Faculté des arts et des sciences Département de physique Astronomie Extragalactique Cours 3:...
-
Upload
elvire-bouchard -
Category
Documents
-
view
113 -
download
3
Transcript of Faculté des arts et des sciences Département de physique Astronomie Extragalactique Cours 3:...
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Astronomie Astronomie ExtragalactiqueExtragalactique
Cours 3: Cinématique, Cours 3: Cinématique, dynamique et distribution dynamique et distribution
de masse des galaxies de masse des galaxies spirales & nainesspirales & naines
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Dynamique des disques
• Un disque est un système en équilibre entre:– Gravité (vers l’intérieur)– Rotation (vers l’extérieur)
• Un disque est supporté par la rotation– Vrot ~ 200 km/sec
– ~ 10 km/sec
• Donc, V(r) permet de déduire le potentiel gravitationnel (r)
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Dynamique des disques• A partir de l’équation de Poisson:
• Jusqu’au années 70s, la méthode des flattened-spheroid était utilisée. La distribution de masse etait modélisée par une succession de coquilles (shells) aplaties (a), où a est l’axe majeur de la coquille
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Dynamique des disques
• L’aplatissement de la coquille est donnée par (1 – k2)1/2, k est le rapport d’axes
• L’avantage de ce modèle est que V(r) dépend seulement de (a < r) parce que le potentiel à l’intérieur de la coquille est constant
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Dynamique des disques
• Brandt curve (Brandt 1960)n = paramètre de formedétermine où la courbecommence à êtreKéplérienne
Mtot = (3/2)3/n V2max rmax / G
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Dynamique des disquesDisque infiniment mince (Freeman 1970)
Freeman 1970
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Dynamique des disques
Carignan 1983
Infiniment mince
c/a ~ 0.2
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Courbes de rotation optiques
Rubin et al.1980, ApJ, 238, 471
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Courbes de rotation optiques
Kent 1986, AJ, 91, 1301
disque
bulbe
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Courbes de rotation HI
Bosma 1981, AJ, 86, 1825
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Courbes de rotation HI
Bosma 1981, AJ, 86, 1825
M(r) ~ r
M ~ HI
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Courbes de rotation HI
Rogstad 1974, AJ, 193, 309
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Courbes de rotation HI
Sicotte & Carignan 1997, AJ, 113, 1585
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Courbes de rotation HI
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Courbes de rotation HI
Bosma 1981, AJ, 86, 1791
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Courbes de rotation HI
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Carignan & Freeman 1985, ApJ, 294, 494
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Carignan & Freeman 1985, ApJ, 294, 494
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Carignan 1985, ApJ, 299, 59
Disque HaloNGC 3109
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
• Formalisme pour la halo (Kent 1986)
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
van albada et al 1985, ApJ, 295, 305
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Kent 1987, AJ, 93, 816
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
• MOND (MOdified Newtonian Dynamics)
• Milgrom (1983) propose que les lois de la gravité doivent être modifiées en présence de petites accélérations
• A grands r, v2 = (GMa0)1/2 où a0 = constante
Begeman et al. 1991
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Sanders et al. 1991 Blais-Ouellette et al. 2001
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Carignan & Beaulieu 1989
Carignan & Freeman 1988
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Carignan & Purton 1998
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
r < 8 kpcMtot = 3x109 Msun
90% dark matter
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Carignan et al. 1990
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Modèles de masse
NGC 3109
Jobin & Carignan 1990
Faculté des arts et des sciencesDépartement de physique
Distribution de masse
• Supposons que la masse est distribuée sphériquement, la masse intérieure à r(kpc) peut s’exprimer en terme de V(r) (km/sec):
M(r) = (2.3265 x 105).r.V2(r) Msun (1)
• Si on différencie (1) (2)local = (1.85 x 105)[V2/r2 + 2.(V/r)(dV/dr)] Msun/pc3 (2)
• Si V =cste dV/dr =0 M(r) r (r) r2