3et extérieur au cercle de centre (1, 0) et de rayon 1.
1 3
D2
D1
O
· · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · ·
· · · · ·
· · · ·· · ·
··
··
· ·· ·
· · · · · · · · ·
· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·
· · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · ·
· · ·
Pour des raisons de symétrie l’ordonnée yG est nulle.
Notons D1 le domaine limité par le petit cercle et D2 le domaine limité par le grand. On a alors
AD = AD2− AD1
= 9π − π = 8π .
On a également∫∫
D
x dx dy +
∫∫
D1
x dx dy =
∫∫
D2
x dx dy = 0 ,
car le centre de gravité du grand cercle est O. Donc∫∫
D
x dx dy = −∫∫
D1
x dx dy .
Mais le centre de gravité du petit cercle est le point (1, 0), qui a pour abscisse xD1= 1. Donc
∫∫
D1
x dx dy = AD1× xD1
= π .
On en déduit que
xG = − π
8π= −1
8.
96 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
59) Déterminer le centre de gravité G d’un secteur circulaire D de rayon R et d’angle 2θ où0 < θ ≤ π.
Plaçons ce secteur en mettant le centre du cercle en O et en le positionnant symétriquement par rap-port à Ox.
R
D
O
t
θ
· · ·
· · ·
· · · ·
· · · ·
· · · · ·
· · · · ·
· · · · · · ·
· · · · · · ·
· · · · · · ·
· · · · · · ·
· · · · · · · ·
· · · · · · · ·
· · · · · · · ·· · · · · · · ·
L’ordonnée du centre de gravité G est alors nulle.
En coordonnées polaires, on intègre sur
∆ = (r, t) | 0 ≤ r ≤ R , −θ ≤ t ≤ θ .On a alors, puisque les variables se séparent
I =
∫∫
D
x dx dy =
∫∫
∆
r2 cos t dr dt =
θ∫
−θ
cos t dt
R∫
0
r2 dr
= 2 sin θR3
3,
et
A =
∫∫
D
dx dy =
∫∫
∆
r dr dt =
θ∫
−θ
dt
R∫
0
r dr
= 2θR2
2.
On obtient donc
xG =I
A=
2R
3
sin θ
θ.
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 97
60) Déterminer l’aire du domaine D intérieur au cercle de centre (1, 1) passant par O et extérieurau cercle de centre O et de rayon 1.
1
1
O
··
··
·
··
··
··
·
··
··
··
··
··
··
··
·
··
··
··
·
··
··
··
·
··
··
··
·
··
··
··
··
··
··
·
··
··
··
·
··
··
··
·
··
··
··
·
··
··
··
·
··
··
··
·
··
··
··
·
··
··
··
··
··
··
··
··
··
··
··
·
··
··
··
··
·
On a intérêt à faire tourner le dessin pour placer les centres des cercles sur Ox. On a alors un domaineD intérieur au cercle de centre (
√2, 0) passant par O et extérieur au cercle de centre O et de rayon 1.
2√21
1
D
O
t
α
· · · · · · ·
· · · · · · ·
· · · · · · · · · ·· · · · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · ·· · · · · · · · · ·· · · · · · · · · ·· · · · · · · · · ·· · · · · · · · · ·· · · · · · · · · ·· · · · · · · · · ·
98 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
Le cercle extérieur a pour équation(x−
√2)2 + y2 = 2 ,
ou encorex2 + y2 − 2
√2x = 0 .
L’intersection d’ordonnée positive des deux cercles s’obtient en résolvant le système
x2 + y2 = 1
x2 + y2 = 2√2x
qui donne immédiatement
x =
√2
4et y =
√14
4.
On a doncy
x=
√7 ,
et ce point a pour coordonnées polaires
r = 1 et t = arctan√7 .
Le cercle extérieur a pour équation polaire
r = 2√2 cos t .
On intègre en coordonnées polaires sur le domaine
∆ = (r, t) | 1 ≤ r ≤ 2√2 cos t , − arctan
√7 ≤ t ≤ arctan
√7 .
Notonsarctan
√7 = α .
On calcule
A =
∫∫
D
dx dy =
∫∫
∆
rdr dt .
On a tout d’abord
Ir(t) =
2√2 cos t∫
1
r dr =
[
r2
2
]r=2√2 cos t
r=1
= 4cos2 t− 1
2.
Alors
A =
α∫
−α
(
4 cos2 t− 1
2
)
dt =
α∫
−α
(
2 cos 2t+3
2
)
dt =
[
sin 2t+3t
2
]+α
−α
,
d’oùA = 2 sin 2α + 3arctan
√7 .
Mais
sin(2α) =2 tan α
1 + tan2 α=
√7
4,
d’où
A =
√7
2+ 3arctan
√7 .
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 99
61) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le quart de cercle de centre O et de rayon b, situé dans le quart de plan des coordonnéespositives, privé de l’origine, et
f(x, y) =1
x+ y.
b
D
O
t
· ·· · · ·· · · · · ·· · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · ·
Le domaine D est obtenu lorsque les coordonnées polaires (r, t) parcourent le rectangle
∆ = ] 0, b ] × [ 0, π/2 ] .
D’autre part
f(r cos t, r sin t) =1
r(cos t+ sin t).
Donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
dr dt
sin t+ cos t.
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
b∫
0
dr
π/2∫
0
dt
sin t+ cos t
= b
π/2∫
0
dt√2 sin
(
t+π
4
) .
En écrivant
sin(
t+π
4
)
=
2 tan
(
t
2+
π
8
)
1 + tan2(
t
2+
π
8
) ,
on obtient
I =b√2
π/2∫
0
1 + tan2(
t
2+
π
8
)
2 tan
(
t
2+
π
8
) dt =b√2
[
ln
∣
∣
∣
∣
tan
(
t
2+
π
8
)∣
∣
∣
∣
]π/2
0
=b√2ln
tan 3π8
tan π8
.
100 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
En partant de
1 = tanπ
4=
2 tanπ
8
1− tan2π
8
,
on trouve que tanπ
8est la racine positive du trinôme X2 + 2X − 1, donc
tanπ
8=
√2− 1 .
Par ailleurs
tan3π
8= tan
(π
2− π
8
)
=1
tanπ
8
=√2 + 1 .
d’où
I =b√2ln(
√2 + 1)2 =
√2 b ln(
√2 + 1) .
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 101
62) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) | y ≥ 0 , x2 + y2 − x ≥ 0 , x2 + y2 − 2x ≤ 0 \ (0, 0) ,
et
f(x, y) =x− y
x2 + y2.
1 2
D
O
t · · · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· ·· · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · ·· · · · · · ·
Le domaine D est la partie du plan comprise entre le cercle de centre (1, 0) et de rayon 1, et le cerclede centre (1/2, 0) et de rayon 1/2 située dans le demi-plan des y positifs.
Le premier cercle a pour équation polaire
r = cos t ,
et le second
r = 2cos t .
On intègre donc sur le domaine
∆ =
(r, t) | 0 ≤ t <π
2, cos t ≤ r ≤ 2 cos t
.
Utilisons les coordonnées polaires pour intégrer les fonctions positives sur D
f1(x, y) =x
x2 + y2et f2(x, y) =
y
x2 + y2.
On a
f1(r cos t, r sin t) =cos t
ret f2(r cos t, r sin t) =
sin t
r.
On a donc
I1 =
∫∫
∆
f1(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
cos t dr dt et I2 =
∫∫
∆
f2(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
sin t dr dt .
102 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
On a tout d’abord
(I1)r(t) =
2 cos t∫
cos t
cos t dr = cos2 t et (I2)r(t) =
2 cos t∫
cos t
sin t dr = cos t sin t .
Puis
I1 =
π/2∫
0
(I1)r(t) dt =
π/2∫
0
cos2 t dt =
π/2∫
0
1 + cos 2t
2dt =
1
2
[
t+sin 2t
2
]π/2
0
=π
4
et
I2 =
π/2∫
0
(I2)r(t) dt =
π/2∫
0
sin t cos t dt =
π/2∫
0
sin 2t
2dt =
1
2
[
−cos 2t
2
]π/2
0
=1
2.
Finalement
I = I1 − I2 =π − 2
4.
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 103
63) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le quart de plan des coordonnées positives privé de l’origine, et
f(x, y) = (x+ y)ne−(x+y) ,
où n est un nombre entier supérieur ou égal à −1.
D
t
O
·······
·······
·······
·······
·······
·······
·······
La fonction f étant continue et positive, on peut intégrer en coordonnées polaires. On intègre donc surle domaine
∆ =
(r, t) | 0 ≤ t ≤ π
2, r > 0
.
D’autre part
f(r cos t, r sin t) = rn(cos t+ sin t)ne−r(cos t+sin t) .
On a donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
rn+1(cos t+ sin t)ne−r(cos t+sin t) dr dt .
On a tout d’abord
Ir(t) =
∞∫
0
rn+1(cos t+ sin t)ne−r(cos t+sin t) dr .
En effectuant le changement de variable
u = (cos t+ sin t)r
on trouve
du = (cos t+ sin t) dr ,
donc
Ir(t) =
∞∫
0
un+1e−u
(cos t+ sin t)2du =
(n+ 1)!
(cos t+ sin t)2,
104 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
et par suite
I =
π/2∫
0
(n+ 1)!
(cos t+ sin t)2dt = (n+ 1)!
π/2∫
0
dt
cos2 t(1 + tan t)2= (n+ 1)!
[
− 1
1 + tan t
]π/2
0
= (n+ 1)! .
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 105
64) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le triangle de sommets O, A(0, 1), B(1, 0) privé de l’origine, et
f(x, y) =(x+ y)2√
x2 + y2.
1
1
D
O
t· · · · · ·· · · · ·· · · ·· · ·· ··
Comme la fonction est continue et positive sur l’intérieur de D, on peut utiliser les coordonnées polaires.
La droite AB d’équation cartésienne x+ y = 1 a pour équation polaire
r =1
sin t+ cos t.
On intègre donc sur le domaine
∆ =
(r, t) | 0 ≤ t ≤ π
2, 0 < r ≤ 1
sin t+ cos t
.
D’autre partf(r cos t, r sin t) = r(cos t+ sin t)2 .
On a donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
r2(cos t+ sin t)2 dr dt .
On a tout d’abord
Ir(t) =
1
sin t+cos t∫
0
r2(cos t+ sin t)2 dr = (cos t+ sin t)2[
r3
3
]r= 1
sin t+cos t
r=0
=1
3(sin t+ cos t).
Puis
I =1
3
π/2∫
0
dt
sin t+ cos t.
106 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
Intégrons ici en transformant en fonction de la tangente de l’angle moitié. (Il y a d’autres méthodes,voir ex. 61).
I =1
3
π/2∫
0
1 + tan2 t2
1 + 2 tan t2 − tan2 t
2
dt .
En posant u = tant
2, qui donne donc
du =1
2
(
1 + tan2t
2
)
dt ,
on obtient
I =1
3
1∫
0
2
1 + 2u− u2du .
La fraction rationnelle se décompose en éléments simples. Le dénominateur possède deux racines simples1 +
√2 et 1−
√2. On a alors
I =
√2
6
1∫
0
(
1
u− 1 +√2− 1
u− 1−√2
)
du =
√2
6
[
ln
∣
∣
∣
∣
∣
u− 1 +√2
u− 1−√2
∣
∣
∣
∣
∣
]1
0
= −√2
6ln
√2− 1√2 + 1
.
Finalement
I =
√2
6ln(
√2 + 1)2 =
√2
3ln(1 +
√2) .
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 107
65) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le domaine limité par l’ellipse d’équation
(x−√a2 − b2)2
a2+
y2
b2= 1 ,
où a > b > 0, privé de l’origine, et
f(x, y) =1
√
x2 + y2.
t
c− a c+ aO
D
· · · · · ·· · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · · · · ·· · · · · · · ·
· ·
Nous noterons, comme il est usuel pour les ellipses,
c =√
a2 − b2 , p =b2
aet e =
c
a.
On remarquera que 0 < e < 1.
Comme
f(r cos t, r sin t) =1
r,
si l’on connaît l’équation polaire r = ϕ(t) de l’ellipse, on sera amené à calculer en coordonnées polaires
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
dr dt ,
108 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
sur le domaine∆ = (r, t) | 0 < r ≤ ϕ(t) , −π ≤ t ≤ π ,
On aura alors
Ir(t) =
ϕ(t)∫
0
dr = ϕ(t) ,
et donc
I =
π∫
−π
Ir(t) dt =
π∫
−π
ϕ(t) dt .
En remplaçant x et y par r cos t et r sin t respectivement dans l’équation de l’ellipse, on trouve
r2 cos2 t− 2rc cos t+ c2
a2+
r2 sin2 t
b2= 1 ,
c’est-à-dire
r2(
cos2 t
a2+
sin2 t
b2
)
− 2rc
a2cos t− b2
a2= 0 .
On obtient un trinôme du second degré dont le discriminant réduit vaut
δ′ =a2 − b2
a4cos2 t+
(
cos2 t
a2+
sin2 t
b2
)
b2
a2=
1
a2.
La racine positive du trinôme est donc
r =
(
c
a2cos t+
1
a
) (
cos2 t
a2+
sin2 t
b2
)−1
= b2a+ c cos t
a2 sin2 t+ b2 cos2 t,
ce qui donne
r = b2a+ c cos t
a2 − c2 cos2 t=
b2
a− c cos t=
p
1− e cos t.
Il en résulte que
I = p
π∫
−π
dt
1− e cos t.
Or1
1− e cos t=
1
1− e1− tan2 t
2
1 + tan2 t2
=1 + tan2 t
2
(1 + e) tan2 t2 + 1− e
,
donc, en effectuant le changement de variable u = tant
2qui définit une bijection de ]−π, π [ sur
]−∞, ∞ [ , et pour lequel
du =1
2
(
1 + tan2t
2
)
dt ,
on obtient finalement
I = 2p
∞∫
−∞
du
(1 + e)u2 + 1− e= 2p
[
1√1− e2
arctan(1 + e)u√1− e2
]∞
−∞=
2pπ√1− e2
= 2bπ .
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 109
66) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le quart de plan des coordonnées positives et
f(x, y) =1
(x2 + y2 + p2)2,
où p est un nombre réel strictement positif.
D
t
O
·······
·······
·······
·······
·······
·······
·······
La fonction f étant continue et positive, on peut intégrer en coordonnées polaires. On intègre donc surle domaine
∆ =
(r, t) | 0 ≤ t ≤ π
2, r ≥ 0
.
D’autre part
f(r cos t, r sin t) =1
(r2 + p2)2.
On a donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
rdrdt
(r2 + p2)2.
Comme on intègre sur un rectangle et que les variables se séparent, on a immédiatement
I =
π/2∫
0
dt
∞∫
0
rdr
(r2 + p2)2
=π
2
[
− 1
2(r2 + p2)
]∞
0
=π
4p2.
110 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
67) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) |x ≥ 0 , y2 ≤ 2px ,
et
f(x, y) =1
(x2 + y2 + p2)2,
où p est un nombre réel strictement positif.
D1
O
t··
····
·····
······
······
·······
·······
········
·········
On remarque que le domaine D est symétrique par rapport à Ox et que, si (x, y) appartient à D, on a
f(x,−y) = f(x, y) .
On a donc
I =
∫∫
D1
f(x, y) dx dy
où D1 est la partie du domaine D située dans le quart de plan des coordonnées positives.
La fonction f étant continue et positive, on peut intégrer en coordonnées polaires. Si r = ϕ(t) estl’équation polaire de la parabole d’équation cartésienne y2 = 2px. On intègre donc sur le domaine
∆1 =
(r, t) | 0 ≤ t ≤ π
2, 0 ≤ r ≤ ϕ(t)
.
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 111
D’autre part
f(r cos t, r sin t) =1
(r2 + p2)2.
On a donc
I = 2
∫∫
∆1
f(r cos t, r sin t) rdr dt = 2
∫∫
∆1
rdrdt
(r2 + p2)2.
Cherchons l’équation polaire de la parabole. En remplaçant x et y par r cos t et r sin t respectivementdans l’équation de la parabole, on trouve
r2 sin2 t = 2pr cos t ,
d’où
r =2p cos t
sin2 t.
On calcule tout d’abord
(Ir)1(t) =
2p cos t
sin2 t∫
0
rdr
(r2 + p2)2=
[
− 1
2(r2 + p2)
]r= 2p cos t
sin2 t
r=0
=1
2
1
p2− 1
p2 +4p2 cos2 t
sin4 t
.
Alors
I = 2
π/2∫
0
(Ir)1(t) dt =4
p2
π/2∫
0
cos2 t
sin4 t+ 4cos2 tdt .
Orcos2 t
sin4 t+ 4cos2 t=
cos2 t
(1− cos2 t)2 + 4cos2 t=
cos2 t
(cos2 t+ 1)2=
1 + tan2 t
(2 + tan2 t)2.
En effectuant le changement de variable u = tan t, qui réalise une bijection de [ 0, π/2 [ sur [ 0, +∞ [ ,et pour lequel
du = (1 + tan2 t) dt ,
on obtientπ/2∫
0
cos2 t
sin4 t+ 4cos2 tdt =
∞∫
0
du
(u2 + 2)2.
En intégrant par parties, on trouve
∞∫
0
du
u2 + 2=
[
u
u2 + 2
]∞
0
+
∞∫
0
2u2du
(u2 + 2)2= 2
∞∫
0
(
1
u2 + 2− 2
(u2 + 2)2
)
du .
On en déduit ∞∫
0
du
(u2 + 2)2=
1
4
∞∫
0
du
u2 + 2=
[
1
4√2arctan
u√2
]∞
0
=π
8√2.
Finalement
I =π√2
4p2.
112 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
68) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le plan tout entier etf(x, y) = e−x2+2xy cos a−y2 ,
où a n’est pas multiple entier de π.
En déduire
∞∫
−∞
e−x2
dx.
La fonction intégrée est positive. En coordonnées polaires on intégre sur le domaine
∆ = [ 0, ∞ [× [−π, π ] ,
etf(r cos t, r sin t) = e−r2(1−sin 2t cos a) ,
donc
I =
∫∫
∆
f(r cos t, r sin t) rdr dt =
∫∫
∆
re−r2(1−sin 2t cos a) dr dt .
On calcule tout d’abord
Ir(t) =
∞∫
0
re−r2(1−sin 2t cos a) dr =
[
− e−r2(1−sin 2t cos a)
2(1 − sin 2t cos a)
]r=∞
r=0
=1
2(1− sin 2t cos a).
On obtient ainsi une fonction de période π en la variable t. Alors
I =
π∫
−π
Ir(t) dt = 2
π/2∫
−π/2
dt
2(1 − sin 2t cos a).
Or1
1− sin 2t cos a=
1
1− 2 tan t
1 + tan2 tcos a
=1 + tan2 t
tan2 t− 2 tan t cos a+ 1.
En effectuant le changement de variable u = tan t, qui réalise une bijection de ]−π/2, π/2 [ sur]−∞, +∞ [ , et pour lequel
du = (1 + tan2 t) dt ,
on obtient
I =
∞∫
−∞
du
u2 − 2u cos a+ 1=
[
1
| sin a | arctanu− cos a
| sin a |
]∞
−∞=
π
| sin a | .
En particulier lorsque a = π/2, on obtient∫∫
D
e−x2−y2 dx dy = π ,
2.1. COORDONNÉES POLAIRES 113
mais les variables se séparent et
∫∫
D
e−x2−y2 dx dy =
∞∫
−∞
e−x2
dx
∞∫
−∞
e−y2 dy
=
∞∫
−∞
e−x2
dx
2
,
d’où ∞∫
−∞
e−x2
dx =√π .
114 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
2.2 Coordonnées elliptiques
69) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’intérieur de l’ellipse d’équationx2
2+ y2 = 1 et
f(x, y) = x2 + y2 .
√2
1
D··
······
········
········
··········
··········
··········
··········
··········
··········
··········
··········
········
········
······
··
On utilise les coordonnées elliptiques
x =√2 r cos t et y = r sin t ,
pour lesquelles on obtient le déterminant jacobien
dx dy
dr dt=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∂x
∂r
∂x
∂t
∂y
∂r
∂y
∂t
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
∣
√2 cos t −
√2 r sin t
sin t r cos t
∣
∣
∣
∣
=√2 r .
On intègre sur le rectangle
∆ = (r, t) | 0 ≤ r ≤ 1 , 0 ≤ t ≤ 2π .
2.2. COORDONNÉES ELLIPTIQUES 115
1
2π
∆
···················
···················
···················
Par ailleursf(√2 r cos t, r sin t) = 2r2 cos2 t+ r2 sin2 t .
On a donc
I =
∫∫
∆
f(√2 r cos t, r sin t)
∣
∣
∣
∣
dx dy
dr dt
∣
∣
∣
∣
dr dt =
∫∫
∆
√2 r3(2 cos2 t+ sin2 t) dr dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
2π∫
0
(2 cos2 t+ sin2 t) dt
1∫
0
√2 r3 dr
.
En linéarisant
2 cos2 t+ sin2 t = cos2 t+ 1 =3 + cos 2t
2,
donc2π∫
0
(2 cos2 t+ sin2 t) dt =1
2
2π∫
0
(3 + cos 2t) dt =1
2
[
3t+sin 2t
2
]2π
0
= 3π .
On a également1∫
0
√2 r3 dr =
[√2r4
4
]1
0
=
√2
4.
Finalement
I =3π
√2
4.
116 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
70) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’intérieur du quart d’ellipse d’équationx2
a2+
y2
b2≤ 1 (a > 0 et b > 0) situé dans le quart
de plan des coordonnées positives, etf(x, y) = xy .
a
b
D
··········
··········
·········
·········
·········
·········
·········
········
········
·······
······
·····
····
···
On utilise les coordonnées elliptiques
x = ar cos t et y = br sin t ,
pour lesquelles on obtient le déterminant jacobien
dx dy
dr dt=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∂x
∂r
∂x
∂t
∂y
∂r
∂y
∂t
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
∣
a cos t −ar sin tb sin t br cos t
∣
∣
∣
∣
= abr .
On intègre sur le rectangle
∆ =
(r, t) | 0 ≤ r ≤ 1 , 0 ≤ t ≤ π
2
.
1
π/2
∆
·······
·······
·······
·······
·······
2.2. COORDONNÉES ELLIPTIQUES 117
Par ailleursf(ar cos t, br sin t) = abr2 cos t sin t .
On a donc
I =
∫∫
∆
f(ar cos t, br sin t)
∣
∣
∣
∣
dx dy
dr dt
∣
∣
∣
∣
dr dt =
∫∫
∆
a2b2r3 cos t sin t dr dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
π/2∫
0
cos t sin t dt
1∫
0
a2b2 r3 dr
=
π/2∫
0
sin 2t
2dt
1∫
0
a2b2 r3 dr
.
On a d’une part
1
2
π/2∫
0
sin 2t dt =1
2
[
−cos 2t
2
]π/2
0
=1
2,
d’autre part1∫
0
a2b2 r3 dr = a2b2[
r4
4
]1
0
=a2b2
4.
Finalement
I =a2b2
8.
118 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
71) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est l’intérieur du quart d’ellipse d’équationx2
a2+
y2
b2≤ 1 (a > 0 et b > 0) situé dans le quart
de plan des coordonnées positives, et
f(x, y) = xy(b2x2 + a2y2) .
a
b
D
··········
··········
·········
·········
·········
·········
·········
········
········
·······
······
·····
····
···
On utilise les coordonnées elliptiques
x = ar cos t et y = br sin t ,
pour lesquelles on obtient le déterminant jacobien
dx dy
dr dt=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∂x
∂r
∂x
∂t
∂y
∂r
∂y
∂t
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
∣
a cos t −ar sin tb sin t br cos t
∣
∣
∣
∣
= abr .
On intègre sur le rectangle
∆ =
(r, t) | 0 ≤ r ≤ 1 , 0 ≤ t ≤ π
2
.
1
π/2
∆
·······
·······
·······
·······
·······
2.2. COORDONNÉES ELLIPTIQUES 119
Par ailleursf(ar cos t, br sin t) = a3b3r4 cos t sin t .
On a donc
I =
∫∫
∆
f(ar cos t, br sin t)
∣
∣
∣
∣
dx dy
dr dt
∣
∣
∣
∣
dr dt =
∫∫
∆
a4b4r5 cos t sin t dr dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
π/2∫
0
cos t sin t dt
1∫
0
a4b4 r5 dr
=
π/2∫
0
sin 2t
2dt
1∫
0
a4b4 r5 dr
.
On a d’une part
1
2
π/2∫
0
sin 2t dt =1
2
[
−cos 2t
2
]π/2
0
=1
2,
d’autre part1∫
0
a4b4 r5 dr = a4b4[
r6
6
]1
0
=a4b4
6.
Finalement
I =a4b4
12.
120 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
72) Calculer les coordonnées du centre de gravité du domaine D, intérieur du quart d’ellipse
d’équationx2
a2+
y2
b2≤ 1 (a > 0 et b > 0) situé dans le quart de plan des coordonnées positives.
a
b
D
··········
··········
·········
·········
·········
·········
·········
········
········
·······
······
·····
····
···
On utilise les coordonnées elliptiques
x = ar cos t et y = br sin t ,
pour lesquelles on obtient le déterminant jacobien
dx dy
dr dt=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∂x
∂r
∂x
∂t
∂y
∂r
∂y
∂t
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
∣
a cos t −ar sin tb sin t br cos t
∣
∣
∣
∣
= abr .
On intègre sur le rectangle
1
π/2
∆
·······
·······
·······
·······
·······
∆ =
(r, t) | 0 ≤ r ≤ 1 , 0 ≤ t ≤ π
2
,
avec successivementf(x, y) = 1 et f(x, y) = x .
2.2. COORDONNÉES ELLIPTIQUES 121
1) f(x, y) = 1.
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
A =
∫∫
∆
∣
∣
∣
∣
dx dy
dr dt
∣
∣
∣
∣
dr dt =
∫∫
∆
abr dr dt =
π/2∫
0
dt
1∫
0
abr dr
=π
2ab
[
r2
2
]1
0
=πab
4.
2) f(x, y) = x.
On a icif(ar cos t, br sin t) = ar cos t .
On a donc
I =
∫∫
∆
f(ar cos t, br sin t)
∣
∣
∣
∣
dx dy
dr dt
∣
∣
∣
∣
dr dt =
∫∫
∆
a2br2 cos t dr dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
π/2∫
0
cos t dt
1∫
0
a2b r2 dr
.
On a d’une partπ/2∫
0
cos t dt =[
sin t]π/2
0= 1
d’autre part1∫
0
a2b r2 dr = a2b
[
r3
3
]1
0
=a2b
3.
Finalement
xG =I
A=
4a
3π.
En permutant les rôles de a et b, on aura également
yG =4b
3π.
122 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
2.3 Isométries
73) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le domaine contenant O limité par le cercle de centre O et de rayon√5 et la droite
d’équation y = −x− 3, etf(x, y) = x+ y .
√5−3 O
D
· · · · ·· · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · ·
· · ·
On effectue une rotation de centre O et d’angle π/4, ramenant la droite à l’horizontal.
√5
−3/√2
O
Y∆
· · · · ·· · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · ·
· · · · · · · · ·· · · · · · ·
2.3. ISOMÉTRIES 123
On a donc le changement de variables
X =1√2(x− y) et Y =
1√2(x+ y) .
Ce changement de variables est donné par une matrice orthogonale et le déterminant jacobien vaut 1.
La droite d’équationx+ y = −3
a pour équation dans le nouveau repère
Y = − 3√2.
Le cercle d’équationx2 + y2 = 5
a pour équation dans le nouveau repère
X2 + Y 2 = 5 .
Par ailleursf(x, y) =
√2Y .
On intègre sur le domaine
∆ =
(X,Y ) | −√
5− Y 2 ≤ X ≤√
5− Y 2 , − 3√2≤ Y ≤
√5
,
et
I =
∫∫
∆
√2Y dx dy .
Pour Y fixé dans [−3/√2,
√5 ] on calcule tout d’abord
IX(Y ) =
√5−Y 2∫
−√5−Y 2
√2Y dX = 2
√2Y
√
5− Y 2 ,
puis
I =
√5
∫
− 3√2
IX(Y ) dY =
√5
∫
− 3√2
2√2Y√
5− Y 2 dY =√2
[
−2
3(5− Y 2)3/2
]
√5
− 3√2
=2√2
3
(
5− 9
2
)3/2
=1
3.
124 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
74) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) | 0 ≤ x+ y ≤ 4 , 0 ≤ x ≤ y , xy ≥ 1 ,
etf(x, y) = (x2 − y2) cos(xy) .
D
· ·· · ·· · · ·
· · · · ·· · · ·· · ·· ··
On effectue une rotation de centre O et d’angle −π/4, ramenant la première bissectrice à l’horizontal.
√2 X 2
√2
∆
· · · · · · ·· · · · · · ·· · · · · · ·
· · · · · ·· · · · · ·
· · · · ·· · · · ·
· · · ·· · · ·
· · ·· ·
·
2.3. ISOMÉTRIES 125
On a donc le changement de variables
X =1√2(x+ y) et Y =
1√2(−x+ y) .
Ce changement de variable est donné par une matrice orthogonale et le déterminant jacobien vaut 1.
La droite d’équationx+ y = 4
a pour équation dans le nouveau repèreX = 2
√2 .
Par ailleurs, puisqueX2 − Y 2 = 2xy ,
l’hyperbole d’équationxy = 1
a pour équation dans le nouveau repère
X2 − Y 2 = 2 .
La branche située dans le quart de plan des coordonnées positives a donc pour équation
Y =√
X2 − 2 .
On a également(x+ y)(x− y) = −2XY ,
donc
f(x, y) = −2XY cosX2 − Y 2
2.
Le point de coordonnées (1, 1) est transformé en le point de coordonnées (√2, 0).
On intègre sur le domaine
∆ =
(X,Y ) |√2 ≤ X ≤ 2
√2 , 0 ≤ Y ≤
√
X2 − 2
,
et
I =
∫∫
∆
−2XY cosX2 − Y 2
2dx dy .
On calcule tout d’abord
IY (X) =
√X2−2∫
0
−2XY cosX2 − Y 2
2dY =
[
2X sinX2 − Y 2
2
]Y=√X2−2
Y=0
= 2X sin 1− 2X sinX2
2.
puis
I =
2√2
∫
√2
IY (X) dX =
2√2
∫
√2
(
2X sin 1− 2X sinX2
2
)
dX =
[
X2 sin 1 + 2 cosX2
2
]2√2
√2
.
FinalementI = 2cos 4− 2 cos 1 + 6 sin 1 .
126 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
2.4 Changements de variables divers
75) Déterminer le centre de gravité du domaine D situé dans le quart de plan des coordonnéespositives, limité par les courbes d’équation
y = a2x , y =x
a2, xy = b2 , xy =
1
b2,
où 1 < a < b.
D
· · ·· · · · · ·· · · · · · ·
· · · ·· · ·
· ··
Effectuons le changement de variables
X =
√
y
xet Y =
√xy ,
qui donne
x =Y
Xet y = XY .
Le domaine D se transforme dans le rectangle
∆ =
(X,Y ) | 1a< X < a ,
1
b< Y < b
.
a
b
1/b
1/a
∆
· · · · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · ·
2.4. CHANGEMENTS DE VARIABLES DIVERS 127
et
Φ(X,Y ) =
(
Y
X,XY
)
.
On obtient le déterminant jacobien
dx dy
dX dY=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∂x
∂X
∂x
∂Y
∂y
∂X
∂y
∂Y
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
− Y
X2
1
X
Y X
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
= −2Y
X.
Pour le calcul de l’aire, on obtient
A =
∫∫
D
dxdy =
∫∫
∆
∣
∣
∣
∣
dx dy
dX dY
∣
∣
∣
∣
dX dY =
∫∫
∆
2Y
XdX dY .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
A =
a∫
1/a
dX
X
b∫
1/b
2Y dY
= 2
(
b2 − 1
b2
)
ln a .
De même
Ix =
∫∫
D
x dxdy =
∫∫
∆
∣
∣
∣
∣
dx dy
dX dY
∣
∣
∣
∣
Y
XdX dY =
∫∫
∆
2Y 2
X2dX dY .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
a∫
1/a
dX
X2
b∫
1/b
2Y 2 dY
=
2
3
(
a− 1
a
) (
b3 − 1
b3
)
.
Enfin
Iy =
∫∫
D
y dxdy =
∫∫
∆
∣
∣
∣
∣
dx dy
dX dY
∣
∣
∣
∣
Y X dX dY =
∫∫
∆
2Y 2 dX dY .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
a∫
1/a
dX
b∫
1/b
2Y 2 dY
=
2
3
(
a− 1
a
) (
b3 − 1
b3
)
.
On trouve donc
xG = yG =1
3
(
a− 1
a
) (
b3 − 1
b3
)
(
b2 − 1
b2
)
ln a
=1
3
(
a− 1
a
) (
b2 + 1 +1
b2
)
(
b+1
b
)
ln a
.
128 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
76) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) |x > 0 , y > 0 , x+ y < 1 .
etf(x, y) =
y√x
ln(1− x− y) ,
en utilisant le changement de variables
x = X(1 − Y ) et y = XY .
1
1
D
· · · · · ·· · · · ·· · · ·· · ·· ··
On a également
X = x+ y et Y =y
x+ y.
Si (x, y) appartient à D, alors X < 1, XY > 0 et X(1 − Y ) > 0, ce qui implique 0 < X < 1 et0 < Y < 1. Le couple (X,Y ) appartient au carré
∆ = ] 0, 1 [ 2 .
Inversement, si (X,Y ) appartient à ∆, alors 0 < x+ y < 1, puis
0 <y
x+ y< 1
donc y > 0 et y < x+ y ce qui montre que x > 0. Il en résulte que (x, y) est dans D.
1
1
∆
·······
·······
·······
·······
·······
·······
·······
2.4. CHANGEMENTS DE VARIABLES DIVERS 129
On obtient le déterminant jacobien
dx dy
dX dY=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∂x
∂X
∂x
∂Y
∂y
∂X
∂y
∂Y
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
1− Y −X
Y X
∣
∣
∣
∣
∣
∣
= X .
D’autre part
f(x, y) =XY
√
X(1 − Y )ln(1−X) .
Alors
I =
∫∫
∆
∣
∣
∣
∣
dx dy
dX dY
∣
∣
∣
∣
XY√
X(1 − Y )ln(1−X) dX dY =
∫∫
∆
X3/2 Y√1− Y
ln(1−X) dX dY .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
1∫
0
X3/2 ln(1−X) dX
1∫
0
Y√1− Y
dY
.
Tout d’abord
I1 =
1∫
0
Y√1− Y
dY =
1∫
0
(
1√1− Y
−√1− Y
)
dY =
[
−2√1− Y +
2
3(1− Y )3/2
]1
0
=4
3.
Ensuite, en effectuant le changement de variable X = t2, qui donne dX = 2t dt, on a
I2 =
1∫
0
X3/2 ln(1−X) dX = 2
1∫
0
t4 ln(1− t2) dt .
En intégrant par parties
∫
t4 ln(1− t2) dt =t5
5ln(1− t2) +
∫
t5
5
2t
1− t2dt .
Maist6
1− t2= −1− t6
1− t2+
1
1− t2= −(t4 + t2 + 1) +
1
2
(
1
1 + t+
1
1− t
)
.
Alors∫
t4 ln(1− t2) dt =1
5
(
t5 ln(1− t2)− 2t5
5− 2t3
3− 2t+ ln
1 + t
1− t
)
=1
5
(
(t5 − 1) ln(1− t) + (t5 + 1) ln(1 + t)− 2t5
5− 2t3
3− 2t
)
.
130 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
On en déduit
I2 =
[
2
5
(
(t5 − 1) ln(1− t) + (t5 + 1) ln(1 + t)− 2t5
5− 2t3
3− 2t
)]1
0
=2
5
(
2 ln 2− 2
5− 2
3− 2
)
=2
5
(
2 ln 2− 46
15
)
.
Finalement
I = I1 × I2 =8
15
(
2 ln 2− 46
15
)
.
2.4. CHANGEMENTS DE VARIABLES DIVERS 131
77) Soit a un nombre réel strictement positif. Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
oùD = (x, y) | 0 < y < x .
et
f(x, y) =(x− y)a
(x+ y)a(1 + (x2 − y2)2),
en utilisant le changement de variables
X =x− y
x+ yet Y = x2 − y2 .
D
· · · · · · ·· · · · · ·
· · · · ·· · · ·
· · ·· ·
·
Si (x, y) appartient à D, on a alors
Y > 0 et 0 < X < 1 ,
donc (X,Y ) appartient à∆ = (X,Y ) | 0 < X < 1 , Y > 0 .
1
∆
········
········
········
········
········
········
········
Montrons que l’application Ψ définie par
Ψ(x, y) =
(
x− y
x+ y, x2 − y2
)
,
132 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
est une bijection de D sur ∆.
Si (X,Y ) appartient à ∆, considérons le système
X =x− y
x+ y
Y = x2 − y2
alors
1−X =2y
x+ y> 0 et Y = (x− y)(x+ y) > 0 .
Les nombres y, x+ y, x− y sont de même signe. Le système conduit à
XY = (x− y)2 etY
X= (x+ y)2 .
Si l’on cherche une solution dans D, les nombres x+ y et x− y sont alors positifs et l’on a
x− y =√XY et x+ y =
√
Y
X,
donc
x =1
2
(√
Y
X+
√XY
)
et y =1
2
(√
Y
X−
√XY
)
.
Le système a une solution au plus dans D.
Si (X,Y ) est dans ∆, posons
Φ(X,Y ) = (x, y) =
(
1
2
(√
Y
X+
√XY
)
,1
2
(√
Y
X−
√XY
))
.
On a de manière évidente x > y. Par ailleurs
y =1
2
√
Y
X(1−X) > 0 .
Donc (x, y) est dans D.
En remontant les calculs précédents, on a
x− y =√XY et x+ y =
√
Y
X,
puisx− y
x+ y=
√X2 = X et (x− y)(x+ y) =
√Y 2 = Y ,
donc
Ψ
(
1
2
(√
Y
X+
√XY
)
,1
2
(√
Y
X−
√XY
))
= (X,Y ) .
2.4. CHANGEMENTS DE VARIABLES DIVERS 133
On obtient le déterminant jacobien
dX dY
dx dy=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∂X
∂x
∂X
∂y
∂Y
∂x
∂Y
∂y
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
2y
(x+ y)2− 2x
(x+ y)2
2x −2y
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
= 4x2 − y2
(x+ y)2= 4X .
Doncdx dy
dX dY=
1
4X.
D’autre part
f(x, y) =Xa
1 + Y 2.
Alors
I =
∫∫
∆
f(x, y)
∣
∣
∣
∣
dx dy
dX dY
∣
∣
∣
∣
dX dY =
∫∫
∆
1
4
Xa−1
1 + Y 2dX dY .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =1
4
1∫
0
Xa−1 dX
∞∫
0
dY
1 + Y 2
=π
8a.
134 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
78) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où
D =
(x, y) | 0 < x < 1 , 0 < y <1
x
.
etf(x, y) = x−1/4y−1/2 ,
en utilisant le changement de variables
x = X et y =Y
X.
1
D
··············
··············
·········
·······
·····
On a donc
X = x et Y = xy ,
et l’on constate que (x, y) appartient à D, si et seulement si (X,Y ) appartient à
∆ = ] 0, 1 [ 2 .
1
1
∆
·······
·······
·······
·······
·······
·······
·······
2.4. CHANGEMENTS DE VARIABLES DIVERS 135
On obtient le déterminant jacobien
dx dy
dX dY=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∂x
∂X
∂x
∂Y
∂Y
∂x
∂Y
∂y
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
1 0
− Y
X2
1
X
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
=1
X.
D’autre part
f(x, y) = X−1/4
(
Y
X
)−1/2
= X1/4 Y −1/2 .
On calcule donc
I =
∫∫
∆
f
(
X,Y
X
) ∣
∣
∣
∣
dx dy
dX dY
∣
∣
∣
∣
dX dY =
∫∫
∆
X−3/4 Y −1/2 dX dY .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
1∫
0
X−3/4 dX
1∫
0
Y −1/2 dy
=[
4X1/4]1
0
[
2Y 1/2]1
0= 8 .
136 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
79) Calculer I =
∫∫
D
f(x, y) dx dy
où D est le domaine situé dans le demi-plan des ordonnées positives, limité par les courbes d’équation
y = x , xy = a , y2 − x2 = 1 , xy = b ,
où 0 < a < b, etf(x, y) = (y2 − x2)xy (x2 + y2) ,
en utilisant le changement de variables
X = xy et Y = y2 − x2 .
D
·· · ·· · · ·
· · ·· · ·
On obtient le déterminant jacobien
dX dY
dx dy=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∂X
∂x
∂X
∂y
∂Y
∂x
∂Y
∂y
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
y x
−2x 2y
∣
∣
∣
∣
∣
∣
= 2(x2 + y2) .
Le domaine D se transforme dans le rectangle
∆ = (X,Y ) | a < X < b , 0 < Y < 1 .
Par ailleurs
f(x, y)
∣
∣
∣
∣
dx dy
dX dY
∣
∣
∣
∣
= (y2 − x2)xy(x2 + y2) dx dy =1
2Y X .
2.4. CHANGEMENTS DE VARIABLES DIVERS 137
bX
1
a
∆
········
········
········
········
········
········
········
········
On a donc
I =1
2
∫∫
∆
Y X dX dY .
On obtient tout d’abord
IY (X) =1
2
1∫
0
Y X dY =1
2
[
Y X+1
X + 1
]Y=1
Y=0
=1
2
1
X + 1,
puis
I =
b∫
a
IY (X) dX =1
2
b∫
a
dX
X + 1=
1
2
[
ln(X + 1)]b
a=
1
2ln
b+ 1
a+ 1.
138 CHAPITRE 2. CHANGEMENT DE VARIABLES
80) Soit t, α et β trois nombres réels strictement positifs. On pose
Γ(t) =
∞∫
0
e−xxt−1 dx et B(α, β) =
1∫
0
xα−1 (1− x)β−1 dx .
Montrer queΓ(α+ β)B(α, β) = Γ(α) Γ(β) .
En déduire Γ(1/2).
Remarquons que les deux intégrales Γ(t) et B(α, β) sont convergentes.
Considérons la fonction f continue positive, définie sur le domaine
D = ] 0, +∞ [ 2
parf(x, y) = e−(x+y)xα−1 yβ−1 .
D
········
········
········
········
········
········
········
········
Comme les variables se séparent, on a
I =
∫∫
D
f(x, y) dxdy =
∞∫
0
e−xxα−1 dx
∞∫
0
e−yyβ−1 dy
= Γ(α) Γ(β) .
Effectuons le changement de variables
X = x+ y et Y =x
x+ y.
Il établit une bijection de D sur le domaine
∆ = ] 0, ∞ [× ] 0, 1 [ ,
car on a alorsx = XY y = (1− Y )X .
2.4. CHANGEMENTS DE VARIABLES DIVERS 139
1
∆
· · · · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · ·· · · · · · · ·
On obtient le déterminant jacobien
dx dy
dX dY=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∂x
∂X
∂x
∂Y
∂y
∂X
∂y
∂Y
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
Y X
1− Y −X
∣
∣
∣
∣
∣
∣
= −X .
D’autre part
f(x, y) = f(XY, (1− Y )X) = e−X(XY )α−1[
(1− Y )X]β−1
.
On obtient alors
I =
∫∫
∆
f(XY, (1 − Y )X
∣
∣
∣
∣
dx dy
dX dY
∣
∣
∣
∣
dX dY
=
∫∫
∆
e−X(XY )α−1[
(1− Y )X]β−1
∣
∣
∣
∣
dx dy
dX dY
∣
∣
∣
∣
dX dY
=
∫∫
∆
e−XXα+β−1 Y α−1(1− Y )β−1 dX dY .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
∞∫
0
e−XXα+β−1 dX
1∫
0
Y α−1(1− Y )β−1 dY
= Γ(α+ β)B(α, β) .
Deuxième partie
INTEGRATION DANS R3
141
Chapitre 3
THEOREME DE FUBINI
81) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
où D est le domaine limité par les plans d’équation x = 0, y = 0, z = 0, x+ y + z = 1 et
f(x, y, z) = (x+ y + z)2 .
1
1
1
y
z
x
1
1
x
y
D
La projection du domaine D sur le plan xOy est le domaine D limité par les axes et la droite d’équationx+ y = 1.
Lorsque (x, y) appartient à D , on a
Iz(x, y) =
1−x−y∫
0
(x+ y + z)2 dz =
[
(x+ y + z)3
3
]z=1−x−y
z=0
=1
3
(
1− (x+ y)3)
.
143
144 CHAPITRE 3. THEOREME DE FUBINI
On calcule alors l’intégrale double
I =
∫∫
D
1
3
(
1− (x+ y)3)
dx dy .
Lorsque x est compris entre 0 et 1, on a
Izy(x) =
1−x∫
0
Iz(x, y) dy =
1−x∫
0
1
3
(
1− (x+ y)3)
dy =1
3
[
y − (x+ y)4
4
]y=1−x
y=0
=1
4− x
3+
1
12x4 .
Alors
I =
1∫
0
Izy(x) dx =
1∫
0
(
1
4− x
3+
1
12x4)
dx =
[
x
4− x2
6+
1
60x5]1
0
=1
10.
145
82) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
où D est le domaine limité par les plans d’équation x = 0, y = 0, z = 0, x+ y + z = 1 et
f(x, y, z) = ex+y+z .
1
1
1
y
z
x
1
1
x
y
D
La projection du domaine D sur le plan xOy est le domaine D limité par les axes et la droite d’équationx+ y = 1.
Lorsque (x, y) appartient à D , on a
Iz(x, y) =
1−x−y∫
0
ex+y+z dz =[
ex+y+z]z=1−x−y
z=0= e− ex+y .
On calcule alors l’intégrale double
I =
∫∫
D
(
e− ex+y)
dx dy .
Lorsque x est compris entre 0 et 1, on a
Izy(x) =
1−x∫
0
Iz(x, y) dy =
1−x∫
0
(
e− ex+y)
dy =[
ey − ex+y]y=1−x
y=0= e(1− x)− e+ ex = ex − ex .
Alors
I =
1∫
0
Izy(x) dx =
1∫
0
(ex − ex) dx =
[
ex − ex2
2
]1
0
=e
2− 1 .
146 CHAPITRE 3. THEOREME DE FUBINI
83) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
oùD = (x, y, z) | 0 ≤ z ≤ x2 + y2 , 0 ≤ y ≤ x ≤ 1
etf(x, y, z) = x+ y + z .
La projection du domaine D sur le plan xOy est le domaine D limité par Ox et les droites d’équationy = x et x = 1.
1
1
D
x
y
Lorsque (x, y) appartient à D , on a
Iz(x, y) =
x2+y2∫
0
(x+ y + z) dz =[
(x+ y)z +z2
2
]z=x2+y2
z=0= (x+ y)(x2 + y2) +
(x2 + y2)2
2.
On a donc
Iz(x, y) =1
2(x4 + y4) + x3 + xy2 + yx2 + y3 + x2y2 .
On calcule alors l’intégrale double
I =
∫∫
D
Iz(x, y) dx dy .
Lorsque x est compris entre 0 et 1, on a
147
Izy(x) =
x∫
0
Iz(x, y) dy
=1
2
x∫
0
(
y4 + 2y3 + 2(x2 + x)y2 + 2x2y + (x4 + 2x3))
dy
=1
2
[y5
5+
y4
2+ 2(x2 + x)
y3
3+ x2y2 + (x4 + 2x3)y
]y=x
y=0
=1
2
(
x5
5+
x4
2+ 2(x2 + x)
x3
3+ x4 + (x4 + 2x3)x
)
=1
2
(
14x5
15+
25x4
12
)
.
Alors
I =
1∫
0
Izy(x) dx =1
2
1∫
0
(
14x5
15+
25x4
12
)
dx =
[
7x6
45+
5x5
12
]1
0
=103
180.
148 CHAPITRE 3. THEOREME DE FUBINI
84) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
où D est le domaine limité par les plans d’équation x = 0, y = 0, z = 0, x+ z = 1, y + z = 1 et
f(x, y, z) = (x− y + z)2 .
On sépare le domaine en deux parties grâce au plan d’équation y = z.
1
1
1
y
z
x
D1
D2
1) La projection du domaine D1 sur le plan xOy est le triangle D1 limité par Ox et les droites d’équa-tion y = x et x = 1.
1
1
D1
x
y
Lorsque (x, y) appartient à D1, on a
Iz(x, y) =
1−x∫
0
(x− y + z)2 dz =1
3
[
(x− y + z)3]z=1−x
z=0=
1
3
(
(1− y)3 − (x− y)3)
.
149
On calcule alors l’intégrale double
I1 =1
3
∫∫
D1
(
(1− y)3 − (x− y)3)
dx dy .
Lorsque x est compris entre 0 et 1, on a
Izy(x) =
x∫
0
Iz(x, y) dy =1
3
x∫
0
(
(1− y)3 − (x− y)3)
dy =1
3
[
−(1− y)4
4+
(x− y)4
4
]y=x
y=0
,
d’où
Izy(x) =1
12(−(1− x)4 + 1− x4) .
Alors
I1 =
1∫
0
Izy(x) dx =1
12
1∫
0
(−(x− 1)4 + 1− x4) dx =1
12
[
−(x− 1)5
5+ x− x5
5
]1
0
=1
20.
2) La projection du domaine D2 sur le plan xOy est le triangle D2 limité par Oy et les droites d’équa-tion y = x et y = 1.
1
1
D2
x
y
Lorsque (x, y) appartient à D2, on a
Iz(x, y) =
1−y∫
0
(x− y + z)2 dz =1
3
[
(x− y + z)3]z=1−y
z=0=
1
3
(
(x+ 1− 2y)3 − (x− y)3)
.
On calcule ensuite l’intégrale double
I2 =1
3
∫∫
D2
(
(x+ 1− 2y)3 − (x− y)3)
dx dy .
Lorsque y est compris entre 0 et 1, on a
Izx(y) =
y∫
0
Iz(x, y) dx =1
3
y∫
0
(
(x+ 1− 2y)3 − (x− y)3)
dx =1
3
[
(x+ 1− 2y)4
4− (x− y)4
4
]x=y
x=0
150 CHAPITRE 3. THEOREME DE FUBINI
d’où
Izx(y) =1
12
(
(1− y)4 − (1− 2y)4 + y4)
.
Alors
I2 =
1∫
0
Izx(y) dy =1
12
1∫
0
(
(y − 1)4 − (2y − 1)4 + y4)
dy =1
12
[
(y − 1)5
5− (2y − 1)5
10+
y5
5
]1
0
=1
60.
Finalement
I = I1 + I2 =1
20+
1
60=
1
15.
151
85) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
oùD = (x, y, z) | 0 ≤ y ≤ 1− x2 , |x+ y + z| ≤ 1 ,
etf(x, y, z) = x2y .
D
1−1
1
Le domaine D est limité par les deux plans d’équations respectives x+ y + z = 1 et x+ y + z = −1.Sa projection sur les plan xOy est le domaine D limité par l’axe Ox et la parabole d’équation y = 1−x2.
Si (x, y) est un point de D , on calcule alors
Iz(x, y) =
1−x−y∫
−1−x−y
x2y dz = 2x2y .
Puis on calcule l’intégrale double
I =
∫∫
D
Iz(x, y) dx dy .
Donc
Izy(x) =
1−x2∫
0
2x2y dy =[
x2y2]y=1−x2
y=0= x2(1− x2)2 ,
152 CHAPITRE 3. THEOREME DE FUBINI
et finalement
I =
1∫
−1
x2(1− x2)2 dx =
1∫
−1
(x2 − 2x4 + x6) dx = 2
(
1
3− 2
5+
1
7
)
=16
105.
153
86) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
où D est le domaine limité par les plans d’équation x = 0, y = 0, z = 0, et la sphère de centre O etde rayon 1, dont les points ont des coordonnées positives
f(x, y, z) = xyz .
1
1
x
y
D
1
1
1
y
z
x
La projection sur les plan xOy du domaine D est le domaine D situé dans le quart de plan x ≥ 0,y ≥ 0, limité par les axes et le cercle d’ équation x2 + y2 = 1.
Si (x, y) est un point de D , on calcule alors
Iz(x, y) =
√1−x2−y2∫
0
xyz dz =1
2xy(1− x2 − y2) .
On calcule ensuite l’intégrale double
I =
∫∫
D
Iz(x, y) dx dy .
154 CHAPITRE 3. THEOREME DE FUBINI
Donc
Izy(x) =
√1−x2∫
0
1
2xy(1− x2 − y2) dy
=x
2
√1−x2∫
0
(
(1− x2)y − y3)
dy
=x
2
[
(1− x2)y2
2− y4
4
]y=√1−x2
y=0
=x(1− x2)2
8.
Finalement
I =
1∫
0
x(1− x2)2
8dx =
[
−(1− x2)3
48
]1
0
=1
48.
155
87) Soit D une partie du demi-plan xOy d’ordonnées positives, d’aire A (D) et de centre de gravitéG, et soit
D = (x, y, z) | 0 ≤ z ≤ λy + µ , (x, y) ∈ D(cylindre tronqué), où λ et µ sont des nombres positifs. Montrer que
V (D) = (λyG + µ)A (D) .
Application : D est limité par l’ellipse d’équation
x2
a2+
(y − c)2
b2= 1
où c > b > 0 et a > 0.
On calcule
V (D) =
∫∫∫
D
dx dy dz .
Lorsque (x, y) appartient à D , on a
Iz(x, y) =
λy+µ∫
0
dz = λy + µ .
Alors
V (D) =
∫∫
D
Iz(x, y) dx dy = λ
∫∫
D
y dx dy + µ
∫∫
D
dx dy = λA (D) yG + µA (D) .
Pour l’ellipseA (D) = πab et yG = c ,
d’oùV (D) = πab(λc+ µ) .
156 CHAPITRE 3. THEOREME DE FUBINI
88) Soit D un domaine de R3 tel que, pour tout z compris entre a et b, (a < b), l’intersection de
D et du plan orthogonal à Oz ait pour aire S(z).Montrer que si S est un polynôme de degré au plus 3, le volume V de D est donné par la formule
V =1
6(b− a)
[
S(a) + S(b) + 4S
(
a+ b
2
)]
.
Retrouver le volume d’un cône de hauteur h dont la base a pour aire A .
Le théorème de Fubini permet d’écrire
V =
b∫
a
S(z) dz .
Posons
V′ =
1
6(b− a)
[
S(a) + S(b) + 4S
(
a+ b
2
)]
.
Ces deux expressions étant linéaires en S, il suffit de démontrer leur égalité pour S(z) = zp où ≤ p ≤ 3.
On a dans ce cas
V =
b∫
a
zp dz =bp+1 − ap+1
p+ 1,
et
V′ =
1
6(b− a)
[
ap + bp + 4(a+ b)p
2p
]
.
Si p = 0, on obtient
V′ = b− a = V .
Si p = 1, on obtient
V′ =
1
6(b− a)
[
a+ b+ 4(a+ b)
2
]
=(a+ b)(b− a)
2=
b2 − a2
2= V .
Si p = 2, on obtient
V′ =
1
6(b− a)
[
a2 + b2 + 4(a+ b)2
4
]
=(b− a)(a2 + ab+ b2)
3=
b3 − a3
3= V .
Enfin Si p = 3, on obtient
V′ =
1
6(b− a)
[
a3 + b3 + 4(a+ b)3
8
]
=(b− a)(a3 + a2b+ ab2 + b3)
4=
b4 − a4
4= V .
157
Pour un cône, posons a = 0 et b = h. On a S(a) = A . Lorsque z est compris entre 0 et h, l’intersectiondu cône et du plan orthogonal à Oz s’obtient à partir de la base par une homothétie dont le centre est
le sommet du cône et le rapporth− z
h. Alors
S(z) =
(
h− z
h
)2
S(a) .
C’est donc un polynôme de degré 2 en z. Alors
S(h/2) =1
4,
et l’application de la formule obtenue donne
V =h
3A .
158 CHAPITRE 3. THEOREME DE FUBINI
89) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
oùD = (x, y, z) |x ≥ 0 , y ≥ 1 , z ≥ 2y ,
et
f(x, y, z) =1
(x+ y + z)4.
La fonction f est positive sur D.
1
D
y
z
x
La projection sur le plan yOz est alors le domaine D limité par les droites y = 1 et z = 2y.
1
2
D
y
z
Lorsque (y, z) appartient à D , on a
Ix(y, z) =
∞∫
0
dx
(x+ y + z)4= −1
3
[
1
(x+ y + z)3
]x=∞
x=0
=1
3
1
(y + z)3.
159
On calcule alors l’intégrale double
I =
∫∫
D
Ix(y, z) dy dz =1
3
∫∫
D
dy dz
(y + z)3.
Lorsque x est positif
Ixz(y) =
∞∫
2y
Ix(y, z) dz =1
3
∞∫
2y
dy
(y + z)3= −1
6
[
1
(y + z)2
]z=∞
z=2y
=1
6
1
(3y)2.
Alors
I =
∞∫
1
Ixz(y) dy =1
54
∞∫
1
dy
y2=
1
54
[
−1
y
]∞
0
=1
54.
Chapitre 4
CHANGEMENT DE VARIABLES
4.1 Coordonnées cylindriques
90) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y) dx dy dz
oùD = (x, y, z) | 0 ≤ z ≤ 1 , x2 + y2 ≤ z2 ,
etf(x, y, z) = |xyz| .
Le domaine D est invariant par rotation d’axe Oz. On utilise les coordonnées cylindriques.
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
1
1
r
z
161
162 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
Le cône d’équation cartésienne x2 + y2 = z2 a pour équation cylindrique r = z. On intègre donc sur ledomaine
∆ = (r, t, z) | 0 ≤ r ≤ z ≤ 1 , −π ≤ t ≤ π ,et
f(r cos t, r sin t, z) = r2| cos t sin t |z =r2
2| sin 2t | z .
Donc
I =
∫∫∫
∆
f(r cos t, r sin t, z) r dr dt dz =
∫∫∫
∆
r3
2| sin 2t | z dr dt dz .
Lorsque (z, t) est fixé dans ∆1 = [ 0, 1 ] × [−π, π ] , la variable r est comprise entre 0 et z. On calculetout d’abord
Ir(z, t) =
z∫
0
r3
2| sin 2t | z dr =
[
r4
8| sin 2t | z
]r=z
r=0
=z5
8| sin 2t | .
Alors
I =
∫∫
∆1
Ir(z, t) dz dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
π∫
−π
| sin 2t | dt
1∫
0
z5
8, dz
.
Comme la fonction qui à t associe | sin 2t | est de période π/2,
π∫
−π
| sin 2t | dt = 4
π/2∫
0
sin 2t dt =[
− 2 cos 2t]π/2
0= 4 .
Par ailleurs,1∫
0
z5 dz =1
6,
d’où
I =1
12.
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 163
91) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y) dx dy dz
oùD = (x, y, z) | z ≥ 0 , x2 + y2 + z2 ≤ 1 ,
etf(x, y, z) = z cos(x2 + y2) .
Le domaine D est invariant par rotation d’axe Oz (demi-sphère). On utilise les coordonnées cylin-driques.
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
1
1
r
z
La sphère d’équation cartésienne x2 + y2 + z2 = 1 a pour équation cylindrique r2 + z2 = 1. On intègredonc sur le domaine
∆ = (r, t, z) | r2 + z2 ≤ 1 , −π ≤ t ≤ π , z ≥ 0 , r ≥ 0 ,
etf(r cos t, r sin t, z) = z cos r2 .
Donc
I =
∫∫∫
∆
f(r cos t, r sin t, z) r dr dt dz =
∫∫∫
∆
zr cos r2 dr dt dz .
Lorsque r et t sont fixés dans ∆1 = [ 0, 1 ] × [−π, π ] , la variable z est comprise entre 0 et√1− r2.
On calcule tout d’abord
Iz(r, t) =
√1−r2∫
0
zr cos r2 dz =
[
z2
2r cos r2
]z=√1−r2
z=0
=1
2(1− r2) r cos r2 .
Alors
I =
∫∫
∆1
Iz(r, t) dr dt .
164 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
π∫
−π
dt
1∫
0
1
2(1− r2) r cos r2 dr
= π
1∫
0
(1− r2) r cos r2 dr .
Pour calculer cette intégrale, effectuons le changement de variable u = r2. Alors du = 2rdr, et
I = π
1∫
0
(1− u) cos udu
2.
On intègre par parties
I =π
2
[
(1− u) sinu]1
0+
1∫
0
sinu du
=π
2
[
− cos u]1
0=
π
2(1− cos 1) .
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 165
92) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y) dx dy dz
oùD = (x, y, z) |x2 + y2 + z2 ≤ 4 , x2 + z2 ≤ x ,
où a > 0, etf(x, y, z) = x |z| .
On utilise les coordonnées cylindriques.
x = r cos t , z = r sin t , y .
Le dessin de gauche représente la projection de D sur xOz, celui de droite l’intersection de D avec leplan rOy.
1 2
z
x
2
y
r
Le cylindre d’équation cartésienne x2 + z2 = x a pour équation cylindrique r = cos t où t est comprisentre −π/2 et π/2, et la sphère d’équation cartésienne x2 + y2 + z2 = 4 a pour équation sphériquer2 + y2 = 4. On intègre donc sur le domaine
∆ =
(r, t, z) | − π
2≤ t ≤ π
2, r2 + y2 ≤ 4 , 0 ≤ r ≤ cos t
,
et
f(r cos t, r sin t, z) = r2 cos t | sin t | .
Donc
I =
∫∫∫
∆
f(r cos t, r sin t, z) r dr dt dz =
∫∫∫
∆
r3 cos t | sin t | dr dt dz .
166 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
Pour (t, r) fixé dans ∆1 =
(r, t) | − π2 ≤ t ≤ π
2 , 0 ≤ r ≤ cos t
, on calcule tout d’abord
Iz(t, r) =
√4−r2∫
−√4−r2
r3 cos t | sin t | dz = 2r3 cos t | sin t |√
4− r2 .
Alors
I =
∫∫
∆1
Iz(t, r) dt dr .
On obtient tout d’abord
Ir(t) =
cos t∫
0
2r3 cos t | sin t |√
4− r2 dr .
En effectuant le changement de variable u = r2, donc du = 2rdr, on obtient
Ir(t) =
cos2 t∫
0
cos t | sin t |u√4− u du ,
que l’on intègre par parties
Ir(t) = cos t | sin t |
[
−2
3u(4− u)3/2
]u=cos2 t
u=0
+2
3
cos2 t∫
0
(4− u)3/2 du
= cos t | sin t |[
−2
3u(4− u)3/2 − 4
15(4− u)5/2
]u=cos2 t
u=0
= cos t | sin t |(
128
15− 2
3cos2 u (4 − cos2 u)3/2 − 4
15(4− cos2 u)5/2
)
.
Pour finir, et en utilisant la parité,
I = 2
π/2∫
0
cos t sin t
(
128
15− 2
3cos2 t (4− cos2 t)3/2 − 4
15(4− cos2 t)5/2
)
dt .
En effectuant le changement de variable v = cos2 t, on a dv = −2 sin t cos t dt d’où
I =
1∫
0
(
128
15− 2
3v (4− v)3/2 − 4
15(4− v)5/2
)
dv .
En intégrant par parties
∫
v (4− v)3/2 dv = −2
5v(4 − v)5/2 +
2
5
∫
(4− v)5/2 dv = −2
5v(4− v)5/2 − 4
35(4− v)7/2 ,
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 167
d’où
I =
[
128
15v +
4
15v(4− v)5/2 +
16
105(4− v)7/2
]1
0
=128
15+
4
1535/2 +
16
10537/2 − 16
10547/2
=128
15+
12
5
√3 +
144
35
√3− 128 × 16
105
=228
√3− 384
35.
168 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
93) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y) dx dy dz
où D est le tore engendré en faisant tourner autour de Oz, le disque limité par le cercle d’équation(x− a)2 + z2 = R2 (0 < R ≤ a), et
f(x, y, z) = x2 + y2 .
On utilise les coordonnées cylindriques.
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin de gauche suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
a+Ra−R
z
ra
Le tore a pour équation cylindrique (r − a)2 + z2 ≤ R2. On intègre donc sur le domaine
∆ = (r, t, z) | − π ≤ t ≤ π , (r − a)2 + z2 ≤ R2 ,
etf(r cos t, r sin t, z) = r2 .
On a donc
I =
∫∫∫
∆
r3 dr dt dz .
Si l’on fixe (r, t) dans ∆1 = [ a−R, a+R ] × [−π, π ] , le nombre z varie de −√
R2 − (r − a)2 à√
R2 − (r − a)2 et
Iz(r, t) =
√R2−(r−a)2∫
−√
R2−(r−a)2
dz = 2√
R2 − (r − a)2 .
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 169
Alors
I =
∫∫
∆1
2√
R2 − (r − a)2 r3dr dt .
Comme les variables se séparent, on a
I =
π∫
−π
dt
a+R∫
a−R
2√
R2 − (r − a)2 rdr
= 4π
a+R∫
a−R
√
R2 − (r − a)2 r3dr .
Effectuons le changement de variable r = a+R sinu où u varie de −π/2 à π/2. On a dr = R cos u du,et
I = 4π
π/2∫
−π/2
(a+R sinu)3R2 cos2 u du
= 4πR2
π/2∫
−π/2
(a3 + 3aR2 sin2 u) cos2 u du+ 4πR2
π/2∫
−π/2
(3a2R sinu+R3 sin3 u) cos2 u du .
En raison de la parité de la fonction, la dernière intégrale est nulle. Donc
I = 4πR2
π/2∫
−π/2
(a3 + 3aR2 sin2 u) cos2 u du
= 4πR2a3π/2∫
−π/2
cos2 u du+ 3πR4a
π/2∫
−π/2
sin2 2u du
= 4πR2a3π/2∫
−π/2
1 + cos 2u
2du+ 3πR4a
π/2∫
−π/2
1− cos 4u
2du
= 4πR2a3[
1
2
(
u+sin 2u
2
)]π/2
−π/2
+ 3πR4a
[
1
2
(
u− sin 4u
4
)]π/2
−π/2
= 4πR2a3π
2+ 3πR4a
π
2
=1
2π2R2a(4a2 + 3R2) .
170 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
94) Calculer le volume V =
∫∫∫
D
dx dy dz d’un tronc de cône de révolution.
Prenons un cône de sommet O et d’axe de révolution Oz. L’équation du cône est alors x2 + y2 = λz2
(λ > 0). Coupons par les plans d’équation z = h1 et z = h2.
On utilise les coordonnées cylindriques
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
h1
h2z
r
La cône a pour équation équation cylindrique r = λz. On intègre donc sur le domaine
∆ = (r, t, z) | 0 ≤ r ≤ λz , −π ≤ t ≤ π , h1 ≤ z ≤ h2 ,
et
V =
∫∫∫
∆
r dr dt dz .
Si (t, z) appartient à ∆1 = [−π, π ] × [h1, h2 ] on calcule tout d’abord
Ir(t, z) =
λz∫
0
r dr = λ2 z2
2,
Alors
V =
∫
∆1
λ2 z2
2dz .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
V =
∫∫
∆1
Ir(t, z) dt dz =λ2
2
π∫
−π
dt
h2∫
h1
z2 dz
=λ2π
3(h32 − h31) .
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 171
On peut écrire
V =π
3(h2 − h1)(λ
2h22 + λ2h1h2 + λ2h21) .
Alors, en notant h = h2 − h1 la hauteur du tronc de cône, et R2 = λh2 et R1 = λh1 les rayons descercles limitant le tronc de cône, on obtient
V =hπ
3(R2
2 +R1R2 +R21) .
En particulier
V =hπ
3R2
2 ,
pour le cône.
172 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
95) Calculer le volume V =
∫∫∫
D
dx dy dz de la partie de la sphère de centre O et de rayon R,
comprise entre les plans d’équation z = h1 et z = h2 (R ≥ h1 > h2 ≥ −R).
On utilise les coordonnées cylindriques
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
h1
h2
z
r
R
La sphère d’équation cartésienne x2 + y2 + z2 = R2 a pour équation cylindrique r2 + z2 = R2. Onintègre donc sur le domaine
∆ = (r, t, z) |h2 ≤ z ≤ h1 , −π ≤ t ≤ π , 0 ≤ r ≤√
R2 − z2 ,
et
V =
∫∫∫
∆
r dr dt dz .
La projection de ∆ sur le plan tOz est le rectangle ∆1 = [−π, π ] × [h1, h2 ] . Lorsque (t, z) appartientà ∆1 on a
Ir(t, z) =
√R2−z2∫
0
r dr =1
2(R2 − z2) .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
V =
∫∫
∆1
Ir(t, z) dt dz =,
π∫
−π
dt
h1∫
h2
1
2(R2 − z2) dz
= π
[
R2(h1 − h2)−1
3(h31 − h32)
]
.
Remarque : si h1 = R et h2 = −R, on retrouve le volume de la sphère
V =4
3πR3 .
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 173
96) Calculer le volume V =
∫∫∫
D
dx dy dz de la partie limitée par la sphère de centre O et de
rayon 5 et le demi-cône supérieur de sommet Ω(0, 0, 1) et d’angle 2α = π/2.
On utilise les coordonnées cylindriques
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
z
r
π/2
53
1
Lorsque t est fixé, la génératrice du cône a pour équation cylindrique z = r + 1. La sphère a pouréquation r2 + z2 = 25 . Pour l’intersection on a donc,
r2 + (r + 1)2 = 25 ,
soit2r2 + 2r − 24 = 0 .
On trouve r = 3. On intègre sur le domaine
∆ = (r, t, z) | r + 1 ≤ z ≤√
25− z2 , 0 ≤ r ≤ 3 , −π ≤ t ≤ π .
et
V =
∫∫∫
∆
r dr dt dz .
La projection de ce domaine sur le plan rOt est le rectangle
∆1 = [ 0, 3 ] × [−π, π ] .
Lorsque (r, t) est dans ∆1, on calcule
Iz(r, t) =
√25−r2∫
r+1
r dz = r(√
25− r2 − (r + 1)) .
174 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
Alors
V =
∫∫
∆1
Iz(r, t) dr dt .
Mais ∆1 est un rectangle, et les variables sont séparées, donc
V =
3∫
0
r(√
25− r2 − (r + 1)) dr
π∫
−π
dt
= 2π
[
−1
3(25 − r2)3/2 − r3
3− r2
2
]3
0
=41π
3.
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 175
97) Calculer le volume V =
∫∫∫
D
dx dy dz de la partie limitée par le cylindre d’équation
x2 + y2 = a2 et l’hyperboloïde d’équation x2 + y2 − z2 = −a2 (a > o).
On utilise les coordonnées cylindriques
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
a
a r
z
L’hyperboloïde a pour équation z2 − r2 = a2 et le cylindre r = a. On intègre sur le domaine
∆ =
(r, t, z) | −√
a2 + r2 ≤ z ≤√
a2 + r2 , 0 ≤ r ≤ a , −π ≤ t ≤ π
et
V =
∫∫∫
∆
r dr dt dz .
La projection de ce domaine sur le plan rOt est le rectangle
∆1 = [ 0, a ] × [−π, π ] .
Lorsque (r, t) est dans ∆1, on calcule
Iz(r, t) =
√a2+r2∫
−√a2+r2
r dz = 2r√
a2 + r2 .
176 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
Alors
V =
∫∫
∆1
Iz(r, t) dr dt .
Mais ∆1 est un rectangle, et les variables sont séparées, donc
V =
a∫
0
2r√
a2 + r2 dr
π∫
−π
dt
= 2π
[
2
3(a2 + r2)3/2
]a
0
=4π
3a3(2
√2− 1) .
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 177
98) Calculer le volume V =
∫∫∫
D
dx dy dz du domaine D limité par le cône de révolution d’équation
x2 + y2
a2=
z2
c2,
l’hyperboloïde d’équationx2 + y2
a2− z2
c2= 1
et les plans d’équation z = 0 et z = h où h > 0, a > 0 et c > 0.
On utilise les coordonnées cylindriques
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
z
ra
h
Le cône a pour équation r =az
cet l’hyperboloïde r2 =
a2
c2(z2 + c2) . Lorsque t et z sont fixés dans
∆1 = [−π, π ] × [ 0, h ] , on calcule
Ir(t, z) =
a√z2+c2/c∫
az/c
r dr =1
2
a2
c2(z2 + c2 − z2) =
a2
2.
On a donc
V =
∫∫∫
∆
r dr dt dz .
Alors
V =
∫∫
∆1
Ir(t, z) dt dz =a2
2
∫∫
∆1
dt dz =a2
2A (∆1) =
a2
22πh = πa2h .
178 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
99) Calculer le volume V =
∫∫∫
D
dx dy dz du domaine D limité par le cône de révolution d’équation
x2 + y2
a2=
z2
c2,
l’hyperboloïde d’équationx2 + y2
a2− z2
c2= −1
et le plan d’équation z = h où h > c > 0 et a > 0.
On utilise les coordonnées cylindriques
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
z
r
h
Le cône a pour équation r =az
cet l’hyperboloïde r2 =
a2
c2(z2 − c2) .
On sépare le domaine en deux parties séparées par le plan d’équation z = c.
Pour la partie supérieure, lorsque t et z sont fixés dans ∆1 = [−π, π ] × [ c, h ] , on calcule
Ir(t, z) =
az/c∫
a√z2−c2/c
r dr =1
2
a2
c2(z2 − (z2 − c2)) =
a2
2.
On a donc
V1 =
∫∫∫
∆1
r dr dt dz .
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 179
Alors
V =
∫∫
∆1
Ir(t, z) dt dz =a2
2
∫∫
∆1
dt dz =a2
2A (∆1) =
a2
22π(h − c) = πa2(h− c) .
Pour la partie inférieure, on a le volume d’un cône de hauteur c. Le cercle de base a pour rayon r, donc
V′ =
1
3πa2c .
Alors
V (D) = πa2(
h− 2c
3
)
.
180 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
100) Calculer le volume V =
∫∫∫
D
dx dy dz du domaine D limité par le paraboloïde d’équation
z = a(x2 + y2) ,
et le plan d’équation z = h où a > 0 et h > 0.
On utilise les coordonnées cylindriques
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
z
r
h
Le paraboloïde a pour équation z = ar2 . Lorsque t et z sont fixés dans ∆1 = [−π, π ] × [ 0, h ] , oncalcule
Ir(t, z) =
√z/a∫
0
r dr =z
2a.
On a donc
V =
∫∫∫
∆
r dr dt dz .
Alors
V =
∫∫
∆1
Ir(t, z) dt dz =1
2a
∫∫
∆1
z dt dz .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
V =1
2a
π∫
−π
dt
h∫
0
z dz,
=πh2
2a.
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 181
101) Calculer le volume V =
∫∫∫
D
dx dy dz de la partie limitée par la sphère de centre O et de
rayon 1 et le cylindre d’équation x2 + y2 − y = 0 (Fenêtre de Viviani).
On utilise les coordonnées cylindriques
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin de droite représente la projection de D sur le plan xOy.
1
1
x
y
∆1
La sphère d’équation cartésienne x2+y2+z2 = 1 a pour équation cylindrique r2+z2 = 1 et le cylindred’équation cartésienne x2+y2−y = 0, a pour équation cylindrique r = sin t . On intègre sur le domaine
∆ =
(r, t, z) | −√
1− r2 ≤ z ≤√
1− r2 , 0 ≤ r ≤ sin t , −π
2≤ t ≤ π
2
.
On a donc
V =
∫∫∫
∆
r dr dt dz .
182 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
La projection de ce domaine sur le plan rOt est le domaine
∆1 =
(r, t) | 0 ≤ r ≤ sin t , −π
2≤ t ≤ π
2
.
Lorsque (r, t) appartient à ∆1, on calcule
Iz(r, t) =
√1−r2∫
−√1−r2
r dz = 2r√
1− r2 ,
Alors
V =
∫∫
∆1
Iz(r, t) dr dt .
Si t est compris entre −π/2 et π/2, on calcule donc,
Irz(t) =
sin t∫
0
2r√
1− r2 dr =
[
−2
3(1− r2)3/2
]r=sin t
r=0
=2
3(1− cos3 t) .
Donc
V =2
3
π/2∫
−π/2
(1− cos3 t) dt .
En linéarisant
cos3 t =
(
eit + e−it
2
)3
=1
8(e3it + 3eit + 3e−it + e−3it) =
1
4(cos 3t+ 3cos t) .
Donc
V =2
3
π/2∫
−π/2
(
1− cos 3t+ 3cos t
4
)
dt
=2
3
[
t− 1
4
(
sin 3t
3+ 3 sin t
)]π/2
−π/2
=2π
3− 8
9.
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 183
102) Soit K un domaine du demi-plan (x, z) |x ≥ 0. On note A son aire et xG l’abscisse deson centre de gravité. Montrer que le volume du domaine D obtenu en faisant tourner K autour del’axe Oz est donné par la formule
V = 2πxGA .
(Deuxième théorème de Guldin).Application : trouver le volume du tore engendré en faisant tourner autour de Oz, le disque limitépar le cercle d’équation (x− a)2 + z2 = R2 (0 < R ≤ a) .
On utilise les coordonnées cylindriques
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin de gauche représente l’intersection de D avec le plan rOz.
z
r
K
On obtient
V =
π∫
−π
dt
∫∫
Kt
r drdz
= 2π
∫∫
Kt
r drdz ,
où Kt est l’intersection de D avec le plan vertical rOz, faisant un angle t avec xOz. On a donc, ennotant A (Kt) l’aire de Kt et rG(Kt) l’abscisse, dans le plan rOz du centre de gravité G(Kt) de cedomaine,
∫∫
Kt
r drdz = A (Kt)rG(Kt) .
Mais Kt et K sont isométriques, donc A (Kt) = A et rG(Kt) = xG. Alors
∫∫
Kt
r drdz = A xG .
On obtient donc le résultat voulu.
184 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
Si K est le cercle de centre G de coordonnées (a, 0) et de rayon R, on a A = πR2 et xG = a, doncV = 2aπ2R2.
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 185
103) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y) dx dy dz
oùD = (x, y, z) | 0 < z ≤ b , 0 < x2 + y2 ≤ 2ax ,
où a > 0, et
f(x, y, z) =z
√
x2 + y2.
La fonction est positive et on intègre sur un cylindre. On utilise les coordonnées cylindriques.
x = r cos t , y = r sin t , z .
z
xa
b
Le cylindre d’équation cartésienne x2 + y2 = 2ax a pour équation cylindrique r = 2a cos t où t estcompris entre −π/2 et π/2. On intègre donc sur le domaine
∆ =
(r, t, z) | − π
2< t <
π
2, 0 < z < b , 0 < r < 2a cos t
,
et
f(r cos t, r sin t, z) =z
r.
Donc
I =
∫∫∫
∆
f(r cos t, r sin t, z) r dr dt dz =
∫∫∫
∆
z dr dt dz .
186 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
Pour (t, z) fixé dans ∆1 = [−π/2, π/2 ]× ] 0, b ] on calcule tout d’abord
Ir(t, z) =
2a cos t∫
0
z dr = 2az cos t ,
Alors
I =
∫∫
∆1
Ir(t, z) dt dz .
Comme les intégrales se séparent, on a immédiatement
I =
b∫
0
z dz
π/2∫
−π/2
2a cos t dt
= 2ab2π .
4.1. COORDONNÉES CYLINDRIQUES 187
104) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y) dx dy dz
oùD = (x, y, z) | 0 < x2 + y2 ≤ z ≤ 1 ,
et
f(x, y, z) =x2
(x2 + y2)a, (a < 2) .
La fonction f est positive, et le domaine D est invariant par rotation d’axe Oz. On utilise les coordon-nées cylindriques.
x = r cos t , y = r sin t , z .
Le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
z
r1
1
Le paraboloïde de révolution d’équation cartésienne x2 + y2 = z a pour équation cylindrique z = r2.On intègre donc sur le domaine
∆ = (r, t, z) | 0 < r2 ≤ z ≤ 1 , −π ≤ t ≤ π , r > 0 ,et
f(r cos t, r sin t, z) =r2 cos2 t
r2a=
cos2 t
r2a−2.
Donc
I =
∫∫∫
∆
f(r cos t, r sin t, z) r dr dt dz =
∫∫∫
∆
cos2 t
r2a−3dr dt dz .
Lorsque z et t sont fixés dans ∆1 = ] 0, 1 ] × [−π, π ] , la variable r est comprise entre 0 et√z. On
calcule tout d’abord
Ir(z, t) =
√z
∫
0
cos2 t
r2a−3dr =
[
cos2 t
(4− 2a)r2a−4
]r=√z
r=0
=1
4− 2a
cos2 t
za−2.
188 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
Alors
I =
∫∫
∆1
Ir(z, t) dz dt .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =1
4− 2a
π∫
−π
cos2 t dt
1∫
0
dz
za−2
=1
4− 2a
π∫
−π
1 + cos 2t
2dt
1∫
0
dz
za−2
=π
2(3 − a)(2− a).
4.2. COORDONNÉES SPHÉRIQUES 189
4.2 Coordonnées sphériques
105) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
où D est la sphère de centre O et de rayon R, et
f(x, y, z) = x2 + y2 + z2 .
On utilise les coordonnées sphériques
x = ρ cos θ cosϕ , y = ρ sin θ cosϕ , z = ρ sinϕ .
On intègre sur le domaine
∆ = [ 0, R ] × [−π, π ] × [−π/2, π/2 ] ,
etf(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) = ρ2 .
Alors
I =
∫∫∫
∆
f(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) ρ2 cosϕdρ dθ dϕ =
∫∫∫
∆
ρ4 cosϕdρ dθ dϕ .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
R∫
0
ρ4 dρ
π∫
−π
dθ
π/2∫
−π/2
cosϕdϕ
=
4πR5
5.
190 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
106) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
où D est la sphère de centre O et de rayon R, et
f(x, y, z) =√
R2 − (x2 + y2 + z2) .
On utilise les coordonnées sphériques
x = ρ cos θ cosϕ , y = ρ sin θ cosϕ , z = ρ sinϕ .
On intègre sur le domaine
∆ = [ 0, R ] × [−π, π ] × [−π/2, π/2 ] ,
etf(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) =
√
R2 − ρ2 .
Alors
I =
∫∫∫
∆
f(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) ρ2 cosϕdρ dθ dϕ =
∫∫∫
∆
ρ2 cosϕ√
R2 − ρ2 dρ dθ dϕ .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
R∫
0
ρ2√
R2 − ρ2 dρ
π∫
−π
dθ
π/2∫
−π/2
cosϕdϕ
= 4π
R∫
0
ρ2√
R2 − ρ2 dρ .
Pour calculer cette dernière intégrale, on peut faire le changement de variable ρ = R sinu, pour uvariant de 0 à π/2. On a alors dρ = R cos u du et
I = 4π
π/2∫
0
R2 sin2 uR2 cos2 u du = π
π/2∫
0
R4 sin2 2u = πR4
π/2∫
0
1− cos 4u
2du =
π2R4
4.
4.2. COORDONNÉES SPHÉRIQUES 191
107) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
où D est la sphère de centre O et de rayon R, et
f(x, y, z) = (ax+ by + cz)2 .
On remarque tout d’abord qu’en raison des symétries du domaine D∫∫∫
D
xy dx dy dz =
∫∫∫
D
yz dx dy dz =
∫∫∫
D
zx dx dy dz = 0 ,
et que∫∫∫
D
x2 dx dy dz =
∫∫∫
D
y2 dx dy dz =
∫∫∫
D
z2 dx dy dz .
Alors
I = (a2 + b2 + c2)
∫∫∫
D
z2 dx dy dz .
Si l’on poseg(x, y, z) = z2 ,
on a donc
I = (a2 + b2 + c2)
∫∫∫
D
g(x, y, z) dx dy dz .
On utilise les coordonnées sphériques
x = ρ cos θ cosϕ , y = ρ sin θ cosϕ , z = ρ sinϕ .
On intègre sur le domaine∆ = [ 0, 1 ] × [−π, π ] × [−π/2, π/2 ] ,
etg(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) = ρ2 sin2 ϕ .
Alors
J =
∫∫∫
∆
g(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) ρ2 cosϕdρ dθ dϕ =
∫∫∫
∆
ρ2 sin2 ϕρ2 cosϕdρ dθ dϕ .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
J =
1∫
0
ρ4 dρ
π∫
−π
dθ
π/2∫
−π/2
cosϕ sin2 ϕdϕ
=
2π
5
[
sin3 ϕ
3
]π/2
−π/2
=4π
15,
d’où
I = (a2 + b2 + c2)4π
15.
192 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
108) Calculer le volume V =
∫∫∫
D
dx dy dz du secteur sphérique, limité par la sphère de centre
O et de rayon R et le demi-cône supérieur de sommet O et d’angle 2α.
Si r =√
x2 + y2, le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
z
r
2α
R
On utilise les coordonnées sphériques
x = ρ cos θ cosϕ , y = ρ sin θ cosϕ , z = ρ sinϕ .
La sphère d’équation cartésienne x2 + y2 + z2 = R2 a pour équation sphérique ρ = R. Le demi-cônesupérieur est caractérisé par π/2− α ≤ ϕ ≤ π/2. On intègre donc sur le domaine
∆ = [ 0, R ] × [−π, π ] × [π/2 − α, π/2 ] .
et
V =
∫∫∫
∆
ρ2 cosϕdρ dθ dϕ .
Comme les variables sont séparées on a immédiatement
V =
R∫
0
ρ2 dρ
π∫
−π
dθ
π/2∫
π/2−α
cosϕdϕ
=
2π
3R3(1− cosα) .
Remarque : si α = π, on retrouve le volume de la sphère.
4.2. COORDONNÉES SPHÉRIQUES 193
109) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
oùD = (x, y, z) | z > 0 , x2 + y2 + z2 < R2 ,
où R > 0, et
f(x, y, z) =z
√
x2 + y2.
On utilise les coordonnées sphériques
x = ρ cos θ cosϕ , y = ρ sin θ cosϕ , z = ρ sinϕ .
On intègre sur le domaine∆ = ] 0, R [× ]−π, π [× ] 0, π/2 [ ,
etf(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) = tanϕ .
Alors
I =
∫∫∫
∆
f(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) ρ2 cosϕdρ dθ dϕ =
∫∫∫
∆
ρ2 sinϕdρ dθ dϕ .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
R∫
0
ρ2dρ
π∫
−π
dθ
π/2∫
0
sinϕdϕ
= 2π
R3
3.
194 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
110) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz,
où D est la sphère de centre O et de rayon R privée de l’origine, et
f(x, y, z) =1
√
x2 + y2 + z2.
On utilise les coordonnées sphériques
x = ρ cos θ cosϕ , y = ρ sin θ cosϕ , z = ρ sinϕ .
On intègre sur le domaine∆ = ] 0, R ] × [−π, π ] × [−π/2, π/2 ] ,
et
f(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) =1
ρ.
Alors
I =
∫∫∫
∆
f(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) ρ2 cosϕdρ dθ dϕ =
∫∫∫
∆
ρ cosϕdρ dθ dϕ .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
R∫
0
ρ dρ
π∫
−π
dθ
π/2∫
−π/2
cosϕdϕ
= 2π R2 .
4.2. COORDONNÉES SPHÉRIQUES 195
111) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
où D est le domaine intérieur à la sphère de centre O et de rayon 1, et extérieur au cône de révolutiond’axe Oz et de demi-angle au sommet π/3, et
f(x, y, z) =x2 + y2
x2 + y2 + z2.
On utilise les coordonnées sphériques
x = ρ cos θ cosϕ , y = ρ sin θ cosϕ , z = ρ sinϕ .
Si r =√
x2 + y2, le dessin suivant représente l’intersection de D avec le plan rOz.
1
π/3
r
z
On intègre sur le domaine
∆ = ] 0, 1 ] × [−π, π ] × [−π/6, π/6 ] ,
et
f(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) = cos2 ϕ, .
Alors
I =
∫∫∫
∆
f(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) ρ2 cosϕdρ dθ dϕ =
∫∫∫
∆
ρ2 cos3 ϕdρ dθ dϕ .
196 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
Comme les variables se séprent, on a immédiatement
I =
1∫
0
ρ2 dρ
π∫
−π
dθ
π/6∫
−π/6
cosϕ(1 − sin2 ϕ) dϕ
=
2π
3
[
sinϕ− sin3 ϕ
3
]π/6
−π/6
=11π
18.
4.2. COORDONNÉES SPHÉRIQUES 197
112) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
où D est la sphère de centre O et de rayon 1 privée du point (0, 0, 1), et
f(x, y, z) =1
√
x2 + y2 + (z − 1)2.
On utilise les coordonnées sphériques
x = ρ cos θ cosϕ , y = ρ sin θ cosϕ , z = ρ sinϕ .
On intègre sur le domaine∆ = [ 0, 1 ] × [−π, π ] × [−π/2, π/2 [ ,
et
f(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) =1
ρ2 − 2ρ sinϕ+ 1.
Alors
I =
∫∫∫
∆
f(ρ cos θ cosϕ, ρ sin θ cosϕ, ρ sinϕ) ρ2 cosϕdρ dθ dϕ =
∫∫∫
∆
ρ2 cosϕ
ρ2 − 2ρ sinϕ+ 1dρ dθ dϕ .
Si (ρ, θ) appartient à ∆1 = [ 0, 1 ] × [−π, π ] , on calcule tout d’abord,
Iϕ(ρ, θ) =
π/2∫
−π/2
ρ2 cosϕ
ρ2 − 2ρ sinϕ+ 1dϕ
=[
− ρ√
ρ2 − 2ρ sinϕ+ 1]ϕ=π/2
ϕ=−π/2
= −ρ√
ρ2 − 2ρ+ 1 + ρ√
ρ2 + 2ρ+ 1
= ρ[√
(ρ+ 1)2 −√
(ρ− 1)2]
= ρ[
(ρ+ 1)− (1− ρ)]
= 2ρ2 .
Puis
I =
∫
∆1
2ρ2 dρ dθ = 2
1∫
0
ρ2 dρ
π∫
−π
dθ
=4π
3.
198 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
4.3 Changements de variables divers
113) Calculer le volume de l’ellipsoïde D d’équation
x2
a2+
y2
b2+
z2
c2≤ 1 .
où a > 0, b > 0 et c > 0.
En posant
X =x
a, Y =
y
b, Z =
z
c,
l’ellipsoïde a pour équationX2 + Y 2 + Z2 ≤ 1 ,
ce qui est l’équation d’une sphère ∆ de centre O et de rayon 1 de volume V (∆) = 4π/3.
Le déterminant jacobien vaut alors
dx dy dz
dX dY dZ=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
a 0 00 b 00 0 c
∣
∣
∣
∣
∣
∣
= abc .
Donc
V (D) = abc
∫∫∫
∆
dX dY dZ = abcV (∆) =4
3πabc .
4.3. CHANGEMENTS DE VARIABLES DIVERS 199
114) Soit A un domaine situé dans un plan, d’aire A (A), et S un point situé à une distance h dece plan. Montrer que le volume du domaine D limité par le cône de sommet S et de base A vaut
V (D) =1
3h× A (A) .
On choisit un repère (O,x, y, z) tel que le plan contenant A soit xOy, et tel que S ait pour coordonnées(0, 0, h).
A
S
P
M
O
z
y
x
Soit M un point de D de coordonnées (x, y, z). La droite SM coupe le plan xOy au point P decoordonnées (X,Y, 0). Il existe un nombre λ dans [ 0, 1 ] tel que
−−→OM = λ
−−→OP + (1− λ)
−→OS ,
c’est-à-direx = λX , y = λY , z = (1− λ)h .
Lorsque le point (X,Y, λ) décrit ∆ = A× [ 0, 1 ] on obtient ainsi un paramétrage de D.
Le déterminant jacobien vaut alors
dx dy dz
dX dY dλ=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
λ 0 X0 λ Y0 0 −h
∣
∣
∣
∣
∣
∣
= −λ2h .
200 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
Donc
V (D) =
∫∫∫
D
dx dy dz =
∫∫∫
∆
∣
∣
∣
∣
dx dy dz
dX dY, dλ
∣
∣
∣
∣
dX dY dλ =
∫∫∫
∆
λ2hdX dY dλ .
Alors
V (D) = h
1∫
0
λ2 dλ
∫∫
A
dX dY
=h
3A (A) .
4.3. CHANGEMENTS DE VARIABLES DIVERS 201
115) Calculer I =
∫∫∫
D
f(x, y, z) dx dy dz
où D est limité par les plans d’équation x = 0, y = 0, z = 0, x+ y + z = 1 et
f(x, y, z) = xyz(1− x− y − z) ,
en utilisant le changement de variables
x = u(1− v) , y = uv(1− w) , z = uvw .
1
1
1
y
z
x
Remarquons que les systèmes
x = u− uvy = uv − uvwz = uvw
et
x+ y + z = uy + z = uvz = uvw
sont équivalents. Donc si (x, y, z) appartient à l’intérieur du domaine D, on a encore
u = x+ y + z
v =y + z
x+ y + z
w =z
y + z
.
L’application Φ définie par
Φ(u, v, w) = (u− uv, uv − uvw, uvw)
réalise une bijection de ∆ = ] 0, 1 [ 3 sur l’intérieur de D.
Le déterminant jacobien vaut alors
dx dy dz
du dv dw=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
1− v −u 0v(1− w) u(1− w) −uv
vw uw uv
∣
∣
∣
∣
∣
∣
.
202 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
En mettant u en facteur dans la deuxième colonne et uv dans la troisième,
dx dy dz
du dv dw= u2v
∣
∣
∣
∣
∣
∣
1− v −1 0v(1− w) 1− w −1
vw w 1
∣
∣
∣
∣
∣
∣
,
puis en additionnant la troisième ligne à la deuxième
dx dy dz
du dv dw= u2v
∣
∣
∣
∣
∣
∣
1− v −1 0v 1 0vw w 1
∣
∣
∣
∣
∣
∣
= u2v .
On a égalementf(u(1− v), uv(1 − w), uvw) = u3v2w(1 − u)(1 − v)(1− w) .
Alors
I =
∫∫∫
∆
f(u(1− v), uv(1 − w), uvw)u2v du dv dw =
∫∫∫
∆
u5v3w(1 − u)(1− v)(1 − w) du dv dw .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
1∫
0
(u5 − u6) du
1∫
0
(v3 − v4) dv
1∫
0
(w − w2) dw
,
ce qui donne
I =
(
1
6− 1
7
)(
1
4− 1
5
)(
1
2− 1
3
)
=1
7× 6
1
5× 4
1
3× 2=
1
7!.
4.3. CHANGEMENTS DE VARIABLES DIVERS 203
116) Calculer le volume V =
∫∫∫
D
dx dy dz du domaine D limité par la surface d’équation
(x
a
)2/3+(y
b
)2/3+(z
c
)2/3= 1 ,
où a > 0, b >, et c > 0, en utilisant le changement de variables
x = aρ(cos θ cosϕ)3 , y = bρ(sin θ cosϕ)3 , z = cρ(sinϕ)3 ,
où (ρ, t, ϕ) décrit [ 0, 1 ] × [−π, π ] × [−π/2, π/2 ] .
Le changement de variables utilisé est analogue aux coordonnées sphériques. Le déterminant jacobienvaut alors
dx dy dz
dρ dθ dϕ=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
a cos3 ϕ cos3 θ −3aρ cos3 ϕ cos2 θ sin θ −3aρ cos2 ϕ cos3 θ sinϕb cos3 ϕ sin3 θ 3bρ cos3 ϕ sin2 θ cos θ −3bρ cos2 ϕ sin3 θ sinϕ
c sin3 ϕ 0 3cρ sin2 ϕ cosϕ
∣
∣
∣
∣
∣
∣
.
En mettant en facteur a cos2 ϕ cos2 θ dans la première ligne, b cos2 ϕ sin2 θ dans la deuxième et c sin2 ϕdans la troisième, on obtient
dx dy dz
dρ dθ dϕ= abc cos4 ϕ sin2 ϕ cos2 θ sin2 θ
∣
∣
∣
∣
∣
∣
cosϕ cos θ −3ρ cosϕ sin θ −3ρ cos θ sinϕcosϕ sin θ 3ρ cosϕ cos θ −3ρ sin θ sinϕ
sinϕ 0 3ρ cosϕ
∣
∣
∣
∣
∣
∣
.
En mettant alors 3ρ en facteur dans les deuxième et troisième colonne, on trouve
204 CHAPITRE 4. CHANGEMENT DE VARIABLES
dx dy dz
dρ dθ dϕ= 9ρ2abc cos4 ϕ sin2 ϕ cos2 θ sin2 θ
∣
∣
∣
∣
∣
∣
cosϕ cos θ − cosϕ sin θ − cos θ sinϕcosϕ sin θ cosϕ cos θ − sin θ sinϕ
sinϕ 0 cosϕ
∣
∣
∣
∣
∣
∣
.
Mais le déterminant restant n’est autre que celui qui apparaît dans le calcul du jacobien des coordonnéessphériques et vaut cosϕ. Donc
dx dy dz
dρ dθ dϕ= 9abcρ2 cos5 ϕ sin2 ϕ cos2 θ sin2 θ .
On en déduit alors, puisque les variables sont séparées, que
V = 9abc
1∫
0
ρ2 dρ
π∫
−π
cos2 θ sin2 θ dθ
π/2∫
−π/2
cos5 ϕ sin2 ϕdϕ
.
On obtientπ∫
−π
cos2 θ sin2 θ dθ =1
4
π∫
−π
sin2 2θ dθ =1
8
π∫
−π
(1− cos 4t) dθ =π
4,
et, en posant u = sinϕ, donc du = cosϕdϕ,
π/2∫
−π/2
cos5 ϕ sin2 ϕdϕ =
π/2∫
−π/2
cosϕ(1 − sin2 ϕ)2 sin2 ϕdϕ
=
1∫
−1
(1− u2)2u2 du
=
1∫
−1
(u2 − 2u4 + u6) du =16
105.
Finalement
V = 9abc1
3
π
4
16
105= 4π
abc
35.
Troisième partie
INTEGRATION DANS Rp
205
Chapitre 5
THEOREME DE FUBINI
117) Calculer I =
∫
· · ·∫
D
f(x1, . . . , xp) dx1 · · · dxp
oùD = [ 0, 1 ] p ,
et
f(x1, . . . , xp) =
p∏
k=1
xkk .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
p∏
k=1
1∫
0
xkk dxk
=
p∏
k=1
1
k + 1=
1
(p+ 1)!.
207
208 CHAPITRE 5. THEOREME DE FUBINI
118) Calculer I =
∫
· · ·∫
D
f(x1, . . . , xp) dx1 · · · dxp
oùD = [ 0, 1 ] p ,
et
f(x1, . . . , xp) =
(
p∑
k=1
xk
)2
.
On a donc
f(x1, . . . , xp) =
p∑
k=1
x2k +∑
1≤i 6=j≤p
xixj .
Pour des raisons de symétrie du domaine, on a, si 1 ≤ k ≤ p,
∫
· · ·∫
D
x2k dx1 · · · dxp =∫
· · ·∫
D
x21 dx1 · · · dxp ,
et, si 1 ≤ i 6= j ≤ p,∫
· · ·∫
D
xixj dx1 · · · dxp =∫
· · ·∫
D
x1x2 dx1 · · · dxp .
Remarquons qu’il y a p(p− 1) couples (i, j) vérifiant 1 ≤ i 6= j ≤ p.
Comme les variables se séparent, on obtient alors
∫
· · ·∫
D
x21 dx1 · · · dxp =
1∫
0
x21 dx1
p∏
k=2
1∫
0
dxk
=1
3,
et∫
· · ·∫
D
x1x2 dx1 · · · dxp =
1∫
0
x1 dx1
1∫
0
x2 dx2
p∏
k=3
1∫
0
dxk
=1
4.
Alors
I = p
∫
· · ·∫
D
x21 dx1 · · · dxp + p(p− 1)
∫
· · ·∫
D
x1x2 dx1 · · · dxp =p
3+
p(p− 1)
4=
3p2 + p
12.
209
119) Calculer Ip =
∫
· · ·∫
Dp
f(x1, . . . , xp) dx1 · · · dxp
oùDp = [ 0, π ] p ,
et
f(x1, . . . , xp) = sin
(
p∑
k=1
xk
)
.
Supposons p ≥ 2. On a tout d’abord
(Ip)xp(x1, . . . , xp−1) =
π∫
0
sin
(
p∑
k=1
xk
)
dxp =
[
− cos
(
p∑
k=1
xk
)]xp=π
xp=0
= − cos
(
π +
p−1∑
k=1
xk
)
+ cos
(
p−1∑
k=1
xk
)
= 2 cos
(
p−1∑
k=1
xk
)
.
Si maintenant p ≥ 3, on obtient
(Ip)(xp−1,xp)(x1, . . . , xp−2) = 2
π∫
0
cos
(
p−1∑
k=1
xk
)
dxp−1 = 2
[
sin
(
p−1∑
k=1
xk
)]xp−1=π
xp−1=0
= 2 sin
(
π +
p−2∑
k=1
xk
)
− 2 sin
(
p−2∑
k=1
xk
)
= −4 sin
(
p−2∑
k=1
xk
)
.
Alors
Ip =
∫
· · ·∫
Dp−2
(Ip)(xp−1,xp)(x1, . . . , xp−2) dx1 · · · dxp−2
= −4
∫
· · ·∫
Dp−2
sin
(
p−2∑
k=1
xk
)
dx1 · · · dxp−2 = −4 Ip−2 .
D’autre part
I1 =
π∫
0
sinx1 dx1 = −2 et I2 = 2
π∫
0
cos x1 dx1 = 0 .
Pour tout s ≥ 1, on a doncI2s−1 = (−1)s22s−1 et I2s = 0 .
Remarque : la nullité de I2s était prévisible car, si p = 2s, le changement de variables
Φ(x1, · · · , xp) = (π − x1, · · · , π − xp)
est une isométrie de Dp et
f(π − x1, · · · , π − xp) = sin
(
pπ −p∑
k=1
xk
)
= − sin
(
p∑
k=1
xk
)
= −f(x1, . . . , xp) .
210 CHAPITRE 5. THEOREME DE FUBINI
120) Soit Dp le domaine
Dp = (x1, . . . , xp) | 0 ≤ xp ≤ xp−1 ≤ · · · ≤ x1 ≤ 1 ,
et f une fonction continue sur [ 0, 1 ] à valeurs réelles. Montrer que
I =
∫
· · ·∫
Dp
f(x1) · · · f(xp) dx1 · · · dxp =1
p!
1∫
0
f(t) dt
p
.
Application.a) Calculer le volume Vp de Dp
b) Calculer I lorsque f(t) = tα (α > −1)c) Calculer I lorsque f(t) = et
Si 0 ≤ t ≤ 1, posons
F (t) =
t∫
0
f(u) du .
Lorsque (x1, . . . , xp−1) est fixé dans
Dp−1 = (x1, . . . , xp−1) | 0 ≤ xp−1 ≤ · · · ≤ x1 ≤ 1 ,
le nombre xp varie de 0 à xp−1. On calcule
Ixp(x1, . . . , xp−1) =
xp−1∫
0
f(x1) · · · f(xp−1)f(xp) dxp
= f(x1) · · · f(xp−1)
xp−1∫
0
f(xp) dxp
= f(x1) · · · f(xp−1)F (xp−1) .
Donc
I =
∫
· · ·∫
Dp−1
f(x1) · · · f(xp−1)F (xp−1) dx1 · · · dxp−1 .
On montre alors par récurrence que, si 1 ≤ k ≤ p− 1, on a
I =
∫
· · ·∫
Dp−k
f(x1) · · · f(xp−k)F (xp−k)
k
k!dx1 · · · dxp−k .(5.1)
211
C’est vrai si k = 1. Supposons la formule vraie à l’ordre k. On calcule alors
Ixp−k,··· ,xp(x1, . . . , xp−k−1) =
xp−k−1∫
0
f(x1) · · · f(xp−k−1) f(xp−k)F (xp−k)
k
k!dxp−k
= f(x1) · · · f(xp−k−1)
xp−k−1∫
0
f(xp−k)F (xp−k)
k
k!dxp−k ,
et, puisque f est la dérivée de F ,
Ixp−k,··· ,xp(x1, . . . , xp−k−1) = f(x1) · · · f(xp−k−1)F (xp−k−1)
k+1
(k + 1)!.
Donc
I =
∫
· · ·∫
Dp−k−1
f(x1) · · · f(xp−k−1)F (xp−k−1)
k+1
(k + 1)!dx1 · · · dxp−k−1 ,
ce qui donne la formule au rang k + 1.
Si l’on applique la formule (5.1) lorsque k = p− 1, on trouve alors
I =
1∫
0
f(x1)F (x1)
p−1
(p− 1)!dx1 =
F (1)p
p!=
1
p!
1∫
0
f(t) dt
p
.
Application.
a) On obtient le volume de Dp en prenant f = 1, ce qui donne
Vp =1
p!.
b) Si f(t) = tα, alors F (t) =tα+1
α+ 1et donc
I =1
p!
1
(α+ 1)p.
c) Si f(t) = et, alors F (t) = et − 1 et donc
I =1
p!(e− 1)p .
Chapitre 6
CHANGEMENT DE VARIABLES
121) Calculer I =
∫
· · ·∫
D
f(x1, . . . , xp) dx1 · · · dxp
oùD = [ 0, 1 ] p ,
etf(x1, . . . , xp) =
∏
1≤i<j≤p
(xi − xj) .
Le changement de variables
Φ(x1, x2, x3, . . . , xp) = (x2, x1, x3, . . . xp) ,
qui échange les deux premières variables, est une isométrie du domaine D. D’autre part, en écrivant
f(x1, . . . , xp) = (x1 − x2)
(
p∏
k=3
(x1 − xk)(x2 − xk)
)
∏
3≤i<j≤p
(xi − xj) ,
on obtient immédiatement
f(x2, x1, x3, . . . xp) = −f(x1, x2, x3, . . . , xp) .
Alors
I =
∫
· · ·∫
D
f(x1, . . . , xp) dx1 · · · dxp = 0 .
214 CHAPITRE 6. CHANGEMENT DE VARIABLES
122) Calculer I =
∫
· · ·∫
D
f(x1, . . . , xp) dx1 · · · dxp
oùD = (x1, . . . , xp) |x1 ≥ 0 , . . . , xp ≥ 0 , x1 + · · ·+ xp ≤ 1 ,
etf(x1, . . . , xp) = x1 · · · xp(1− x1 − · · · − xp) ,
en utilisant le changement de variables
x1 = u1(1− u2) , . . . , xi = u1 · · · ui(1− ui+1) , . . . , xp−1 = u1 · · · up−1(1− up) , . . . , xp = u1 · · · up .
Remarquons que les systèmes
x1 = u1 − u1u2x2 = u1u2 − u1u2u3· · · · · ·xi = u1 · · · ui − u1 · · · uiui+1
· · · · · ·xp = u1 · · · up
et
x1 + · · ·+ xp = u1x2 + · · ·+ xp = u1u2· · · · · ·xi + · · ·+ xp = u1 · · · ui· · · · · ·xp = u1 · · · up
sont équivalents. Donc si (x1, . . . , xp) appartient à l’intérieur du domaine D, on a encore
u1 = x1 + · · ·+ xp
u2 =x2 + · · · xp
x1 + · · ·+ xp· · · · · ·ui =
xi + · · · + xpxi−1 + · · ·+ xp
· · · · · ·up =
xpxp−1 + xp
.
L’application Φ définie par
Φ(u1, . . . , up) = (u1(1− u2), . . . , u1 · · · ui(1− ui+1), . . . , u1 · · · up)
réalise une bijection de ∆ = ] 0, 1 [ p sur l’intérieur de D.
Pour calculer le jacobien introduisons les variables
X1 = u1 , X2 = u1u2 , . . . , Xp = u1 · · · up .
Si l’on pose
Ψ1(u1, . . . , up) = (u1, . . . , u1 · · · up) et Ψ2(X1, · · · ,Xp) = (X1 −X2, . . . ,Xp−1 −Xp,Xp)
on a alorsΦ = Ψ2 Ψ1 .
215
Le déterminant de l’application linéaire Ψ2 vaut 1, car c’est celui d’une matrice triangulaire dont leséléments diagonaux valent 1. Le déterminant jacobien de Φ est donc aussi celui de Ψ1.
Le déterminant jacobien de Ψ1 est celui d’une matrice triangulaire inférieure
dX1 · · · dXp
du1 · · · dup=
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
1 0 0 · · · 0u2 u1 0 · · · 0u2u3 u1u3 u1u2 · · · 0· · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · ·∗ ∗ ∗ ∗ u1 · · · up−1
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
.
On obtient finalement
dx1 · · · dxpdu1 · · · dup
=dX1 · · · dXp
du1 · · · dup= up−1
1 up−22 · · · up−1 =
p∏
k=1
up−kk .
On a également
f(u1(1−u2), u1u2(1−u3), . . . , u1 · · · up) = up1up−12 · · · up(1−u1)(1−u2) · · · (1−up) =
p∏
k=1
(
up+1−kk (1−uk)
)
.
Alors
I =
∫
· · ·∫
∆
f(u1(1− u2), u1u2(1− u3), . . . , u1 · · · up)up−11 up−2
2 · · · up−1 du1 · · · dup
=
∫
· · ·∫
∆
p∏
k=1
(
u2p+1−2kk (1− uk)
)
du1 · · · dup .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement
I =
p∏
k=1
1∫
0
(
u2(p−k)+1k − u
2(p−k)+2k
)
dxk
=
p∏
k=1
(
1
2(p − k) + 2− 1
2(p − k) + 3
)
=
p∏
k=1
1
(2(p − k) + 2)(2(p − k) + 3)
=
p−1∏
k=0
1
(2k + 2)(2k + 3)
=1
(2p + 1)!.
216 CHAPITRE 6. CHANGEMENT DE VARIABLES
123) Calculer le volume Vp de l’hypersphère
Sp =
(x1, . . . , xp) |p∑
i=1
x2i ≤ 1
en utilisant le changement de variables, généralistion des coordonnées sphériques, déterminé parl’application Φp de R
p dans lui même définie par
Φp(ρ, θ1, . . . , θp−1) = (x1, . . . , xp)
où, si 1 ≤ i ≤ p, on a
xi = ρ sin θi
i−1∏
j=1
cos θj .
avec la conventionθp =
π
2.
La sphère est obtenue lorsque (ρ, θ1, · · · , θp−1) décrit le domaine
∆p = [ 0, 1 ] × [−π/2, π/2 ] p−2 × [ 0, 2π ] .
Pour le calcul du jacobien de Φp, on se place dans∆p \ (ρ, θ1, . . . , θp−1) | θ1 · · · θp−1 = 0. Le résultat
restera valable par continuité dans∆p.
On calcule les dérivées partielles. Tout d’abord, si 1 ≤ i ≤ p, on a
∂xi∂ρ
= sin θi
i−1∏
j=1
cos θj =xiρ.
Ensuite, si 1 ≤ i ≤ p et 1 ≤ j ≤ p− 1,
∂xi∂θj
=
ρ sin θi
∏
1≤k≤i−1
k 6=j
cos θk
(− sin θj) = −xi tan θj si j < i
ρ cos θi∏
1≤k≤i−1
cos θk = xi cotan θi si j = i
0 si j > i
.
On a donc à calculer le déterminant jacobien suivant :
217
JΦp =
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
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∣
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∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
x1ρ
x1 cotan θ1 0 0
x2ρ
−x2 tan θ1 x2 cotan θ2 0 0
0
xp−1
ρ−xp−1 tan θ1 −xp−1 tan θp−2 xp−1 cotan θp−1
xpρ
−xp tan θ1 −xp tan θp−1
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
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∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
qui s’écrit, en mettant, pour tout i compris entre 1 et p, le nombre xi en facteur dans la i−ème ligne,et en mettant 1/ρ en facteur dans la première colonne
JΦp = ρ−1x1 · · · xpDp ,
où
Dp =
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
1 cotan θ1 0 0
1 − tan θ1 cotan θ2 0 0
0
1 − tan θ1 − tan θp−2 cotan θp−1
1 − tan θ1 − tan θp−2 − tan θp−1
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
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∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
∣
.
Si on développe Dp par rapport à la dernière colonne, on obtient, pour p ≥ 2,
Dp = − cotan θp−1Dp−1 − tan θp−1Dp−1 ,
ce qui donneDp = −(sin θp−1 cos θp−1)
−1Dp−1 .
En partant de D1 = 1, on en déduit la valeur de Dp
Dp = (−1)p−1
(
p−1∏
k=1
sin θk cos θk
)−1
.
218 CHAPITRE 6. CHANGEMENT DE VARIABLES
On passe alors à JΦp que l’on peut écrire
JΦp = (−1)p−1
(
p∏
k=2
xksin θk cos θk−1
)
x1ρ sin θ1
,
ou encore
JΦp = (−1)p−1p∏
k=2
ρ
k−2∏
j=1
cos θj
= (−ρ)p−1p∏
k=3
k−2∏
j=1
cos θj
.
En inversant les produits
JΦp = (−ρ)p−1p−2∏
j=1
p∏
k=j+2
cos θj
= (−ρ)p−1p−2∏
j=1
cosp−j−1 θj ,
et finalement, en posant k = p− j − 1,
JΦp = (−ρ)p−1p−2∏
k=1
cosk θp−1−k .
Ce jacobien est non nul dans∆p, et Φp est un difféomorphisme de
∆p sur Φp(
∆p).
Alors le volume Vp de la sphère vaut
Vp =
∫
Sp
dx1 · · · dxp =∫
∆p
ρp−1p−2∏
k=1
cosk θp−1−k dρ dθ1 · · · dθp−1 .
Comme les variables se séparent, on a immédiatement,
Vp =
1∫
0
ρp−1dρ
p−2∏
k=1
π/2∫
−π/2
cosk θp−1−k dθp−1−k
2π∫
0
dθp−1
= 2p−1 π
p
p−2∏
k=1
Ik ,
où Ik désigne l’intégrale de Wallis
Ik =
π/2∫
0
cosk t dt .
Un calcul classique donne
Ik =
2p− 1
2p
2p − 3
2p − 2· · · 1
2
π
2si k = 2p
2p
2p + 1
2p− 2
2p− 1· · · 2
3=
4p(p!)2
(2p+ 1)!si k = 2p+ 1
.
Calculons le produit
Pp =
p∏
k=1
Ik .
219
Tout d’abord,
P2s =
s∏
k=1
(I2k−1I2k) .
Or
I2k−1I2k =
(
2k − 2
2k − 1· · · 2
3
)(
2k − 1
2k· · · 1
2
π
2
)
=π
4k,
donc
P2s =
s∏
k=1
π
4k=
πs
4ss!.
Ensuite
P2s+1 = P2sI2s+1 =πs
4ss!
4s(s!)2
(2s + 1)!=
s!πs
(2s+ 1)!.
On en déduit finalement
V2s = π22s−1
2sP2s−2 =
πs
s!
et
V2s+1 = π22s
2s + 1P2s−1 =
22s+1πss!
(2s + 1)!.
En particulier on retrouve
V1 = 2 longueur de l’intervalle [−1, 1 ]
V2 = π aire du cercle de rayon 1
V3 =4π
3volume de la sphère de rayon 1
et ensuite
V4 =π2
2.